從上個世紀中期到現(xiàn)在,實驗上已經(jīng)測量了大量的雙光子遍舉過程（exclusive processes）的數(shù)據(jù),進一步為微擾量子色動力學(xué)理論對雙光子遍舉過程的研究提供了更加詳實和可靠的實驗數(shù)據(jù),所以吸引了許多理論物理學(xué)家和實驗物理學(xué)家對雙光子遍舉過程的研究。在pQCD的因子化方案的理論框架中,此過程的散射振幅可以表達為可微擾計算的硬散射振幅TH和非微擾計算的強子波函數(shù)的卷積形式。這種因子化方案在高能區(qū)已被廣泛應(yīng)用,但是在實驗所測量到的能區(qū)范圍1GeV-4 GeV依然存在著爭議。實驗上測量到雙光子到輕贗標介子（pseudoscalar meson）對的散射截面的實驗數(shù)據(jù),很明顯要高于理論上領(lǐng)頭階所給出的預(yù)言值。對相關(guān)實驗測量數(shù)據(jù)和理論計算的分析,我們認為末態(tài)介子twist-3分布振幅里的夸克所依賴的橫向動量kT對散射過程的貢獻不能被忽略。在本文中,我們利用kT因子化定理計算了π介子和K介子twist-2和twist-3分布振幅對γγ →π+π-,K+K-過程的散射截面以及截面的比值σ0（K+K-）/σ0。（π+π-）的貢獻。通過末態(tài)介子里夸克攜帶的橫向動量kT,能很好的消除了端點發(fā)散問題。但... 

【文章來源】：西南大學(xué)重慶市 211工程院校 教育部直屬院校

【文章頁數(shù)】：48 頁

【學(xué)位級別】：碩士

【部分圖文】：

夸克

們分別叫做 π 介子和繆子。真正的湯川介子就是 π；它在大氣常在原理到達地面之前就衰變掉。克模型態(tài)的巨大成功提出了一個問題:為什么強子要組成這樣的離奇八重態(tài)有了深刻的理解，當時蓋爾曼和茨威格各自獨立地提更基本的組分所構(gòu)成的，蓋爾曼把它們稱作夸克�？淇擞腥N八重態(tài)”圖形:有電荷 2/3 和奇異數(shù) 0；d 夸克帶有電荷-1/3 和 S=0，s 夸克帶為-1.對于每個夸克（q）相應(yīng)的有反夸克（q ），帶相反的電荷圖 1.1 夸克

對數(shù)slnT k ，必須對這些雙對數(shù)項進行求和來確定所有階的微擾展開圖（a）和（b）具有雙對數(shù)項，來自共線區(qū)域和軟區(qū)域的重疊。（c）有軟發(fā)散。這種區(qū)別的物理圖像是；夸克方向相同的運動通過共線膠子交相互作用，也可以由軟膠子交換發(fā)生相互作用，但是夸克反向運動只能是換發(fā)生相互作用。當 b→0 時，（a）（b）（c）（d）中通過軟膠子交換用所產(chǎn)生的軟發(fā)散會互相抵消掉。這是（a）（b）圖最主要來自共線發(fā)散正，通過強子波函數(shù)吸收。（c）（d）會互相抵消紅外發(fā)散，剩下的有限硬散射核吸收掉。當 b 在比較大的區(qū)間，出現(xiàn)雙對數(shù)項，一定要用重求和。進行求和后，將出現(xiàn)一個因子，因子叫做 Sudakov 因子。 介子為例的dakov 因子的指數(shù)為21 2112 ( , , , ) (S( , , ) (1 , , )) ln i iiS x x b Q x b Q S x b Qb 里的 ln( / )QCDt t ，1 21T Max( x xQ, )b 。


本文編號：3019089