豐質(zhì)子原子核巨偶極共振性質(zhì)的理論研究
發(fā)布時間：2021-01-12 06:34
本文使用Skyrme Hartree-Fock（SHF）和無規(guī)則位相近似（RPA）的理論方法,系統(tǒng)的研究了豐質(zhì)子原子核巨偶極共振的性質(zhì),豐富了豐質(zhì)子原子核巨偶極共振的研究。在對于豐質(zhì)子原子核的基態(tài)與激發(fā)態(tài)性質(zhì)的計算中,本文采用了經(jīng)典的核子-核子相互作用—Skyrme相互作用。在計算中本文所使用的相互作用參數(shù)是Sly5。首先對Ar與Ca的豐質(zhì)子同位素的基態(tài)性質(zhì)以及激發(fā)態(tài)性質(zhì)進行了計算,在其響應(yīng)函數(shù)圖像上小于10MeV的位置上發(fā)現(xiàn)了一個小的峰,對此認為是質(zhì)子與核芯相互運動引起的軟模式偶極共振,并且在文中使用QPRA的方法計算躍遷振幅來討論這種軟模式共振。發(fā)現(xiàn)其更加傾向于是單粒子共振,而不是和巨共振一樣的集體共振。為了對此作進一步的研究,文中對Fe與Ni元素的豐質(zhì)子同位素均做了研究,相較于Ar與Ca元素的同位素,Fe與Ni的同位素中質(zhì)子中子差要小一點。但是在其中找到了和Ca與Ar響應(yīng)函數(shù)中一樣的軟模式偶極共振,并且在文中對其進行了分析與計算。對于同位旋矢量巨偶極共振的研究,本文還計算了N=20的豐質(zhì)子原子核,因為所計算元素的質(zhì)子-中子差相較于之前所計算的元素要小,故而找到的軟模式共振的能量區(qū)...
【文章來源】：沈陽師范大學(xué)遼寧省
【文章頁數(shù)】：56 頁
【學(xué)位級別】：碩士
【部分圖文】：
鈾氧化物靶的裂變產(chǎn)額與入射光子能量關(guān)系圖[18]
豐質(zhì)子原子核巨偶極共振性質(zhì)的理論研究5數(shù)的原因，Mayer等人提出了強的自旋-軌道劈裂現(xiàn)象，從而建立了能夠描述原子核內(nèi)部微觀結(jié)構(gòu)的殼模型，成功的解釋了原子核的幻數(shù)結(jié)構(gòu)。而原子核中幻數(shù)的存在也使得人們對其內(nèi)部核子所具有的獨立粒子特性有了認識。但是人們也意識到除了獨立粒子特性之外，原子核還有整體的集體自由度，上個世紀50年代初期Bohr等人提出原子核的集體模型，人們可以描述原子核的轉(zhuǎn)動和振動現(xiàn)象—原子核的集體激發(fā)。圖1.2衰變穩(wěn)定圖，其中黑色代表穩(wěn)定核[23]20世紀80年代中期以來，人們的研究不再僅僅局限于穩(wěn)定核區(qū)域，開始不斷的向不穩(wěn)定區(qū)域拓展。隨著核素的不斷發(fā)現(xiàn)，為了對核素有更好認識，將所有已發(fā)現(xiàn)的核素按照這中子數(shù)與質(zhì)子數(shù)分別為橫縱坐標的方式顯示在這張圖1.2上面，此圖即為核素圖。在核素圖中可以清楚的看到，少量且明顯的使用黑色標注的一些核素，這些核素就是常見的穩(wěn)定核素，因為核素表是按照中子與質(zhì)子數(shù)作為橫縱坐標繪制的，所以可以看到這些核素位于表格中心，而這300個左右的穩(wěn)定核素分布在表中構(gòu)成一條線，這條線稱為穩(wěn)定線，在穩(wěn)定線上的核素質(zhì)子與中子數(shù)目相對均衡，等并沒有與Z=N的線完全重合。在穩(wěn)定線的兩側(cè)有著使用其他顏色標注的核素，這樣的核素中的質(zhì)子數(shù)與中子數(shù)的數(shù)目并不均衡，被稱為豐中子核或豐質(zhì)子核。這些核素距離穩(wěn)定線越遠，它的原子核中質(zhì)子與中子數(shù)目的差距越大，這就造成了質(zhì)子與中子的不對稱度變高，同位旋大，而核素
豐質(zhì)子原子核巨偶極共振性質(zhì)的理論研究19圖3.1Ar豐質(zhì)子同位素同位旋矢量偶極共振響應(yīng)方程，Lorentzian寬度為1MeVFig3.1TheQRPAstrengthdistributionsofproton-richArisotopesforisovectordipoleexcitation圖3.2Ca豐質(zhì)子同位素同位旋矢量偶極共振響應(yīng)方程，Lorentzian寬度為1MeVFig3.2TheQRPAstrengthdistributionsofproton-richCaisotopesforisovectordipoleexcitation
【參考文獻】：
期刊論文
[1]放射性核束物理與核天體物理[J]. 沈文慶,詹文龍,葉沿林,柳衛(wèi)平,靳根明,周小紅,徐樹威,竺禮華,朱勝江,劉祖華,孟杰. 原子核物理評論. 2001(04)
[2]THE Z-1/3 LAW FOR THE ENERGIES OF THE GIANT RESONANCES IN NUCLEI[J]. 曾謹言,楊福家. Science in China,Ser.A. 1982(02)
博士論文
[1]奇異結(jié)構(gòu)原子核的巨偶極共振性質(zhì)研究[D]. 何萬兵.中國科學(xué)院研究生院（上海應(yīng)用物理研究所） 2015
本文編號：2972349
【文章來源】：沈陽師范大學(xué)遼寧省
【文章頁數(shù)】：56 頁
【學(xué)位級別】：碩士
【部分圖文】：
鈾氧化物靶的裂變產(chǎn)額與入射光子能量關(guān)系圖[18]
豐質(zhì)子原子核巨偶極共振性質(zhì)的理論研究5數(shù)的原因，Mayer等人提出了強的自旋-軌道劈裂現(xiàn)象，從而建立了能夠描述原子核內(nèi)部微觀結(jié)構(gòu)的殼模型，成功的解釋了原子核的幻數(shù)結(jié)構(gòu)。而原子核中幻數(shù)的存在也使得人們對其內(nèi)部核子所具有的獨立粒子特性有了認識。但是人們也意識到除了獨立粒子特性之外，原子核還有整體的集體自由度，上個世紀50年代初期Bohr等人提出原子核的集體模型，人們可以描述原子核的轉(zhuǎn)動和振動現(xiàn)象—原子核的集體激發(fā)。圖1.2衰變穩(wěn)定圖，其中黑色代表穩(wěn)定核[23]20世紀80年代中期以來，人們的研究不再僅僅局限于穩(wěn)定核區(qū)域，開始不斷的向不穩(wěn)定區(qū)域拓展。隨著核素的不斷發(fā)現(xiàn)，為了對核素有更好認識，將所有已發(fā)現(xiàn)的核素按照這中子數(shù)與質(zhì)子數(shù)分別為橫縱坐標的方式顯示在這張圖1.2上面，此圖即為核素圖。在核素圖中可以清楚的看到，少量且明顯的使用黑色標注的一些核素，這些核素就是常見的穩(wěn)定核素，因為核素表是按照中子與質(zhì)子數(shù)作為橫縱坐標繪制的，所以可以看到這些核素位于表格中心，而這300個左右的穩(wěn)定核素分布在表中構(gòu)成一條線，這條線稱為穩(wěn)定線，在穩(wěn)定線上的核素質(zhì)子與中子數(shù)目相對均衡，等并沒有與Z=N的線完全重合。在穩(wěn)定線的兩側(cè)有著使用其他顏色標注的核素，這樣的核素中的質(zhì)子數(shù)與中子數(shù)的數(shù)目并不均衡，被稱為豐中子核或豐質(zhì)子核。這些核素距離穩(wěn)定線越遠，它的原子核中質(zhì)子與中子數(shù)目的差距越大，這就造成了質(zhì)子與中子的不對稱度變高，同位旋大，而核素
豐質(zhì)子原子核巨偶極共振性質(zhì)的理論研究19圖3.1Ar豐質(zhì)子同位素同位旋矢量偶極共振響應(yīng)方程，Lorentzian寬度為1MeVFig3.1TheQRPAstrengthdistributionsofproton-richArisotopesforisovectordipoleexcitation圖3.2Ca豐質(zhì)子同位素同位旋矢量偶極共振響應(yīng)方程，Lorentzian寬度為1MeVFig3.2TheQRPAstrengthdistributionsofproton-richCaisotopesforisovectordipoleexcitation
【參考文獻】：
期刊論文
[1]放射性核束物理與核天體物理[J]. 沈文慶,詹文龍,葉沿林,柳衛(wèi)平,靳根明,周小紅,徐樹威,竺禮華,朱勝江,劉祖華,孟杰. 原子核物理評論. 2001(04)
[2]THE Z-1/3 LAW FOR THE ENERGIES OF THE GIANT RESONANCES IN NUCLEI[J]. 曾謹言,楊福家. Science in China,Ser.A. 1982(02)
博士論文
[1]奇異結(jié)構(gòu)原子核的巨偶極共振性質(zhì)研究[D]. 何萬兵.中國科學(xué)院研究生院（上海應(yīng)用物理研究所） 2015
本文編號：2972349
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