Weyl半金屬—超導(dǎo)體系的輸運(yùn)性質(zhì)
【學(xué)位授予單位】：河北師范大學(xué)
【學(xué)位級別】：碩士
【學(xué)位授予年份】：2019
【分類號】：TB303;TM26
【圖文】：
圖 1.1 Weyl 半金屬的手性異常效應(yīng)[21]圖 1.1 展示了 Weyl 半金屬的手性異常的能帶示意圖[21]。手性異�？梢院唵蔚赜昧孔訕O限下 Weyl 半金屬的第 0 個朗道能級來理解。由于朗道能級從“+”到“-”手性不同，Weyl 錐的速度方向相反。外加電場導(dǎo)致左側(cè)谷和右側(cè)谷中電子密度的不平衡，破壞了確定手性下的電子數(shù)守恒。然而，這一結(jié)果并不局限于量子極限，最近有人提出在半經(jīng)典極限下誘導(dǎo)出一個反常直流電流的觀點(diǎn)。Weyl 半金屬可以分為兩類：第一類 Weyl 半金屬，保持洛侖茲對稱性；第二類 Weyl 半金屬，打破洛侖茲對稱性[24]。Weyl 半金屬的 TaAs 家族在體態(tài)能帶結(jié)構(gòu)中存在理想的 Weyl 錐，屬于第一類 Weyl 半金屬，即費(fèi)米面在 Weyl 點(diǎn)收縮成一個點(diǎn)。最近
圖 1.2 兩種 Weyl 半金屬的能帶圖[24] 1.2 是第一類和第二類 Weyl 半金屬的能帶圖[24]。(a)圖是第一類 Weyl 半結(jié)構(gòu)示意圖，具有點(diǎn)狀費(fèi)米面。即，當(dāng)費(fèi)米能足夠接近 Weyl 點(diǎn)時費(fèi)米yl 點(diǎn)處縮小到零。(b)圖是第二類 Weyl 半金屬能帶結(jié)構(gòu)示意圖，Weyl 點(diǎn)在電子口袋和空穴口袋的接觸點(diǎn)上�；疑钠矫鎸�(yīng)于費(fèi)米能級的位
費(fèi)米弧的原理圖
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