雙10瓦級相位關(guān)聯(lián)單頻連續(xù)波1 064/532nm雙波長激光器
發(fā)布時間:2021-11-16 13:28
本文采用包含有非線性晶體的四鏡8字環(huán)形諧振腔結(jié)構(gòu),通過選取輸出耦合鏡的透射率和分析鋱鎵石榴石(TGG)晶體熱透鏡效應(yīng)的影響,實(shí)現(xiàn)了輸出功率達(dá)雙10瓦級具有相位關(guān)聯(lián)特性的單頻連續(xù)波1 064/532nm雙波長激光器。實(shí)驗(yàn)中通過采用透射率為4%的輸出耦合鏡和長度為20 mm的三硼酸鋰(LBO)晶體,實(shí)現(xiàn)了輸出功率分別為11.30 W和11.23 W的1 064/532nm雙波長激光輸出,線寬分別為165kHz和330kHz,對應(yīng)的長期功率穩(wěn)定性在3小時內(nèi)分別優(yōu)于±0.68%和±0.56%,光束質(zhì)量因子M2均小于1.1。該種具有相位關(guān)聯(lián)特性的雙波長激光器可以用來制備穩(wěn)定的雙色光阱和泵浦多個光學(xué)參量(OPO)實(shí)現(xiàn)多組份糾纏態(tài)光場的產(chǎn)生。
【文章來源】:量子光學(xué)學(xué)報(bào). 2017,23(03)北大核心
【文章頁數(shù)】:7 頁
【部分圖文】:
圖2輸出耦合鏡透射率隨泵浦功率的變化Fig.2Outputcouplertransmission(t)
t與泵浦功率Pin之間的變化關(guān)系,如圖2所示。從圖2中可以看出,在非線性轉(zhuǎn)化因子一定的情況下,隨著泵浦功率的增大,輸出耦合鏡的透射率也必須相應(yīng)增大,才能保證基頻光和倍頻光的輸出功率相當(dāng)。當(dāng)注入諧振腔的泵浦功率為74W左右時,對應(yīng)的具有相位關(guān)聯(lián)特性的等功率雙波長激光器的輸出耦合鏡的透射率應(yīng)該在3.7%左右進(jìn)行選擇。Fig.3Outputcouplertransmissiontversusthefactorofthenonlinearconversion.圖3輸出耦合鏡透射率t隨非線性轉(zhuǎn)化因子的變化同時,當(dāng)泵浦功率一定時,利用公式(4)我們也可以分析輸出耦合鏡的透射率t與非線性轉(zhuǎn)化因子之間的關(guān)系,如圖3所示。同樣,在泵浦功率一定的條件下,輸出耦合鏡的透射率隨著非線性轉(zhuǎn)化因子的增大而增大。當(dāng)所選取的非線性晶體的溫度處于最佳相位匹配溫度時,我們可以確定輸出耦合鏡的透射率。另外,激光器在高功率泵浦條件下,除了增益晶體具有嚴(yán)重的熱透鏡效應(yīng)外,組成光學(xué)單向器的TGG晶體對基頻光的吸收同樣會產(chǎn)生嚴(yán)重的熱透鏡效應(yīng)[6],其將會和增益晶體的熱透鏡效應(yīng)一起影響著激光器的輸出功率和運(yùn)轉(zhuǎn)穩(wěn)定性。然而,在實(shí)驗(yàn)中我們發(fā)現(xiàn),通過增大輸出耦合鏡的透射率,可有效減緩TGG晶體的熱透鏡效應(yīng),進(jìn)而減緩其對激光器運(yùn)轉(zhuǎn)效率和穩(wěn)定性的影響。TGG晶體的熱透鏡焦距可以表示為:f=Kcω2Tγω2Idndt11-exp(1-αl)(5)其中,KC為TGG晶體的熱傳導(dǎo)系數(shù),dndt為TGG·292·量子光學(xué)學(xué)報(bào)23
Fig.4ThermalfocallengthoftheTGGcrystalversustheoutputcouplertransmission.圖4TGG晶體的特透鏡焦距隨輸出耦合鏡的透射率的變化。晶體的熱光系數(shù),γ為TGG晶體的熱轉(zhuǎn)化系數(shù),ω和ωT為基頻光在增益晶體和TGG晶體處的束腰半徑,α為TGG晶體對腔內(nèi)基頻光的吸收系數(shù),l為TGG晶體的長度。依據(jù)文獻(xiàn)[6]可知,ωTω的比值近似為1,通過將激光器的參數(shù)和TGG晶體的參數(shù)(KC=7.4Wm-1·K-1,dndt=20×10-6K-1,α=0.003cm-1,l=8mm,γ=1)代入公式(5)可以清楚的看到輸出耦合鏡的透射率對TGG晶體熱效應(yīng)的影響,如圖4所示。從圖4中可以清楚地看出,當(dāng)輸出耦合鏡的透射率由0~12%變化時,TGG晶體的熱透鏡焦距由300mm變化為651mm。也就是說,增加輸出耦合鏡的透射率,可有效減緩TGG晶體的熱透鏡效應(yīng)。當(dāng)我們選取輸出耦合鏡的透射率為4%時,TGG晶體的熱透鏡焦距為427mm。3實(shí)驗(yàn)過程及結(jié)果分析基于以上分析,實(shí)驗(yàn)中選取輸出耦合鏡的透射率為4%(T1064nm=4%;T532nm>95%),非線性晶體LBO的長度為20mm。當(dāng)非線性晶體的溫度處于最佳相位匹配溫度149.0℃時,記錄了1064(a)/532nm(b)激光器的輸出功率隨泵浦功率的變化趨勢,由圖5可以看出該雙波長激光器的泵浦閾值為30W,在注入泵浦功率為74W
【參考文獻(xiàn)】:
期刊論文
[1]Self-calibrated global rainbow refractometry:a dual-wavelength approach[J]. 吳學(xué)成,姜淏予,操凱霖,吳迎春,李燦,Gérard Gréhan,Sawitree Saengkaew,岑可法. Chinese Optics Letters. 2017(04)
[2]High-average-power, high-repetition-rate tunable terahertz difference frequency generation with GaSe crystal pumped by 2 μm dual-wavelength intracavity KTP optical parametric oscillator[J]. DEXIAN YAN,YUYE WANG,DEGANG XU,PENGXIANG LIU,CHAO YAN,JIA SHI,HONGXIANG LIU,YIXIN HE,LONGHUANG TANG,JIANCHEN FENG,JIANQIN GUO,WEI SHI,KAI ZHONG,YUEN H.TSANG,JIANQUAN YAO. Photonics Research. 2017(02)
[3]Intra-cavity round-trip loss measurement of all-solid-state single-frequency laser by introducing extra nonlinear loss[J]. 郭永瑞,盧華東,尹祺巍,蘇靜. Chinese Optics Letters. 2017(02)
[4]Stable dual-wavelength erbium-doped fiber laser using novel fabricated side-polished arc-shaped fiber with deposited ZnO nanoparticles[J]. H.Ahmad,I.S.Amiri,A.Z.Zulkifli,H.Hassan,R.Safaei,K.Thambiratnam. Chinese Optics Letters. 2017(01)
[5]操控非線性損耗實(shí)現(xiàn)穩(wěn)定的高功率單頻激光及可調(diào)諧激光的輸出[J]. 盧華東,彭堃墀. 量子光學(xué)學(xué)報(bào). 2015(02)
[6]玻色-費(fèi)米氣體量子簡并光學(xué)偶極阱的設(shè)計(jì)[J]. 柴世杰,王鵬軍,付正坤,黃良輝,張靖. 量子光學(xué)學(xué)報(bào). 2012(02)
[7]高效LD側(cè)面泵浦腔外倍頻綠光激光器[J]. 伊肖靜,楊超,陳檬,李港. 量子光學(xué)學(xué)報(bào). 2012(02)
[8]具有經(jīng)典相干性的兩組EPR糾纏態(tài)光場的實(shí)驗(yàn)產(chǎn)生[J]. 賈曉軍,蘇曉龍,潘慶,謝常德,彭墀. 量子光學(xué)學(xué)報(bào). 2004(S1)
本文編號:3498982
【文章來源】:量子光學(xué)學(xué)報(bào). 2017,23(03)北大核心
【文章頁數(shù)】:7 頁
【部分圖文】:
圖2輸出耦合鏡透射率隨泵浦功率的變化Fig.2Outputcouplertransmission(t)
t與泵浦功率Pin之間的變化關(guān)系,如圖2所示。從圖2中可以看出,在非線性轉(zhuǎn)化因子一定的情況下,隨著泵浦功率的增大,輸出耦合鏡的透射率也必須相應(yīng)增大,才能保證基頻光和倍頻光的輸出功率相當(dāng)。當(dāng)注入諧振腔的泵浦功率為74W左右時,對應(yīng)的具有相位關(guān)聯(lián)特性的等功率雙波長激光器的輸出耦合鏡的透射率應(yīng)該在3.7%左右進(jìn)行選擇。Fig.3Outputcouplertransmissiontversusthefactorofthenonlinearconversion.圖3輸出耦合鏡透射率t隨非線性轉(zhuǎn)化因子的變化同時,當(dāng)泵浦功率一定時,利用公式(4)我們也可以分析輸出耦合鏡的透射率t與非線性轉(zhuǎn)化因子之間的關(guān)系,如圖3所示。同樣,在泵浦功率一定的條件下,輸出耦合鏡的透射率隨著非線性轉(zhuǎn)化因子的增大而增大。當(dāng)所選取的非線性晶體的溫度處于最佳相位匹配溫度時,我們可以確定輸出耦合鏡的透射率。另外,激光器在高功率泵浦條件下,除了增益晶體具有嚴(yán)重的熱透鏡效應(yīng)外,組成光學(xué)單向器的TGG晶體對基頻光的吸收同樣會產(chǎn)生嚴(yán)重的熱透鏡效應(yīng)[6],其將會和增益晶體的熱透鏡效應(yīng)一起影響著激光器的輸出功率和運(yùn)轉(zhuǎn)穩(wěn)定性。然而,在實(shí)驗(yàn)中我們發(fā)現(xiàn),通過增大輸出耦合鏡的透射率,可有效減緩TGG晶體的熱透鏡效應(yīng),進(jìn)而減緩其對激光器運(yùn)轉(zhuǎn)效率和穩(wěn)定性的影響。TGG晶體的熱透鏡焦距可以表示為:f=Kcω2Tγω2Idndt11-exp(1-αl)(5)其中,KC為TGG晶體的熱傳導(dǎo)系數(shù),dndt為TGG·292·量子光學(xué)學(xué)報(bào)23
Fig.4ThermalfocallengthoftheTGGcrystalversustheoutputcouplertransmission.圖4TGG晶體的特透鏡焦距隨輸出耦合鏡的透射率的變化。晶體的熱光系數(shù),γ為TGG晶體的熱轉(zhuǎn)化系數(shù),ω和ωT為基頻光在增益晶體和TGG晶體處的束腰半徑,α為TGG晶體對腔內(nèi)基頻光的吸收系數(shù),l為TGG晶體的長度。依據(jù)文獻(xiàn)[6]可知,ωTω的比值近似為1,通過將激光器的參數(shù)和TGG晶體的參數(shù)(KC=7.4Wm-1·K-1,dndt=20×10-6K-1,α=0.003cm-1,l=8mm,γ=1)代入公式(5)可以清楚的看到輸出耦合鏡的透射率對TGG晶體熱效應(yīng)的影響,如圖4所示。從圖4中可以清楚地看出,當(dāng)輸出耦合鏡的透射率由0~12%變化時,TGG晶體的熱透鏡焦距由300mm變化為651mm。也就是說,增加輸出耦合鏡的透射率,可有效減緩TGG晶體的熱透鏡效應(yīng)。當(dāng)我們選取輸出耦合鏡的透射率為4%時,TGG晶體的熱透鏡焦距為427mm。3實(shí)驗(yàn)過程及結(jié)果分析基于以上分析,實(shí)驗(yàn)中選取輸出耦合鏡的透射率為4%(T1064nm=4%;T532nm>95%),非線性晶體LBO的長度為20mm。當(dāng)非線性晶體的溫度處于最佳相位匹配溫度149.0℃時,記錄了1064(a)/532nm(b)激光器的輸出功率隨泵浦功率的變化趨勢,由圖5可以看出該雙波長激光器的泵浦閾值為30W,在注入泵浦功率為74W
【參考文獻(xiàn)】:
期刊論文
[1]Self-calibrated global rainbow refractometry:a dual-wavelength approach[J]. 吳學(xué)成,姜淏予,操凱霖,吳迎春,李燦,Gérard Gréhan,Sawitree Saengkaew,岑可法. Chinese Optics Letters. 2017(04)
[2]High-average-power, high-repetition-rate tunable terahertz difference frequency generation with GaSe crystal pumped by 2 μm dual-wavelength intracavity KTP optical parametric oscillator[J]. DEXIAN YAN,YUYE WANG,DEGANG XU,PENGXIANG LIU,CHAO YAN,JIA SHI,HONGXIANG LIU,YIXIN HE,LONGHUANG TANG,JIANCHEN FENG,JIANQIN GUO,WEI SHI,KAI ZHONG,YUEN H.TSANG,JIANQUAN YAO. Photonics Research. 2017(02)
[3]Intra-cavity round-trip loss measurement of all-solid-state single-frequency laser by introducing extra nonlinear loss[J]. 郭永瑞,盧華東,尹祺巍,蘇靜. Chinese Optics Letters. 2017(02)
[4]Stable dual-wavelength erbium-doped fiber laser using novel fabricated side-polished arc-shaped fiber with deposited ZnO nanoparticles[J]. H.Ahmad,I.S.Amiri,A.Z.Zulkifli,H.Hassan,R.Safaei,K.Thambiratnam. Chinese Optics Letters. 2017(01)
[5]操控非線性損耗實(shí)現(xiàn)穩(wěn)定的高功率單頻激光及可調(diào)諧激光的輸出[J]. 盧華東,彭堃墀. 量子光學(xué)學(xué)報(bào). 2015(02)
[6]玻色-費(fèi)米氣體量子簡并光學(xué)偶極阱的設(shè)計(jì)[J]. 柴世杰,王鵬軍,付正坤,黃良輝,張靖. 量子光學(xué)學(xué)報(bào). 2012(02)
[7]高效LD側(cè)面泵浦腔外倍頻綠光激光器[J]. 伊肖靜,楊超,陳檬,李港. 量子光學(xué)學(xué)報(bào). 2012(02)
[8]具有經(jīng)典相干性的兩組EPR糾纏態(tài)光場的實(shí)驗(yàn)產(chǎn)生[J]. 賈曉軍,蘇曉龍,潘慶,謝常德,彭墀. 量子光學(xué)學(xué)報(bào). 2004(S1)
本文編號:3498982
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