通過熱壓縮實(shí)驗(yàn),研究了GH3230合金在溫度950～1220℃和應(yīng)變速率0. 1～10 s^-1條件下的高溫?zé)嶙冃涡袨?構(gòu)建了高溫變形抗力數(shù)學(xué)模型,并分析了微觀組織的變化。結(jié)果表明:隨著應(yīng)變速率的增加和變形溫度的降低,材料的高溫變形抗力增大;變形溫度的提高和應(yīng)變速率的增加有利于動(dòng)態(tài)再結(jié)晶的發(fā)生和動(dòng)態(tài)再結(jié)晶晶粒的長大; GH3230合金高溫變形抗力可用Zener-Hollomon參數(shù)的高精度雙曲正弦函數(shù)描述,其中熱變形材料常數(shù)為:A=1. 22279×1028,n=8. 64987,α=0. 00284,平均變形激活能Q=742. 335 k J·mol^-1;對于GH3230合金,采用高溫和低應(yīng)變速率可以獲得優(yōu)良的熱加工等軸晶粒組織和低的加工變形抗力。 

【文章來源】：塑性工程學(xué)報(bào). 2020,27(04)北大核心CSCD

【文章頁數(shù)】：8 頁

【部分圖文】：

不同溫度下GH3230合金lnε·－lnσ(a)和lnε·－σ(b)關(guān)系曲線Fig.2Relationshipcurvesoflnε·-lnσ(a)andlnε·-σ(b)ofGH3230alloyunderdifferenttemperatures·

GH3230合金lnε·－ln［sinh(ασ)］(a)和ln［sinh(ασ)］－1/T(b)關(guān)系曲線Fig.3Relationshipcurvesoflnε·-ln［sinh(ασ)］(a)andln［sinh(ασ)］-1/T(b)ofGH3230alloy2.2.3材料參數(shù)A和n的確定

來描述GH3230合金變形時(shí)的流變應(yīng)力行為。2.2.4GH3230合金熱變形本構(gòu)模型的確定將求得的α、Q、A和n參數(shù)代入式(1)，即得到GH3230合金熱變形的本構(gòu)方程:ε·=1.22279×1028［sinh(0.00284σ)］8.64987·exp［－742355/RT］(10)同時(shí)，由雙曲線正弦函數(shù)的定義和式(2)可將流變應(yīng)力σ表征為參數(shù)Z的函數(shù):σ=1αlnZ(){A1/n+Z()A2/n[+1]1/}2(11)將獲得的參數(shù)值代入式(11)，即可得到流變應(yīng)力σ的表達(dá)式:圖4lnZ－ln［sinh(ασp)］關(guān)系曲線Fig.4RelationshipoflnZ-ln［sinh(ασp)］σ=358.785ln{(8.178×10－29×Z)0.1156+［(8.178×10－29×Z)0.2312+1］1/2}(12)2.3微觀組織觀察圖5是ε·=0.1s－1時(shí)，GH3230合金在不同變形溫度下微觀組織的變化情況。在950℃熱壓縮變形時(shí)，原始的晶粒組織經(jīng)熱壓縮變形后產(chǎn)生嚴(yán)第4期歐新哲等:GH3230合金高溫?zé)嶙冃涡袨榧拔⒂^組織變化79

【參考文獻(xiàn)】：
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