在井下單井定位中,通常首先利用射孔對檢波器三軸方位進(jìn)行校正,確定檢波器三軸在地理坐標(biāo)的位置和指向。由于地下介質(zhì)的非均質(zhì)性以及各向異性的影響,射孔以及微地震射線路徑有可能發(fā)生彎曲,檢波器三軸的方位有可能存在誤差,因而導(dǎo)致微地震定位結(jié)果存在誤差。因此,我們不再用射孔求取檢波器的三軸旋轉(zhuǎn)矩陣,而是直接借鑒相對定位的思路,用相對方位角對微震事件進(jìn)行約束。考慮到事件之間射線的相似性,兩個事件的方位角的差可以近似等于兩個事件的極化角的差。當(dāng)然這要求兩個事件對檢波器所張成的角要盡量小。求解極化角顯得更為重要,我們對比了求取極化角的方法,對于信噪比較低的微地震信號,解析法顯得不適應(yīng),選擇了能量極值法來確定極化角,最后利用威遠(yuǎn)第十段壓裂產(chǎn)生的微地震P、S波和射孔P波到時對第十段壓裂產(chǎn)生的微地震事件進(jìn)行定位。我們選擇網(wǎng)格搜索法來反演位置,一定程度避免了方程的不適定性,確保結(jié)果的穩(wěn)定性和可靠性。我們測試了水平各向異性及噪聲下的情況下的相對定位,結(jié)果顯示相對方位角可以有效減少速度變化帶來的誤差。

【文章頁數(shù)】：55 頁

【學(xué)位級別】：碩士

【部分圖文】：

圖1.1井場示意圖

圖1.1井場示意圖Fig.1.1Thewells多井觀測模型利用多口監(jiān)測井定位克服了單井定位的多解性和偏振角的高噪性。定位反演目標(biāo)函數(shù)需要用優(yōu)化算法進(jìn)行求解。優(yōu)化方法有傳統(tǒng)的線性方法，通是局部最優(yōu)，如梯度法，牛頓法。直接進(jìn)行暴力搜索的全局網(wǎng)格搜索法[14]，對于地震絕對位....

圖2.3極化角能量分布

-11-圖2.3極化角能量分布Fig.2.3Energydistributionofpolarangle）旋轉(zhuǎn)檢波器裝檢波器的監(jiān)測井一般都是垂直井，檢波器懸掛于井壁，但并不能Z軸垂直于水平面，檢波器的水平分量X軸和Y軸對于檢波器的旋。由于水平分量軸的....

圖2.8長短時窗能量比Fig.2.8Ratiooflongtoshortwindow

在微震記錄上是一個特殊的點(diǎn)，在它之前沒有為背景噪音，在它之后，初至前后時窗內(nèi)的地震信號能量特征有很大的差異，因此，我們可]的方法來判斷初至?xí)r間。能量比的方法可分為兩種，一種是長短時后窗。長短時窗比法是以地震某道記錄為計算單元，采用滑動時窗從次選取該點(diǎn)選取一個長時窗和一個短時窗，分....

圖2.9初至拾取Fig.2.9Pickofarrival2）振幅比法

-16-圖2.9初至拾取Fig.2.9Pickofarrival2）振幅比法時窗內(nèi)后、前振幅絕對值和之比，振幅比法和能量比法的基本原理大絕對值可以避免放大噪音的影響。定義如式(2.14)

本文編號：3999094