近年來,因?yàn)楦吣芪锢韺?shí)驗(yàn)的能量不斷提高,人們對(duì)物質(zhì)微觀結(jié)構(gòu)也越來越了解。在高能粒子碰撞實(shí)驗(yàn)中,幾乎對(duì)所有實(shí)驗(yàn)結(jié)果的研究和分析都離不開部分子的分布函數(shù)和碎裂函數(shù)。目前人們對(duì)質(zhì)子的部分子分布函數(shù)的研究已經(jīng)相對(duì)成熟,不同研究小組給出的質(zhì)子分布函數(shù)的結(jié)果大致相同,差別很小。但我們通過對(duì)不同研究小組的碎裂函數(shù)的結(jié)果進(jìn)行比較,發(fā)現(xiàn)他們的差別很大,幾乎找不到他們之間的共同點(diǎn),這就很清楚地表明了大家目前對(duì)質(zhì)子碎裂函數(shù)的研究還是很不足的。因?yàn)橘|(zhì)子的部分子分布函數(shù)已有很好的公認(rèn)的結(jié)果,我們希望通過它們來得到碎裂函數(shù)的表示形式。在我們分析質(zhì)子的價(jià)夸克分布函數(shù)xq)(和價(jià)夸克碎裂為質(zhì)子的碎裂函數(shù)x D)(的關(guān)系時(shí),發(fā)現(xiàn)關(guān)系式(28)xqx D)(6/1)(可以很好地將這兩個(gè)函數(shù)聯(lián)系起來,因此,我們嘗試通過目前已經(jīng)較為成熟的質(zhì)子的部分子分布函數(shù)來得到部分子碎裂為質(zhì)子的碎裂函數(shù)。于是利用這一關(guān)系,我們建立了一組新的碎裂函數(shù)的參數(shù)式分布,利用它計(jì)算相應(yīng)的微分散射截面并與實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)進(jìn)行比較。我們工作的目的是希望可以得到比較準(zhǔn)確的價(jià)夸克碎裂為質(zhì)子的碎裂函數(shù),并且同時(shí)能夠減少在擬合部分子碎裂函數(shù)時(shí)的不確定性。在本論文中我們具體完成了如下幾項(xiàng)工作:1、我們對(duì)幾個(gè)比較常見的研究小組給出的質(zhì)子的碎裂函數(shù)(HKNS、DSS和NSM)進(jìn)行了詳細(xì)的比較和討論,我們可以發(fā)現(xiàn)每一組的價(jià)夸克的碎裂函數(shù)、�？淇说乃榱押瘮�(shù)以及膠子的碎裂函數(shù)都沒有什么共同點(diǎn),它們之間的差別很大。2、我們找到了一個(gè)簡單的關(guān)系能夠把質(zhì)子的價(jià)夸克分布函數(shù)和碎裂函數(shù)聯(lián)系起來,并且給出了具體的理論證明依據(jù)。3、我們通過已經(jīng)找到的質(zhì)子價(jià)夸克分布函數(shù)和碎裂函數(shù)之間的關(guān)系,利用目前已經(jīng)熟知的質(zhì)子的分布函數(shù)來構(gòu)建質(zhì)子的碎裂函數(shù),給出我們對(duì)碎裂函數(shù)擬合的參數(shù)式結(jié)果。4、我們用給出的質(zhì)子的碎裂函數(shù)參數(shù)分布來計(jì)算實(shí)驗(yàn)可觀測量-微分截面,發(fā)現(xiàn)計(jì)算得到的結(jié)果與微分截面的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)吻合很好。同時(shí)我們還與最近的一個(gè)有關(guān)碎裂函數(shù)的研究結(jié)果進(jìn)行了分析比較。
【學(xué)位單位】：華東師范大學(xué)
【學(xué)位級(jí)別】：碩士
【學(xué)位年份】：2018
【中圖分類】：O572.341
【部分圖文】：

17圖 2.1 能量標(biāo)度為22Q 1GeV時(shí)三個(gè)小組的質(zhì)子的分布函數(shù)在這一章中，我們給出了分布函數(shù)的定義，物理意義以及它的演化。同時(shí)也給出了幾個(gè)研究小組的質(zhì)子分布函數(shù)初始參數(shù)式，經(jīng)過比較同一能量標(biāo)度下的質(zhì)子分布函數(shù)，我們發(fā)現(xiàn)每個(gè)研究小組的結(jié)果很接近（尤其是價(jià)夸克），于是可以認(rèn)為目前對(duì)質(zhì)子分布函數(shù)的研究已經(jīng)相對(duì)成熟，得到的質(zhì)子的分布函數(shù)也比較準(zhǔn)確。那么這樣我們就可以放心地使用質(zhì)子的分布函數(shù)做進(jìn)一步的研究。

圖 3.1 標(biāo)度220Q 1GeV時(shí)不同小組的質(zhì)子的碎裂函數(shù)我們又對(duì)不同研究小組的碎裂函數(shù)差別大這一現(xiàn)象進(jìn)行了深入的討論，同時(shí)發(fā)現(xiàn)導(dǎo)致彼此差別很大的一個(gè)原因可能是不同的部分子碎裂為質(zhì)子的動(dòng)量比例不同，于是我們分別對(duì)三個(gè)小組碎裂函數(shù)的動(dòng)量比例進(jìn)行了計(jì)算，見表 3.1。表3.1 中我們給出了三個(gè)小組在動(dòng)量標(biāo)度為22Q 1GeV時(shí)各種部分子碎裂成的質(zhì)子動(dòng)量與部分子動(dòng)量的比值，其中 HKNS 研究小組，其 u 價(jià)夸克碎裂為質(zhì)子動(dòng)量比值有 8.39%，而 DSS 小組僅僅有 2.2%，NSM 小組更是幾乎沒有碎裂為質(zhì)子的動(dòng)量，主要的部分都碎裂為了介子。由于部分子碎裂為介子比碎裂為質(zhì)子的概率要大很多，導(dǎo)致我們在研究質(zhì)子的碎裂函數(shù)的過程中缺少了很多可以利用并且比較精確的數(shù)據(jù)。

華東師范大學(xué)碩士學(xué)位論文22Q 1GeV的碎裂函數(shù)進(jìn)行了對(duì)比。如圖(4.1)所示，圖中的實(shí)線是公式(4.17)中的vuxD 和vdxD 的分布，即是利用 ZRS 的價(jià)夸克的分布函數(shù)轉(zhuǎn)化而來的結(jié)果，其他三組曲線分別是 DSS、HKNS、NSM 的相應(yīng)價(jià)夸克的碎裂函數(shù)，從圖中可以看出，我們的價(jià)夸克碎裂函數(shù)分布與任何一個(gè)研究小組都不一樣，但在它們的范圍之內(nèi)。
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本文編號(hào)：2865226