量子自旋液體是一種強(qiáng)關(guān)聯(lián)系統(tǒng),具有很多奇異的性質(zhì),如分?jǐn)?shù)化激發(fā),自發(fā)拓?fù)湫蛞约伴L程糾纏等等。自從最開始作為共振價(jià)鍵液體態(tài)被提出,人們對量子自旋液體做了很多理論和實(shí)驗(yàn)上的研究。然而由于局域序的缺乏,對量子自旋液體的鑒定過程是極其困難的。直到十年前,Kitaev提出了一種在2D蜂窩晶格上的精確可解模型,其只涉及最近鄰相互作用,包含所有量子自旋液體的特點(diǎn)。這使得在人造物質(zhì)和冷原子系統(tǒng)中觀察Kitaev自旋液體成為可能。作為量子自旋液體的特征,Kitaev自旋液體展現(xiàn)出分?jǐn)?shù)化激發(fā)為規(guī)范磁通和物質(zhì)Majorana費(fèi)米子。在探索過程中,分?jǐn)?shù)化激發(fā)經(jīng)常涉及系統(tǒng)的動力學(xué)響應(yīng)。由Knolle等人的研究,純Kitaev模型動力學(xué)結(jié)構(gòu)因子是確切已知的,顯示出Kitaev自旋液體的分?jǐn)?shù)化激發(fā)特點(diǎn),也就是在無能隙Kitaev自旋液體中,動力學(xué)結(jié)構(gòu)因子的頻譜中出現(xiàn)磁通能隙。在近來對近似Kitaev自旋液體物質(zhì)的實(shí)驗(yàn)中,候選物質(zhì)往往不僅存在Kitaev耦合,而且會包含Heisenberg或者r相互作用,后者導(dǎo)致低溫下的磁序。為了抑制磁序,實(shí)驗(yàn)經(jīng)常會引入外磁場。在這種情況下,額外的相互作用和磁場會對分?jǐn)?shù)化激發(fā)的動力學(xué)... 

【文章來源】：南京大學(xué)江蘇省 211工程院校 985工程院校 教育部直屬院校

【文章頁數(shù)】：52 頁

【學(xué)位級別】：碩士

【部分圖文】：

圖１－１：幾何阻挫示意圖??

模型是由ｋｉｔａｅｖ在２００６年提出的一種在二維蜂窩狀格子它是一種量子自旋液體，具有高度阻挫的近鄰相互作ｎ量如下??＝?－?Ｙｊ，；ｙ，ｚ，其取值與ｉ，ｊ格點(diǎn)的相對位置有關(guān)。如圖２－１所示，關(guān)聯(lián)不同。對于自旋，我們可以用ｍａｊｏｒａｎａ費(fèi)米子來表ｏｒａｎａ費(fèi)米子ｃ，＋ｙ，？。其對易關(guān)系為??＝?＜示為，自旋算符采用這種表示后，也是滿足其樣的表不方法最先在１９５９年由Ｍａｒｔｉｎ采用這種表，因?yàn)椋瓊�(gè)格點(diǎn)引入四個(gè)ｍａｊｏｒａｎａ費(fèi)米子，在Ｆｏｃｋ空ｙ??

２／ｍＳｐ?Ｌｉｔｙ是動量ｋ在平行四邊形格子兩個(gè)方向上對角化解出能量??Ｅｋ?＝?－｜５，｜冬厶，乃的符號而改變，因?yàn)楦淖冔痰姆柨梢酝ㄟ^改。為了方便起見，我們設(shè)人＝乃＞〇。對于基態(tài)能譜，具有能隙，即是否對于某個(gè)ｋ值使得Ｅ（ｋ）＝０。丨心｜?＝?０要乃滿足三角不等式｜９】。??＼ｊａ＼?＜?１＾１?＋?ｌ＾ｒｌ?ｃｒ，＾，?ｙ?－?Ｘ，ｙ，ｚ２所示，在Ｂ區(qū)域里，ｌｃｉｔａｅｖ基態(tài)是無能隙的，在Ａａ．，Ａ、，，隙的。對于丨人］Ｓ?２人，ｋｉｔａｅｖ自旋液體的基態(tài)是無能態(tài)是無能隙的。??以從基態(tài)Ｈａｍｉｌｔｏｎ量中看出，在ｚ－ｂｏｎｄ上的／ｒ費(fèi)米子其ｐ－ｈ對稱性ａｖ?—?—?／／。基態(tài)的ｐ－ｈ對稱性可－


本文編號：3360429