p階Landau-Lifshitz類的鐵磁體模型方程與復(fù)平面上的球極投影
發(fā)布時(shí)間:2017-09-28 10:43
本文關(guān)鍵詞:p階Landau-Lifshitz類的鐵磁體模型方程與復(fù)平面上的球極投影
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【摘要】:本文研究重點(diǎn)是p階Landau-Lifshitz類微分方程和p階Ginsburg-Landau類的能量泛函.首先在磁飽和限制和球極投影變換下,p階Landau-Lifshitz類的鐵磁體模型方程被轉(zhuǎn)化為復(fù)值函數(shù)的微分方程.其次,根據(jù)計(jì)算得到的|%絤|和場(chǎng)能積分的表達(dá)式構(gòu)造一個(gè)與p階Landau-Lifshitz類微分方程對(duì)應(yīng)的具有異向性項(xiàng)的p階Ginsburg-Landau類的能量泛函.我們發(fā)現(xiàn)復(fù)值函數(shù)的微分方程恰好是構(gòu)造的p階Ginsburg-Landau類能量泛函對(duì)應(yīng)的歐拉拉格朗日方程.這說明了鐵磁體在外磁場(chǎng)消失后,其磁矩在磁體的磁場(chǎng)能量達(dá)到極小值時(shí)不再發(fā)生偏轉(zhuǎn),此現(xiàn)象符合物質(zhì)結(jié)構(gòu)相對(duì)更穩(wěn)定時(shí)能量相對(duì)更小的觀點(diǎn).然后,本文考慮p2時(shí),證明了p階Ginsburg-Landau類能量泛函的度數(shù)為1的旋轉(zhuǎn)對(duì)稱全局極小值解函數(shù)的存在性.本文假設(shè)解函數(shù)是一類具有旋轉(zhuǎn)對(duì)稱性的函數(shù),把p階Ginsburg-Landau類能量泛函變換成關(guān)于一元實(shí)值函數(shù)的積分.通過計(jì)算知能量泛函被積函數(shù)式關(guān)于解函數(shù)導(dǎo)數(shù)的變化顯凸性并且有下界,根據(jù)Evans, L.C編著的《偏微分方程》第八章第二節(jié)定理一(參見文獻(xiàn)[8]),我們得到泛函對(duì)極小化函數(shù)列具有弱下半連續(xù)性.因?yàn)槲覀円呀?jīng)把極小值解函數(shù)定義在Wloc1,p(0,∞),再加上弱收斂區(qū)間的任意性,所以得出弱收斂函數(shù)列的極限函數(shù)是泛函的一個(gè)極小值解函數(shù).最后,我們證明了該極小解函數(shù)所具有的相關(guān)性質(zhì).
【關(guān)鍵詞】:p階Landau-Lifshitz類方程 p階Ginsburg Landau類能量泛函 全局極小值解
【學(xué)位授予單位】:深圳大學(xué)
【學(xué)位級(jí)別】:碩士
【學(xué)位授予年份】:2015
【分類號(hào)】:O175
【目錄】:
- 摘要4-5
- Abstract5-7
- 緒言7-13
- 第1章 p階Landau-Lifshitz類微分方程13-18
- 1.1 鐵磁體物理模型的數(shù)學(xué)方程13
- 1.2 方程的外積形式轉(zhuǎn)化為內(nèi)積形式13-14
- 1.3 m,%絤和Δm之間的聯(lián)系14-18
- 第2章 球極投影變換下p階Landau-Lifshitz類方程的轉(zhuǎn)化18-29
- 2.1 球極投影變換18
- 2.2 m_1,m_2,m_3的一階與二階偏導(dǎo)數(shù)計(jì)算18-22
- 2.3 m_1,m_2,m_3的拉普拉斯與梯度22-26
- 2.4 復(fù)值函數(shù)的微分方程26-29
- 第3章 p階能量泛函全局極小值解函數(shù)的存在性29-39
- 3.1 p階Ginsburg-Landau類能量泛函的變分29-33
- 3.2 R~2中的旋轉(zhuǎn)對(duì)稱解函數(shù)33-34
- 3.3 全局極小值解的存在性34-39
- 參考文獻(xiàn)39-41
- 致謝41-42
【參考文獻(xiàn)】
中國(guó)期刊全文數(shù)據(jù)庫(kù) 前2條
1 魯百年,房少梅;鐵磁鏈方程的Fourier譜方法和擬譜方法[J];計(jì)算數(shù)學(xué);1997年04期
2 周毓麟,郭柏靈;SOME BOUNDARY PROBLEMS OF THE SPIN SYSTEMS AND THE SYSTEMS OF FERRO-MAGNETIC CHAIN Ⅱ. Mixed Problems and Others[J];Acta Mathematica Scientia;1987年02期
,本文編號(hào):935426
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