如果要對(duì)微觀世界原子核外的電子運(yùn)動(dòng)過(guò)程進(jìn)行動(dòng)態(tài)觀測(cè),我們就需要有一個(gè)快門長(zhǎng)度與電子繞核運(yùn)動(dòng)時(shí)間相當(dāng)?shù)恼障鄼C(jī)。而阿秒脈沖就是目前人類擁有的最快快門的“照相機(jī)”,利用阿秒脈沖,我們就能夠在原子尺度內(nèi)觀測(cè)和調(diào)控這些核外電子的超快動(dòng)力學(xué)過(guò)程。隨著阿秒激光技術(shù)的快速發(fā)展,科研人員正在不斷朝著實(shí)現(xiàn)產(chǎn)生24as寬度的阿秒脈沖目標(biāo)而前進(jìn),因?yàn)檫@是氫原子核外電子的軌道周期。目前,已經(jīng)報(bào)道的最短阿秒脈沖為43as。但是現(xiàn)有的阿秒脈沖測(cè)量方法在該時(shí)域區(qū)間下卻難以準(zhǔn)確的復(fù)原脈沖的光學(xué)參量。為了實(shí)現(xiàn)100as寬度以下脈沖的測(cè)量,本文構(gòu)建了條紋光電子能譜的終態(tài)動(dòng)能分布的動(dòng)力學(xué)模型,并在實(shí)施該模型的基礎(chǔ)上提出了等值線復(fù)原方法。本論文的主要研究?jī)?nèi)容和創(chuàng)新成果包括以下幾個(gè)方面:1.建立了基于經(jīng)典動(dòng)力學(xué)的光電子超快模型,并利用該模型進(jìn)行了阿秒脈沖條紋光電子能譜的模擬計(jì)算。根據(jù)計(jì)算結(jié)果,我們發(fā)現(xiàn)了條紋光電子能譜的強(qiáng)度分布與脈沖能量啁啾及脈沖長(zhǎng)度具有相關(guān)性;2.提出了等值線復(fù)原方法來(lái)對(duì)小于100as的阿秒脈沖進(jìn)行復(fù)原,該方法考慮了阿秒脈沖對(duì)應(yīng)的光電子波包的動(dòng)能-時(shí)間分布,與傳統(tǒng)的FROG-CRAB復(fù)原方法采用中心動(dòng)量近似有著... 

【文章來(lái)源】：中國(guó)科學(xué)院大學(xué)(中國(guó)科學(xué)院上海應(yīng)用物理研究所)上海市

【文章頁(yè)數(shù)】：58 頁(yè)

【學(xué)位級(jí)別】：碩士

【部分圖文】：

不同微觀結(jié)構(gòu)與其對(duì)應(yīng)的時(shí)間-空間分辨率的示意圖

基于超快動(dòng)力學(xué)模型的阿秒脈沖復(fù)原方法高次諧波光譜，然后，當(dāng)高次諧波效應(yīng)產(chǎn)生的阿秒脈沖聚焦在氣體原子上時(shí)，原子內(nèi)殼層電子將受激躍遷到連續(xù)態(tài)。而整個(gè)光電離過(guò)程由于處于紅外激光場(chǎng)中，較弱的紅外激光場(chǎng)（通常強(qiáng)度約為11 23 10 W /cm，脈沖長(zhǎng)度約為30fs）將誘導(dǎo)電子產(chǎn)生雙光子躍遷，使得自由電子的動(dòng)能分布在高次諧波譜峰對(duì)應(yīng)的能量之間，而這種能譜圖象則被稱為邊帶現(xiàn)象(Sideband)，如下圖所示[24, 25]。

第一章 緒論 at 為兩個(gè)延遲時(shí)間的和，一個(gè)為 Wigner 延遲時(shí)間 W ，另一個(gè)為時(shí)間 cc 。 為具有相同動(dòng)能的電子間的短距庫(kù)倫勢(shì)作用產(chǎn)生的 則是由于測(cè)量方式產(chǎn)生的，它是電子在吸收紅外光子發(fā)生二次量子額外延遲。當(dāng)在計(jì)算由不同氣體原子產(chǎn)生的同一級(jí)次邊帶的XUV 可以相互抵消，因此我們測(cè)量的延遲時(shí)間可以反映兩種原子遲差。


本文編號(hào)：2999398