對(duì)于均勻帶電半球體,電荷分布不具有高度對(duì)稱性,不宜利用定義法計(jì)算其軸線上的電勢(shì).采用微元法計(jì)算了其軸線上各個(gè)區(qū)域電勢(shì)的表達(dá)式,并利用Matlab數(shù)值模擬計(jì)算,作出了電勢(shì)隨軸線坐標(biāo)變化的曲線圖,對(duì)微元法計(jì)算均勻帶電半球體軸線上的電勢(shì)中的電荷元的幾種不同選取作對(duì)比分析,闡明了恰當(dāng)選取微元,是應(yīng)用微元法計(jì)算電勢(shì)的關(guān)鍵,微元的選取是靈活多樣的,根據(jù)電荷分布有體積元、面積元和線段元,應(yīng)根據(jù)具體問題選取特定形狀的微元. 

【文章來源】：四川職業(yè)技術(shù)學(xué)院學(xué)報(bào). 2020,30(05)

【文章頁數(shù)】：6 頁

【部分圖文】：

體積元為電荷元示意圖

圖2為均勻帶電半球體軸線上的電勢(shì)V隨軸線坐標(biāo)z變化的曲線.利用Matlab數(shù)值模擬計(jì)算時(shí)，所用參數(shù)電荷體密度ρ為0.01C m3,半徑R為0.01m.由圖2可以看出，當(dāng)z<-R時(shí)，電勢(shì)隨著z的增大而增大，當(dāng)-R≤z<0時(shí)，電勢(shì)隨著z的增大先由小變大直到最大3.3978×104V(此處z≈-4.2×10-3m)，然后由大變小，當(dāng)z>0時(shí)，電勢(shì)隨著z的增大而減小.在分界點(diǎn)z=-R和z=0處電勢(shì)是連續(xù)分布的(z=-1.0×10-8m、z=1.0×10-8m和z=0時(shí)，V=2.8249×104V).

由圖2可以看出，當(dāng)z<-R時(shí)，電勢(shì)隨著z的增大而增大，當(dāng)-R≤z<0時(shí)，電勢(shì)隨著z的增大先由小變大直到最大3.3978×104V(此處z≈-4.2×10-3m)，然后由大變小，當(dāng)z>0時(shí)，電勢(shì)隨著z的增大而減小.在分界點(diǎn)z=-R和z=0處電勢(shì)是連續(xù)分布的(z=-1.0×10-8m、z=1.0×10-8m和z=0時(shí)，V=2.8249×104V).圖4 球體軸線上V隨z變化的曲線

【參考文獻(xiàn)】：
期刊論文
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本文編號(hào)：3266908