【摘要】：對(duì)懸浮粒子和空化泡間的相互作用進(jìn)行了理論分析,得到了氣泡內(nèi)外n=0模式(脈動(dòng))和n=1模式(平動(dòng))相關(guān)的微流分布.利用Matlab軟件對(duì)微流分布繪圖,數(shù)值分析結(jié)果表明:由于懸浮粒子的影響,空化泡內(nèi)部和外部的聲流速度顯著增大,尤其是氣泡周圍聲流速度的切線分量,氣泡內(nèi)部的聲流速度明顯強(qiáng)于氣泡外部的聲流速度.當(dāng)θ從0到π時(shí),氣泡n=0模式微流切向速度在θ2=π/2處達(dá)到最大值,其方向垂直于聲波的傳播方向,而n=1模式微流切向速度大小在θ2=π/2時(shí)趨于0.氣泡周圍聲流速度的大小和方向與處在介質(zhì)中的相對(duì)位置密切相關(guān).根據(jù)氣泡聲流速度矢量分布圖,發(fā)現(xiàn)n=0的模式對(duì)聲流速度起主要作用,而n=1的模式將聲流速度限定在氣泡表面附近的區(qū)域.
[Abstract]:The interaction between suspended particles and cavitation bubbles is theoretically analyzed, and the distributions of microflow related to the nwe 0 model (pulsation) and the ni 1 model (translation) are obtained. The Matlab software is used to plot the microflow distribution. The numerical results show that the acoustic velocity inside and outside the cavitation bubble increases significantly due to the influence of suspended particles, especially the tangent component of the sound flow velocity around the bubble. The sound flow velocity inside the bubble is obviously stronger than that outside the bubble. When 胃 is from 0 to 蟺, the tangential velocity of the bubble nn0 mode reaches the maximum value at 胃 2 = 蟺 / 2, and its direction is perpendicular to the direction of sound wave propagation, while the magnitude of the tangential velocity of the nun1 mode microflow tends to 0 at 胃 2 = 蟺 / 2. The magnitude and direction of the sound flow velocity around the bubble are closely related to the relative position in the medium. According to the velocity vector distribution of bubble sound flow, it is found that the mode of N0 plays a major role in the velocity of acoustic flow, while the mode of N0 1 limits the velocity of sound flow to the region near the surface of the bubble.
【作者單位】： 陜西師范大學(xué)超聲學(xué)重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室;
【基金】：國(guó)家自然科學(xué)基金(11204168;11474191) 中央高�；究蒲袠I(yè)務(wù)費(fèi)專項(xiàng)資金(Gk201603102)
【分類號(hào)】：O426

【相似文獻(xiàn)】

相關(guān)期刊論文 前10條

1 劉士和,梁在潮;湍流邊界層外區(qū)相干結(jié)構(gòu)對(duì)異質(zhì)懸浮粒子運(yùn)動(dòng)的作用[J];水動(dòng)力學(xué)研究與進(jìn)展(A輯);1993年01期

2 孫祉偉;劉捷;徐升華;;濁度法測(cè)定懸浮粒子聚集速率常數(shù)的改進(jìn)研究[J];中國(guó)基礎(chǔ)科學(xué);2007年03期

3 錢祖文;顆粒介質(zhì)中聲衰減的濃懸浮粒子理論及其應(yīng)用[J];物理學(xué)報(bào);1988年01期

4 黃衍鎮(zhèn)，粘寶卿;一種遙測(cè)水中懸浮粒子含量的超聲發(fā)射器[J];氣象水文海洋儀器;1995年03期

5 唐應(yīng)吾;聲波在濃懸浮液中的吸收[J];中山大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版);1977年04期

6 李沅庭;鄭偉東;;潔凈室(區(qū))中懸浮粒子檢測(cè)結(jié)果不確定度評(píng)定[J];廣東科技;2009年18期

7 龔建章;聲波在表層沉積物懸浮液中的衰減[J];海洋學(xué)報(bào)(中文版);1985年04期

8 林宏;梁琨;王新民;盧金軍;;基于生物光學(xué)算法的海洋懸浮粒子檢測(cè)技術(shù)研究[J];應(yīng)用光學(xué);2011年03期

9 楊宏偉,焦小寶,李景峰,郭博書,李琰;黃河水中鎘(Ⅱ)與懸浮粒子液──固界面交換反應(yīng)的研究[J];海洋湖沼通報(bào);1997年03期

10 鄭士淮,張曼平,趙洪亮,張正斌,劉蓮生;海水中懸浮粒子的微電泳研究 Ⅰ針鐵礦、δ-Mno_2的電泳淌度與酸度、重金屬離子及有機(jī)物濃度的關(guān)系[J];山東海洋學(xué)院學(xué)報(bào);1987年04期

相關(guān)會(huì)議論文 前3條

1 林宏;梁琨;王新民;盧金軍;;基于生物光學(xué)算法的海洋懸浮粒子檢測(cè)技術(shù)研究[A];第十三屆全國(guó)光學(xué)測(cè)試學(xué)術(shù)討論會(huì)論文（摘要集）[C];2010年

2 湯慧萍;奚正平;汪強(qiáng)兵;;懸浮粒子燒結(jié)法制備微孔鈦濾膜[A];科技、工程與經(jīng)濟(jì)社會(huì)協(xié)調(diào)發(fā)展——中國(guó)科協(xié)第五屆青年學(xué)術(shù)年會(huì)論文集[C];2004年

3 ;超高分子量聚丙烯酸鈉[A];廣東省材料研究學(xué)會(huì)部分單位會(huì)員成果匯編[C];2005年

相關(guān)重要報(bào)紙文章 前2條

1 王志振;日常生活怎樣預(yù)防非典[N];市場(chǎng)報(bào);2003年

2 ;日常生活中如何預(yù)防“非典”(01)[N];保健時(shí)報(bào);2003年

相關(guān)博士學(xué)位論文 前1條

1 林宏;海洋懸浮粒子的米氏散射特性及布里淵散射特性研究[D];華中科技大學(xué);2007年

相關(guān)碩士學(xué)位論文 前3條

1 任麗娜;制劑生產(chǎn)過(guò)程空氣中微生物的風(fēng)險(xiǎn)控制[D];山東大學(xué);2015年

2 李印秋;注射劑生產(chǎn)過(guò)程中微生物的質(zhì)量風(fēng)險(xiǎn)控制[D];山東大學(xué);2011年

3 陳聰;水下懸浮粒子對(duì)光的散射特性研究[D];哈爾濱工程大學(xué);2011年

，

本文編號(hào)：2175450