在過去的幾十年中,分子中低能正電子湮滅時產(chǎn)生的伽馬射線光譜得到了廣泛的研究,然而仍然有很多問題困擾著科學家們:首先,在目前大多數(shù)對正電子湮滅過程中伽馬射線譜的研究中,實驗測量值通常與價電子軌道的理論伽馬射線譜吻合良好,也就是說價電子主導湮滅過程。然而為什么價電子在湮滅過程中其主要作用,一直以來沒有從理論上給出一個合理的定量解釋。此外,直到目前為止,絕大部分對于伽馬光譜的研究,都使用其譜線的半高全寬(FWHM)作為描述伽馬射線譜的物理量。然而FWHM只代表其譜線中的一個特殊點,既沒有明確的物理意義,也無法全面地體現(xiàn)出譜線的具體特征。而且在最近對于正電子湮滅過程中的伽馬射線光譜的研究中,對其光譜的測量結(jié)果非常精確,足以研究光譜的線形,而不僅僅是寬度。所以,應該重新對湮滅理論進行審視,推導和引入新的物理量,以更加精確地描述伽馬射線譜,并期待新的理論能解決歷史上一直解決不了的問題。本文針對以上問題,結(jié)合最新的拉姆(Rahm)電負性標度,對一系列原子的伽馬射線光譜進行了研究。本研究中計算了1-96號原子的電子軌道能量及動能分布,得到了它們的動量譜及伽馬譜數(shù)據(jù),從而得到了一系列原子的理論伽馬射線譜...

【文章頁數(shù)】：66 頁

【學位級別】：碩士

【部分圖文】：

圖1.1正電子湮滅中伽馬射線譜FWHM實驗值與理論值差異

魯東大學碩士學位論文9對于這種現(xiàn)象，目前還沒有合理的解釋。圖1.1正電子湮滅中伽馬射線譜FWHM實驗值與理論值差異4.在大多數(shù)以往的研究中，伽馬射線譜的特征通常用譜線寬度FWHM來表示。然而伽馬射線譜的寬度FWHM只是一個實驗譜分析參數(shù)，幾乎沒有物理意義。也就是說，它只是一個技術(shù)....

圖2.1原子（●）和小分子（○）的Zeff和el

低能正電子與原子中的電子湮滅的物理機制研究12許多效應對決定電子邊界效應的大小是很重要的。首先，原子核的強斥力意味著低能正電子穿透原子內(nèi)部并與內(nèi)層電子湮滅的可能性很校因此，只有價電子和次價電子有效地貢獻，這表明Zeff可能比Z校表1原子在室溫下的實驗值和理論值原子HHeNeArK....

圖2.2Kover等人的用于氬的雙微分電離研究的裝置[72]

魯東大學碩士學位論文17的綜述文章中進行了詳細的總結(jié)（具體見參考文獻[68][69]），我們在這里不再重復討論。為了研究許多特定狀態(tài)的碰撞過程(彈性散射、激發(fā)、電離)，并將其作為散射角的函數(shù)，在沒有磁場的環(huán)境中，多數(shù)情況下需要產(chǎn)生和散射正電子。下面我們將簡要地描述一些這樣的實驗的....

圖2.3Bluhme等人的用于稀有氣體電離研究的等裝置的原理圖[74]

低能正電子與原子中的電子湮滅的物理機制研究18我們討論的最后一個例子是圖2.3所示的儀器，Aarhus小組使用該儀器測量原子和分子的電離[74-76]。大約3×104個正電子/秒從慢化的22Na源靜電運輸?shù)匠錆M氣體的碰撞單元。在從慢化劑中提取出光束后，光束在圓柱形的鏡面分析器中經(jīng)....

本文編號：3905665