從上個世紀中期到現在,實驗上已經測量了大量的雙光子遍舉過程（exclusive processes）的數據,進一步為微擾量子色動力學理論對雙光子遍舉過程的研究提供了更加詳實和可靠的實驗數據,所以吸引了許多理論物理學家和實驗物理學家對雙光子遍舉過程的研究。在pQCD的因子化方案的理論框架中,此過程的散射振幅可以表達為可微擾計算的硬散射振幅TH和非微擾計算的強子波函數的卷積形式。這種因子化方案在高能區(qū)已被廣泛應用,但是在實驗所測量到的能區(qū)范圍1GeV-4 GeV依然存在著爭議。實驗上測量到雙光子到輕贗標介子（pseudoscalar meson）對的散射截面的實驗數據,很明顯要高于理論上領頭階所給出的預言值。對相關實驗測量數據和理論計算的分析,我們認為末態(tài)介子twist-3分布振幅里的夸克所依賴的橫向動量kT對散射過程的貢獻不能被忽略。在本文中,我們利用kT因子化定理計算了π介子和K介子twist-2和twist-3分布振幅對γγ →π+π-,K+K-過程的散射截面以及截面的比值σ0（K+K-）/σ0。（π+π-）的貢獻。通過末態(tài)介子里夸克攜帶的橫向動量kT,能很好的消除了端點發(fā)散問題。但... 

【文章來源】：西南大學重慶市 211工程院校 教育部直屬院校

【文章頁數】：48 頁

【學位級別】：碩士

【部分圖文】：

夸克

們分別叫做 π 介子和繆子。真正的湯川介子就是 π；它在大氣常在原理到達地面之前就衰變掉�？四Ｐ蛻B(tài)的巨大成功提出了一個問題:為什么強子要組成這樣的離奇八重態(tài)有了深刻的理解，當時蓋爾曼和茨威格各自獨立地提更基本的組分所構成的，蓋爾曼把它們稱作夸克�？淇擞腥N八重態(tài)”圖形:有電荷 2/3 和奇異數 0；d 夸克帶有電荷-1/3 和 S=0，s 夸克帶為-1.對于每個夸克（q）相應的有反夸克（q ），帶相反的電荷圖 1.1 夸克

對數slnT k ，必須對這些雙對數項進行求和來確定所有階的微擾展開圖（a）和（b）具有雙對數項，來自共線區(qū)域和軟區(qū)域的重疊。（c）有軟發(fā)散。這種區(qū)別的物理圖像是；夸克方向相同的運動通過共線膠子交相互作用，也可以由軟膠子交換發(fā)生相互作用，但是夸克反向運動只能是換發(fā)生相互作用。當 b→0 時，（a）（b）（c）（d）中通過軟膠子交換用所產生的軟發(fā)散會互相抵消掉。這是（a）（b）圖最主要來自共線發(fā)散正，通過強子波函數吸收。（c）（d）會互相抵消紅外發(fā)散，剩下的有限硬散射核吸收掉。當 b 在比較大的區(qū)間，出現雙對數項，一定要用重求和。進行求和后，將出現一個因子，因子叫做 Sudakov 因子。 介子為例的dakov 因子的指數為21 2112 ( , , , ) (S( , , ) (1 , , )) ln i iiS x x b Q x b Q S x b Qb 里的 ln( / )QCDt t ，1 21T Max( x xQ, )b 。


本文編號：3019089