拉曼（Raman）光譜作為分子的“指紋譜”,可以通過對分子振動(dòng)的探測,實(shí)現(xiàn)對物理、化學(xué)、生物等各種復(fù)雜系統(tǒng)的高信息量分析。拉曼光譜學(xué)廣泛應(yīng)用于固體、液體以及氣體樣品的研究,是一種強(qiáng)大的化學(xué)分析光譜技術(shù)。然而在自發(fā)拉曼散射過程中,只有約千萬分之一與分子相互作用的光子會(huì)經(jīng)歷拉曼散射的過程,以至于拉曼散射信號(hào)通常很弱,拉曼光譜的檢測靈敏度受到了極大的限制。1974年,Fleischmann等人首次發(fā)現(xiàn)了附著在粗糙銀電極表面的吡啶分子具有很強(qiáng)的拉曼信號(hào),后來這種現(xiàn)象被命名為表面增強(qiáng)拉曼散射（SERS）效應(yīng)。SERS技術(shù)的出現(xiàn)為解決自發(fā)拉曼光譜的低靈敏度提供了有效的解決途徑。除此之外,納米技術(shù)的不斷發(fā)展也為SERS技術(shù)的應(yīng)用奠定了扎實(shí)的基礎(chǔ)。本文利用銀納米材料,制備了新型的SERS基底,并通過實(shí)驗(yàn)儀器（包括掃描電子顯微鏡,拉曼光譜儀等）,對基底的形貌及其SERS的特性進(jìn)行了細(xì)致的研究。于此同時(shí),利用時(shí)域有限差分法（FDTD）從理論上對基底進(jìn)行了研究和討論。本文主要制備了具有壓電效應(yīng)的（PVDF/AgNWs）SERS基底,和具有光催化效應(yīng)的（ZnTiO₃/AgNPs）SERS... 

【文章來源】：山東師范大學(xué)山東省

【文章頁數(shù)】：76 頁

【學(xué)位級(jí)別】：碩士

【部分圖文】：

光學(xué)現(xiàn)象示意圖

山東師范大學(xué)碩士學(xué)位論文1第一章緒論1.1散射與拉曼散射光照射介質(zhì)時(shí)，光與介質(zhì)會(huì)相互作用，產(chǎn)生許多光學(xué)效應(yīng)和現(xiàn)象[1]。如圖1-1所示，當(dāng)一束光照射到介質(zhì)上時(shí)，其中一部分光被介質(zhì)透射、吸收、反射，另一部分光則被介質(zhì)散射至四周。圖1-1光學(xué)現(xiàn)象示意圖光散射現(xiàn)象指的是：當(dāng)光束穿過介質(zhì)時(shí)，一部分光偏離了其主要傳播方向。利用散射現(xiàn)象，人們不但可以研究物質(zhì)的相互作用，而且可以進(jìn)一步研究其內(nèi)部的結(jié)構(gòu)和運(yùn)動(dòng)。盧瑟福在1911年利用了粒子與帶電粒子進(jìn)行碰撞的散射實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)原子的中心有一個(gè)帶正電的原子核。1920年，康普頓利用光子與帶電粒子的碰撞散射實(shí)驗(yàn)證明了光的粒子性。迄今為止，基本粒子的實(shí)驗(yàn)研究大多都是利用不同入射粒子與靶粒子發(fā)生碰撞的散射實(shí)驗(yàn)進(jìn)行的。圖1-2光散射示意圖

?玖Ｗ擁難芯科鷸涼刂匾?淖饔謾Ｉ⑸淇梢苑治?兇由⑸浜凸庾由⑸洌ㄒ勻肷淞Ｗ?區(qū)分），而光子散射又可以分為可見光散射和X、γ射線散射等（以能量區(qū)分）[2]。表1.1為散射實(shí)驗(yàn)中，幾種入射粒子的能量和波長特性。表1.1散射實(shí)驗(yàn)中常用的入射粒子及能量和波長的估計(jì)值[3]入射粒子類型能量波長實(shí)驗(yàn)（能量）不確定性電子伏/eV赫茲/Hz納米/nm△E/E中子10-2101410-110-4光子可見光10010165×10210-8X射線103101910-110-2而在日常生活中，光散射其實(shí)是經(jīng)常出現(xiàn)且很容易被人們觀察到的普遍現(xiàn)象。比如丁達(dá)爾現(xiàn)象[4]，如圖1-3，當(dāng)光束穿過膠體時(shí)，在膠體中觀察到一條明亮的“通路”。從粒子相互作用的角度可以更好地理解光的散射過程：光由光子組成，這是光的微粒性。照射到介質(zhì)上的一束光就是一束粒子，作為粒子來講，它就有能量和動(dòng)量（每個(gè)光子都有確定的能量hυ0和動(dòng)量hk0）。介質(zhì)當(dāng)中也有粒子（原子，電子和離子，還有準(zhǔn)粒子），光與介質(zhì)的相互作用就是光子和介質(zhì)中的粒子發(fā)生碰撞的過程[5]。圖1-3丁達(dá)爾現(xiàn)象示意圖19世紀(jì)，有關(guān)于光散射的研究以自然界中存在的液體和氣體為主，并根據(jù)物質(zhì)中粒子尺度的不同把散射分為分子散射（粒子尺度小于入射波長）和丁達(dá)爾散射（粒子尺度與入射波長相當(dāng)或稍大）。英國的物理學(xué)家瑞利在1871年提出了著名的瑞利散射定律[6]，即散射光的強(qiáng)度跟λ4(波長的四次方)成反比。而1908年米研究丁達(dá)爾散射時(shí)，發(fā)現(xiàn)與分子散射不同，散射光的強(qiáng)度與λ4不成比例關(guān)系，因此丁達(dá)爾散射又叫米氏散射[7]。20世紀(jì)以來，

【參考文獻(xiàn)】：
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