我們?cè)诒疚闹薪o出強(qiáng)子在熱介質(zhì)中的性質(zhì)的格點(diǎn)QCD研究結(jié)果。這些性質(zhì)可以從強(qiáng)子的譜函數(shù)和屏蔽質(zhì)量中得到。強(qiáng)子譜函數(shù)及屏蔽質(zhì)量和格點(diǎn)上可計(jì)算的物理量——關(guān)聯(lián)函數(shù)有關(guān)。為此在淬火近似下,我們?cè)诟顸c(diǎn)上計(jì)算了(非)零動(dòng)量的粲夸克偶素、底夸克偶素的空間、時(shí)間兩點(diǎn)關(guān)聯(lián)函數(shù)。我們?cè)诰?xì)的、各向同性的格點(diǎn)上進(jìn)行了模擬計(jì)算,使用的格點(diǎn)耦合常數(shù)值包括β= 7.192,7.394,7.544,7.793,分別對(duì)應(yīng)格點(diǎn)間距a-1 = 11.19,14.24,17.01,22.78 GeV。目前我們只分析了最精細(xì)格點(diǎn)上的數(shù)據(jù)。在這個(gè)格點(diǎn)間距下,時(shí)空體積有1923 x 32,1923 x 48,1923 x 56,1923 x 64,1923 x 96,分別對(duì)應(yīng)溫度2.25Tc,1.50Tc,1.25Tc,1.10Tc,0.75Tc。我們使用Wilson規(guī)范場(chǎng)作用量和clover改進(jìn)的Wilson費(fèi)米子。為了提高信噪比,我們?cè)谳S矢量道和標(biāo)量道使用了多源技術(shù)來(lái)提高空間關(guān)聯(lián)函數(shù)的統(tǒng)計(jì)量。從時(shí)間關(guān)聯(lián)函數(shù)中抽取譜函數(shù)是一個(gè)不適定問(wèn)題。為了解決這個(gè)問(wèn)題在格點(diǎn)數(shù)據(jù)分析中我們第一次引入了兩種隨機(jī)方法,即隨機(jī)優(yōu)化方法(SOM)和隨機(jī)分析推理法(SAI)。SOM的優(yōu)點(diǎn)是它不需要任何關(guān)于譜函數(shù)的先驗(yàn)信息,而SAI和最大熵方法(MEM)—樣,也是一個(gè)基于貝葉斯分析方法,不過(guò)它更廣義。在平均場(chǎng)近似下,SAI會(huì)簡(jiǎn)化為MEM。另一方面,如果在SAI中選擇一個(gè)特殊的先驗(yàn)信息,它又簡(jiǎn)化為SOM。在本文中我們仔細(xì)研究了這兩種隨機(jī)方法在格點(diǎn)QCD中的應(yīng)用。為了檢驗(yàn)其適用性,我們先構(gòu)造一些合理的模擬關(guān)聯(lián)函數(shù),然后利用隨機(jī)方法和MEM分析這些模擬數(shù)據(jù),仔細(xì)對(duì)比不同方法得到的譜函數(shù)。然后我們把這些方法應(yīng)用到真實(shí)的格點(diǎn)數(shù)據(jù)上:先是文獻(xiàn)[106]中的數(shù)據(jù),然后是我們本次在更大的時(shí)空體積、更小的格點(diǎn)間距上計(jì)算得到的數(shù)據(jù)。我們分析了溫度為0.75Tc(NT= 96)和1.5Tc(NT=48)時(shí)的矢量道和贗標(biāo)量道粲夸克偶素兩點(diǎn)關(guān)聯(lián)函數(shù),發(fā)現(xiàn)SOM和SAI給出的結(jié)果和MEM給出的結(jié)果—致。在溫度為0.75Tc時(shí),譜函數(shù)的第一個(gè)共振峰被準(zhǔn)確地重建出來(lái)。在1.5Tc時(shí),譜函數(shù)的第一個(gè)共振峰峰值對(duì)應(yīng)的能量比0.75Tc時(shí)的大30-40%。但是考慮到三種方法從重建的關(guān)聯(lián)函數(shù)中抽取出的譜函數(shù)和0.75Tc時(shí)的譜函數(shù)不一致,因此在溫度為1.5Tc時(shí),膠子等離子體中的ηc和J/ψ是否還能以穩(wěn)定的束縛態(tài)存在,在目前的數(shù)據(jù)質(zhì)量下我們尚不能得到確定的結(jié)論。我們也利用空間關(guān)聯(lián)函數(shù)研究了粲夸克偶素和底夸克偶素的熱修正。通過(guò)研究從空間關(guān)聯(lián)函數(shù)中抽取的屏蔽質(zhì)量對(duì)溫度的依賴(lài),我們討論了不同道中重夸克偶素態(tài)受到的熱效應(yīng),并與包含動(dòng)力學(xué)夸克的模擬結(jié)果進(jìn)行了比較。除此之外我們還研究了屏蔽質(zhì)量在不同動(dòng)量時(shí)的色散關(guān)系。我們發(fā)現(xiàn)粲、底夸克偶素的S-波態(tài)屏蔽質(zhì)量隨著溫度的升高單調(diào)增大,底夸克偶素的ESCT(2.25Tc)/ESCT(0.75Tc)-1為5.6%而粲夸克偶素的為54%。P-波態(tài)的屏蔽質(zhì)量隨著溫度的升高非單調(diào)地增大。我們?cè)诖慊鸾葡碌慕Y(jié)果和在2+1味格點(diǎn)QCD中用HISQ離散方式計(jì)算得到的屏蔽質(zhì)量具有相似的變化行為。在非零動(dòng)量時(shí)我們發(fā)現(xiàn)屏蔽質(zhì)量的色散關(guān)系似乎沒(méi)有受到介質(zhì)的影響。我們推測(cè)原因可能是夸克偶素本身的靜止質(zhì)量就已經(jīng)比動(dòng)量要大。
【學(xué)位單位】：華中師范大學(xué)
【學(xué)位級(jí)別】：博士
【學(xué)位年份】：2018
【中圖分類(lèi)】：O572.243
【部分圖文】：

圖１．１．１：強(qiáng)相互作用耦合常數(shù)隨著動(dòng)量轉(zhuǎn)移ｇ的變化丨９］。逡逑經(jīng)過(guò)預(yù)平衡態(tài)到達(dá)夸克膠子等離子（ＱＧＰ）相，然后隨著時(shí)間的形成強(qiáng)子，如圖１．１．２所示。在碰撞的不同階段，系統(tǒng)處于不同的

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本文編號(hào)：2810635