非廣延熵與推廣導(dǎo)數(shù)的關(guān)系研究
發(fā)布時(shí)間:2021-04-21 08:32
Boltzmann-Gibbs統(tǒng)計(jì)力學(xué)應(yīng)用廣泛,取得了很大的成就。近幾十年來(lái),物理學(xué)家試圖從熵形式出發(fā)對(duì)Boltzmann-Gibbs統(tǒng)計(jì)物理進(jìn)行推廣,現(xiàn)在已有諸多類型的非廣延熵被提出。其中一些形式已被廣泛應(yīng)用于各個(gè)學(xué)科的研究之中,并且能夠很好地描述一些現(xiàn)實(shí)的問(wèn)題,由此顯現(xiàn)出了這一理論的優(yōu)越性。然而我們也必須注意到現(xiàn)在已經(jīng)存在的非廣延熵函數(shù)形式紛繁多樣,大家對(duì)此莫衷一是。據(jù)此我們認(rèn)為探究這些非廣延熵函數(shù)形式之間可能的聯(lián)系,嘗試將它們進(jìn)行一定的統(tǒng)一是非常有必要的工作。除此以外,我們?cè)谔骄糠菑V延熵之間關(guān)系的同時(shí),也留心探索新的熵函數(shù)形式。本文主要工作是從推廣的導(dǎo)數(shù)出發(fā),嘗試導(dǎo)出一個(gè)可以統(tǒng)一多種非廣延熵的函數(shù)形式,由此揭示了數(shù)種非廣延熵之間的聯(lián)系。隨后又由推廣的導(dǎo)數(shù)對(duì)可能存在的熵函數(shù)進(jìn)行了探究,得出了一些新的結(jié)論。本文主要的工作和研究成果如下:1.從長(zhǎng)程相互作用的勢(shì)能關(guān)系和高能物理中強(qiáng)子橫動(dòng)量譜的分布討論了 BG統(tǒng)計(jì)的局限性,同時(shí)介紹了非廣延統(tǒng)計(jì)的發(fā)展現(xiàn)狀;2.通過(guò)增加變量或修改變量的定義域推廣了h-導(dǎo)數(shù),并對(duì)推廣后的h-導(dǎo)數(shù)的性質(zhì)做了一定的探索,同時(shí)給出了q 導(dǎo)數(shù)和h-導(dǎo)數(shù)之間的聯(lián)系;3....
【文章來(lái)源】:華中師范大學(xué)湖北省 211工程院校 教育部直屬院校
【文章頁(yè)數(shù)】:70 頁(yè)
【學(xué)位級(jí)別】:碩士
【文章目錄】:
摘要
Abstract
第1章 引言
1.1 Boltzmann-Gibbs熵的形式及性質(zhì)
1.1.1 Boltzmann-Gibbs熵的形式
1.1.2 Boltzmann-Gibbs熵的性質(zhì)
1.2 Boltzmann-Gibbs統(tǒng)計(jì)力學(xué)的局限性
1.3 非廣延熵及非廣延統(tǒng)計(jì)力學(xué)的提出
1.4 非廣延熵在高能物理中的應(yīng)用
1.5 本文的研究?jī)?nèi)容及大綱
第2章 非廣延熵簡(jiǎn)介
2.1 Tsallis熵的形式及性質(zhì)
2.1.1 Tsallis q-指數(shù)的提出
2.1.2 Tsallis熵及其性質(zhì)
2.2 其他的非廣延熵
2.2.1 κ熵的形式及性質(zhì)
2.2.2 Shafee熵的形式及性質(zhì)
2.2.3 本文將涉及的其他熵
第3章 量子微積分
3.1 q-量子導(dǎo)數(shù)簡(jiǎn)介
3.1.1 q-導(dǎo)數(shù)的形式及性質(zhì)
3.1.2 對(duì)稱q-導(dǎo)數(shù)的形式及性質(zhì)
3.2 h-量子導(dǎo)數(shù)簡(jiǎn)介
3.2.1 h-導(dǎo)數(shù)的形式及性質(zhì)
3.2.2 對(duì)稱h-導(dǎo)數(shù)及其與h-導(dǎo)數(shù)的比較
3.2.3 h-導(dǎo)數(shù)與q-導(dǎo)數(shù)的聯(lián)系
3.3 h-導(dǎo)數(shù)的推廣
3.3.1 雙參(h,h')-導(dǎo)數(shù)
3.3.2 雙參(σ,h)導(dǎo)數(shù)
第4章 推廣導(dǎo)數(shù)與非廣延熵的研究
4.1 Esteban&Morales的普適熵
4.2 Kaniadakis等人的研究
4.3 非廣延熵之間的聯(lián)系
4.4 對(duì)熵函數(shù)形式新的探索
4.4.1 從雙參(h,h')熵出發(fā)
4.4.2 雙參(σ,h)-導(dǎo)數(shù)導(dǎo)出的熵形式
4.4.3 分形q-導(dǎo)數(shù)與熵形式
第5章 總結(jié)和展望
附錄A 主要符號(hào)對(duì)照表
附錄B 一些式子的證明
B.1 Tsallis熵在極限下回到BG熵的證明
B.2 Tsallis熵的最值在態(tài)等概率時(shí)取得
B.3 雙參(σ,h)熵非廣延性質(zhì)的證明
B.4 Ubriaco熵的導(dǎo)出過(guò)程
B.5 式(4.34)在α=1時(shí)回到Tsallis熵的證明
參考文獻(xiàn)
致謝
本文編號(hào):3151422
【文章來(lái)源】:華中師范大學(xué)湖北省 211工程院校 教育部直屬院校
【文章頁(yè)數(shù)】:70 頁(yè)
【學(xué)位級(jí)別】:碩士
【文章目錄】:
摘要
Abstract
第1章 引言
1.1 Boltzmann-Gibbs熵的形式及性質(zhì)
1.1.1 Boltzmann-Gibbs熵的形式
1.1.2 Boltzmann-Gibbs熵的性質(zhì)
1.2 Boltzmann-Gibbs統(tǒng)計(jì)力學(xué)的局限性
1.3 非廣延熵及非廣延統(tǒng)計(jì)力學(xué)的提出
1.4 非廣延熵在高能物理中的應(yīng)用
1.5 本文的研究?jī)?nèi)容及大綱
第2章 非廣延熵簡(jiǎn)介
2.1 Tsallis熵的形式及性質(zhì)
2.1.1 Tsallis q-指數(shù)的提出
2.1.2 Tsallis熵及其性質(zhì)
2.2 其他的非廣延熵
2.2.1 κ熵的形式及性質(zhì)
2.2.2 Shafee熵的形式及性質(zhì)
2.2.3 本文將涉及的其他熵
第3章 量子微積分
3.1 q-量子導(dǎo)數(shù)簡(jiǎn)介
3.1.1 q-導(dǎo)數(shù)的形式及性質(zhì)
3.1.2 對(duì)稱q-導(dǎo)數(shù)的形式及性質(zhì)
3.2 h-量子導(dǎo)數(shù)簡(jiǎn)介
3.2.1 h-導(dǎo)數(shù)的形式及性質(zhì)
3.2.2 對(duì)稱h-導(dǎo)數(shù)及其與h-導(dǎo)數(shù)的比較
3.2.3 h-導(dǎo)數(shù)與q-導(dǎo)數(shù)的聯(lián)系
3.3 h-導(dǎo)數(shù)的推廣
3.3.1 雙參(h,h')-導(dǎo)數(shù)
3.3.2 雙參(σ,h)導(dǎo)數(shù)
第4章 推廣導(dǎo)數(shù)與非廣延熵的研究
4.1 Esteban&Morales的普適熵
4.2 Kaniadakis等人的研究
4.3 非廣延熵之間的聯(lián)系
4.4 對(duì)熵函數(shù)形式新的探索
4.4.1 從雙參(h,h')熵出發(fā)
4.4.2 雙參(σ,h)-導(dǎo)數(shù)導(dǎo)出的熵形式
4.4.3 分形q-導(dǎo)數(shù)與熵形式
第5章 總結(jié)和展望
附錄A 主要符號(hào)對(duì)照表
附錄B 一些式子的證明
B.1 Tsallis熵在極限下回到BG熵的證明
B.2 Tsallis熵的最值在態(tài)等概率時(shí)取得
B.3 雙參(σ,h)熵非廣延性質(zhì)的證明
B.4 Ubriaco熵的導(dǎo)出過(guò)程
B.5 式(4.34)在α=1時(shí)回到Tsallis熵的證明
參考文獻(xiàn)
致謝
本文編號(hào):3151422
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