光場(chǎng)的非經(jīng)典態(tài),如壓縮態(tài)、糾纏態(tài)等在量子計(jì)算、量子網(wǎng)絡(luò)和量子精密測(cè)量等領(lǐng)域都具有十分廣泛地應(yīng)用。因此,在連續(xù)變量量子系統(tǒng)中,制備多光束量子壓縮、多組份糾纏對(duì)推動(dòng)這些領(lǐng)域的發(fā)展具有十分重要的意義。近年來,我們課題組基于銣-85原子蒸汽池中的四波混頻過程對(duì)量子壓縮、量子糾纏等量子現(xiàn)象展開了一系列研究。本論文在這些工作的基礎(chǔ)上展開了進(jìn)一步研究,相關(guān)的研究?jī)?nèi)容有以下兩個(gè)方面:一、我們理論上基于四波混頻過程和線性分束器提出了一種產(chǎn)生四組份糾纏的方案。在這個(gè)方案中,我們首先構(gòu)造了兩個(gè)獨(dú)立的四波混頻過程,然后,利用線性分束器將兩束經(jīng)四波混頻過程放大的探針光束連接起來,最后,我們生成了四束空間分離的光束。我們使用部分轉(zhuǎn)置正定判據(jù)研究了兩個(gè)獨(dú)立的四波混頻過程的強(qiáng)度增益和線性分束器的透射率對(duì)四組份糾纏的影響。此后,為了揭示系統(tǒng)的糾纏結(jié)構(gòu),在保持線性分束器的透射率不變的情況下,我們還研究了系統(tǒng)可能存在的三組份糾纏和兩組份糾纏與強(qiáng)度增益的關(guān)系。這為利用四波混頻過程和線性分束器產(chǎn)生多組份糾纏提供了一種簡(jiǎn)單且可靠的方法。二、我們?cè)趯?shí)驗(yàn)上演示了泵浦光束處于相干軌道角動(dòng)量疊加模式和探針光束處于單個(gè)攜帶軌道角動(dòng)量模式時(shí)...

【文章頁(yè)數(shù)】：71 頁(yè)

【學(xué)位級(jí)別】：碩士

【部分圖文】：

圖1.1熱85Rb蒸氣池四波混頻過程產(chǎn)生孿右上：銣原子D1線能級(jí)圖；左下：探針光[16]

Ч獾繆芯克?吶韴?墀課題組在泵浦功率較高(>180mW)時(shí)將壓縮度提高至-13.2dB[15]。目前已知的最高的量子壓縮正是R.Schnabel課題組實(shí)現(xiàn)的-15.0dB壓縮度[13]。由于強(qiáng)的非線性過程(三階非線性相互作用)、所產(chǎn)生的光束空間自然分離(不需要額外的腔)以及所產(chǎn)生....

圖1.2(a)基于單個(gè)四波混頻過程產(chǎn)生具有-7.0dB壓縮度的孿生光束的實(shí)驗(yàn)方案[19]；(b)基于級(jí)聯(lián)四波混頻過程產(chǎn)生具有-7.0dB壓縮度的三光束量子壓縮的實(shí)驗(yàn)方案

華東師范大學(xué)碩士學(xué)位論文4利用半導(dǎo)體激光器產(chǎn)生具有-7.0dB壓縮度的孿生光束[19]，并利用級(jí)聯(lián)四波混頻過程(即第一個(gè)四波混頻過程放大的探針光束或者新生成的共軛光束作為第二個(gè)四波混頻過程的注入光束)產(chǎn)生具有-7.0dB壓縮度的三光束量子壓縮[20]。之后，我們課題組利用基于空間....

圖1.3產(chǎn)生大規(guī)模連續(xù)變量簇態(tài)實(shí)驗(yàn)布局

華東師范大學(xué)碩士學(xué)位論文6圖1.3產(chǎn)生大規(guī)模連續(xù)變量簇態(tài)實(shí)驗(yàn)布局。(a)超大規(guī)模XEPR態(tài)的產(chǎn)生及探測(cè)過程圖[39]；(b)產(chǎn)生多模頻梳的實(shí)驗(yàn)裝置圖[40]；(c)產(chǎn)生超緊湊簇態(tài)的實(shí)驗(yàn)裝置圖[42]。除上述方案外，還有兩種方法也可以解決傳統(tǒng)方案可擴(kuò)展性差的問題。2012年，S.A....

圖1.4多組份糾纏的實(shí)驗(yàn)裝置圖

華東師范大學(xué)碩士學(xué)位論文6圖1.3產(chǎn)生大規(guī)模連續(xù)變量簇態(tài)實(shí)驗(yàn)布局。(a)超大規(guī)模XEPR態(tài)的產(chǎn)生及探測(cè)過程圖[39]；(b)產(chǎn)生多模頻梳的實(shí)驗(yàn)裝置圖[40]；(c)產(chǎn)生超緊湊簇態(tài)的實(shí)驗(yàn)裝置圖[42]。除上述方案外，還有兩種方法也可以解決傳統(tǒng)方案可擴(kuò)展性差的問題。2012年，S.A....

本文編號(hào)：3942989