本文關(guān)鍵詞：振動(dòng)力學(xué)，由筆耕文化傳播整理發(fā)布。

文檔名稱：振動(dòng)力學(xué)4.1.ppt

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文檔介紹：第四章連續(xù)系統(tǒng)的振動(dòng)在單自由度、多自由度的振動(dòng)系統(tǒng)被簡(jiǎn)化為有限個(gè)無(wú)彈性的質(zhì)量塊m和無(wú)質(zhì)量的彈簧k、阻尼器c組成的離散系統(tǒng)（集中參數(shù)系統(tǒng)）。但實(shí)際工程結(jié)構(gòu)均是由具有分布質(zhì)量以及分布彈簧和阻尼的物體所組成稱之為連續(xù)系統(tǒng)（分布參數(shù)系統(tǒng)）。連續(xù)系統(tǒng)具有無(wú)限多個(gè)自由度，其動(dòng)力學(xué)方程為偏微分方程（離散系統(tǒng)對(duì)應(yīng)常微分方程），并且只在少數(shù)簡(jiǎn)單情況下有解析解（精確解），對(duì)于復(fù)雜的連續(xù)系統(tǒng)則利用各種近似方法簡(jiǎn)化為離散系統(tǒng)求解（近似解）。第一節(jié)一維波動(dòng)方程、動(dòng)力學(xué)方程彈性直桿縱向振動(dòng)設(shè)彈性直桿為，截面積A，材料密度，彈性模量E，忽略縱向振動(dòng)引起的橫向變形，并假定振動(dòng)過(guò)程中，橫截面仍保持平面（平面假定成立）。以桿的縱軸為軸，桿的坐標(biāo)為的任一截面的位移為的函數(shù)，縱向彈性力（軸向）與應(yīng)變微段依據(jù)達(dá)朗貝爾原理得：稱為一維波動(dòng)方程為彈性縱波沿桿的縱向傳播速度。2.彈性弦橫向振動(dòng)設(shè)弦兩端固定且為張力F所拉緊，弦的長(zhǎng)度單位質(zhì)量為，因弦繃得很緊，F(xiàn)變化很小，視為常量（僅方向變化），以變形前弦的方向?yàn)檩S，橫向撓度為，則微段依據(jù)達(dá)朗貝爾原理得：小變形時(shí)稱為一維波動(dòng)方程為弦沿橫向傳播速度。3.圓軸扭轉(zhuǎn)振動(dòng)設(shè)圓軸的極慣性矩，材料密度，橫截面上扭矩為T(mén)，切變模量G，轉(zhuǎn)動(dòng)慣量J，以桿（圓軸）的縱軸為軸，為坐標(biāo)的截面處的角位移。則微段依據(jù)達(dá)朗貝爾原理得稱為一維波動(dòng)方程為圓軸傳播速度。定義：在振動(dòng)過(guò)程中，桿的橫截面始終保持平行的振動(dòng)，當(dāng)桿的長(zhǎng)度接近截面尺寸時(shí)，桿的橫向振動(dòng)主要引起剪切變形。（剪切振動(dòng)）例如：當(dāng)一個(gè)多層框架的各層樓板剛度很大時(shí)，，在風(fēng)載或地震載荷作用下的水平振動(dòng)，可近似為桿的剪切振動(dòng)。4.桿的剪切振動(dòng)設(shè)截面積A，切變模量G，截面形狀系數(shù)，材料密度，以桿的縱軸為軸，坐標(biāo)為的截面處的剪切變形,微段依據(jù)達(dá)朗貝爾原理得稱為一維波動(dòng)方程為沿橫截面平行傳播速度。材力注意：以上四式除位移意義不同，常量值不同之外，本質(zhì)形式完全相同

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