本文采用量子格林函數(shù)方法和海森堡模型,研究了單層磁性石墨烯結(jié)構(gòu)、雙層磁性非對(duì)稱和對(duì)稱石墨烯結(jié)構(gòu)中的自旋波頻率、自旋波態(tài)密度和自旋波的空間分布,研究了溫度、層間交換耦合、磁場(chǎng)和各向異性對(duì)自旋波性質(zhì)的影響。對(duì)于單層石墨烯結(jié)構(gòu)來(lái)說(shuō),只有一支自旋波譜,隨著溫度升高,自旋波頻率降低,隨著外磁場(chǎng)和各向異性增加,自旋波頻率上升,其中各向異性對(duì)自旋波頻率的影響較小。單層石墨烯結(jié)構(gòu)中的自旋波態(tài)密度的峰值均隨著溫度的增加而下降,隨著外磁場(chǎng)和各向異性的增加而上升。對(duì)磁性非對(duì)稱雙層石墨烯結(jié)構(gòu)來(lái)說(shuō),共有兩支自旋波譜。我們發(fā)現(xiàn)了一個(gè)特殊的波矢,當(dāng)波矢大于或等于特殊波矢時(shí),兩支自旋波分別在雙層石墨烯結(jié)構(gòu)的兩個(gè)不同層中傳播。我們把這個(gè)特殊的波矢定義為臨界波矢k_c,層間交換耦合對(duì)臨界波矢k_c的影響較大。為了研究雙層磁性非對(duì)稱石墨烯結(jié)構(gòu)中的兩支自旋波在不同自旋波頻率區(qū)間內(nèi)的空間分布,可以把自旋波頻率分成四個(gè)區(qū)間。在一個(gè)頻率區(qū)間內(nèi),兩支自旋波分別在不同的層中傳播。而在另一個(gè)頻率區(qū)間內(nèi),兩支自旋波都可以在1層和2層中傳播。因此,在這個(gè)區(qū)間內(nèi),兩支頻率相同而波長(zhǎng)不同的自旋波可以在磁性...

【文章頁(yè)數(shù)】：60 頁(yè)

【學(xué)位級(jí)別】：碩士

【部分圖文】：

圖2.1單層磁性石墨烯結(jié)構(gòu)模型及其布里淵區(qū)Fig.2.1SchematicrepresentationofmonolayermagneticgraphenestructureandBrillouinzone

中的布里淵區(qū)的示意圖。a單層石墨烯結(jié)構(gòu)模型b布里淵區(qū)圖2.1單層磁性石墨烯結(jié)構(gòu)模型及其布里淵區(qū)Fig.2.1SchematicrepresentationofmonolayermagneticgraphenestructureandBrillouinzone哈密頓量是：....

圖2.2自旋波譜隨溫度、外磁場(chǎng)、各向異性的變化

MK。圖2.2自旋波譜隨溫度、外磁場(chǎng)、各向異性的變化Fig.2.2Changeofspinwavespectrawithtemperatures、externalmagneticfieldandanisotropy由圖2.2可以看出，在布里淵區(qū)M和K....

圖2.3自旋波態(tài)密度隨溫度的變化

J=1.0，τ=T/Tc=0.5，B=2.0，D=0.08時(shí)布里淵區(qū)M中態(tài)密度的低頻峰值，外磁場(chǎng)B=2.0，各向異性常數(shù)D=0.08，溫度分別為τ=T/Tc=0.1、0.5和0.9。圖2.3自旋波態(tài)密度隨溫度的變化Fig.2.3Changeofspinwav....

圖2.4自旋波態(tài)密度隨外磁場(chǎng)的變化

其中，各向異性常數(shù)D=0.08，溫度為τ=T/Tc=0.5，其外磁場(chǎng)分別為B=2.0、4.0和6.0。圖2.4自旋波態(tài)密度隨外磁場(chǎng)的變化Fig2.4Changeofspinwavedensityofstatewithexternalmagneticfield圖2.....

本文編號(hào)：3902163