當(dāng)激波遇到兩種不同組分流體界面時(shí),由于界面兩側(cè)介質(zhì)的聲阻抗不同,激波會(huì)在界面上發(fā)生折射現(xiàn)象。近年來,因在科學(xué)和工程實(shí)際中具有重要的應(yīng)用前景,有關(guān)激波折射的研究逐漸受到重視,。而由于在高能物理中的重要應(yīng)用價(jià)值,匯聚激波作用下激波折射的研究則顯得尤為重要。本文在輕/重(Air/SF6)界面條件下分別數(shù)值研究了入射角連續(xù)變化和馬赫數(shù)連續(xù)變化以及二者同時(shí)變化對(duì)激波非定常折射波系結(jié)構(gòu)以及波系轉(zhuǎn)變的影響。數(shù)值研究的程序采用HOWD(High Order WENO and Double-flux)方法,該方法利用有限差分法離散可壓縮多組分Euler方程,通過雙通量算法成功克服物質(zhì)界面附近由于比熱比的不同導(dǎo)致的數(shù)值震蕩問題,并進(jìn)一步將該算法與高階WENO以及三階龍格-庫塔法耦合,使得程序具有較高的時(shí)空分辨率。本文利用平面激波在凹形或凸形界面上的非定常折射現(xiàn)象研究了入射角連續(xù)變化的影響。結(jié)果表明,隨著入射角由大變小,非定常折射的波系結(jié)構(gòu)類型與準(zhǔn)定常折射的波系結(jié)構(gòu)有兩點(diǎn)區(qū)別:一是馬赫反射折射(MRR,Mach Reflection Refraction)類型是否出現(xiàn)受前曲折射(CFR,Concave Fo...

【文章頁數(shù)】：60 頁

【學(xué)位級(jí)別】：碩士

【部分圖文】：

圖1.2慣性約束核聚變Ca)

?第一章緒論???向靶心推進(jìn)過程中，會(huì)在不同材料表面上產(chǎn)生折射現(xiàn)象，再次產(chǎn)生向內(nèi)匯聚的??透射激波，最終匯聚激波在靶心聚焦，產(chǎn)生足夠的高溫高壓，使靶丸點(diǎn)火成功。??如果匯聚激波向內(nèi)匯聚過程中受到擾動(dòng)使得匯聚激波不能足夠完美的在靶丸中??心匯聚，就會(huì)造成點(diǎn)火失敗。所以研究匯聚激波在....

圖1.3規(guī)則折射的三激波理論示意圖in

馬赫數(shù)與壓力有如下關(guān)系??１?＋１?／２（ｙ０?－?１）Ｍ０２?＿?（ｘ０?＋?＼）｛ｙＱ?－?＼）?＋?ＰＪＰ０１?＋１?／?２（ｒ〇?－?ｌ）Ｍｆ?—?（／ｏ?＋?ｌ）（ｒ〇?—?１）?＋?ＰＱ?／?６方向相同，壓力相等??ＳＢ?＝Ｓ０＋?＜５，Ｐｒ／ＰＩｉ＝（＜ＰＪＰ０）ｌ....

圖1:4Ca3激波幾何動(dòng)力

????ｃｏｓ＾?ａ?ｒｓｉｎ＾＾〇??ｄｘ?Ａ?ｄｙ＼?Ａ?＾??５?（ｓｉｎ６＞）?５?ｆｃｏｓ沒）—。??ｄｘ?Ｍ?ｄｙ?Ｋ?Ｍ?ｙ?（１．９）??ｄＡ?—?２ＭＡ??ｄＭ￣?（Ｍ２－ｌ）Ｋ（Ｍ）??公式（１．９）方程組中第一和第二關(guān)系式可以由幾何關(guān)系（１．７）和（１．８）....

圖１．６輕／重界面折射波系關(guān)于入射角（ｗ，）和激波強(qiáng)度（ｆｆ１）的變換關(guān)系［２６］?（Ｗ弱激波，Ｓ強(qiáng)激??波）??

??圖１．５規(guī)則折射ＲＲＲ?（ａ），反射波為膨脹波的規(guī)則折射ＲＲＥ?（ｂ），馬赫反射折射ＭＲＲ?（ｃ），??前曲折射ＣＦＲ?（ｄ）的示意圖（Ｉ、Ｒ、Ｔ、ｅ、ｒ分別代表入射激波、反射激波、透射波、反??射膨脹波和反射壓縮波，ｍ代表初始界面，Ｄ代表偏轉(zhuǎn)后界面，ｎ指馬赫桿）１１１??接....

本文編號(hào)：3975168