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線形高分子鏈共混熔體的結(jié)構(gòu)和動(dòng)力學(xué)性質(zhì)

發(fā)布時(shí)間:2017-10-24 09:26

  本文關(guān)鍵詞:線形高分子鏈共混熔體的結(jié)構(gòu)和動(dòng)力學(xué)性質(zhì)


  更多相關(guān)文章: 共混 高分子 結(jié)構(gòu)流變學(xué) 動(dòng)力學(xué)


【摘要】:本論文對(duì)線形高分子鏈二元共混熔體在平衡態(tài)和非平衡態(tài)下的結(jié)構(gòu)和動(dòng)力學(xué)性質(zhì)進(jìn)行了研究,這些性質(zhì)包括均方末端距、均方回轉(zhuǎn)半徑及其張量分量、擴(kuò)散系數(shù)、松弛時(shí)間、黏度、第一、二法向應(yīng)力函數(shù),取向抑制參數(shù)等。我們使用分子動(dòng)力學(xué)方法對(duì)滿足經(jīng)典動(dòng)力學(xué)方程的粒子的各個(gè)時(shí)刻不同坐標(biāo)位置的粒子的統(tǒng)計(jì)平均,得出其動(dòng)力學(xué)性質(zhì);為了節(jié)省計(jì)算時(shí)間,我們采用高性能的并行計(jì)算編程技術(shù)-MPI(Message Passing Interface);控溫方法使用DPD熱浴。模擬的結(jié)果包括:在平衡態(tài)(不存在外力場(chǎng))下,線形二元高分子鏈共混熔體的體積分?jǐn)?shù)或重均分子量(多分散性),對(duì)均方末端距以及均方回轉(zhuǎn)半徑的影響都很小,接近于理想鏈的情況。在平衡態(tài)下的二元線形高分子共混熔體中,短鏈比單分散體系的高分子鏈擴(kuò)散的慢,長(zhǎng)鏈比其單分散體系時(shí)擴(kuò)散的快;同樣共混體系中,短鏈比單分散體系的高分子鏈松弛的慢,長(zhǎng)鏈比單分散體系的高分子鏈松弛的快。在非平衡態(tài)(外加剪切場(chǎng))下的二元線形高分子共混熔體中(以下簡(jiǎn)稱共混熔體),從黏度-剪切速率的曲線中可以看到,都有一個(gè)先平臺(tái)再轉(zhuǎn)折最后快速下降的趨勢(shì),表現(xiàn)為典型的高分子聚合物剪切變稀行為,平臺(tái)區(qū)域?qū)?yīng)的黏度稱為零切黏度,平臺(tái)的高度隨著重均分子量的增加而增加(即隨著短鏈體積分?jǐn)?shù)的增加平臺(tái)的高度會(huì)降低)。在平衡態(tài)下我們得到零切黏度和體積分?jǐn)?shù)存在簡(jiǎn)單線性關(guān)系:η=Φηa+(1-Φ)ηb,其中Φ為短鏈所占的體積分?jǐn)?shù)。在非平衡態(tài)(外加剪切場(chǎng))下的共混熔體中,隨著剪切速率的增大,長(zhǎng)鏈和短鏈均被拉伸,均方回轉(zhuǎn)半徑和均方末端距均會(huì)增加。在非平衡態(tài)(外加剪切場(chǎng))下的共混熔體中,隨著剪切速率的增加,均方回轉(zhuǎn)半徑張量的流場(chǎng)方向分量增加,而梯度方向分量和渦度方向分量減小。體積分?jǐn)?shù)對(duì)各分量大小的影響很小。在非平衡態(tài)(外加剪切場(chǎng))下的共混熔體中,隨著剪切速率的增大,第一法向應(yīng)力和第二法向應(yīng)力的負(fù)值都增大;在較低的剪切速率下,隨著短分子鏈體積分?jǐn)?shù)的增加,第一法向應(yīng)力和第二法向應(yīng)力的負(fù)值都減小。在非平衡態(tài)(外加剪切場(chǎng))的共混熔體中,隨著剪切速率的增加,取向擬制參數(shù)趨于一致。對(duì)短鏈而言,在低剪切速率下,隨著短鏈體積分?jǐn)?shù)的增加,取向擬制參數(shù)增加;對(duì)長(zhǎng)鏈而言,在低剪切速率下,隨著長(zhǎng)鏈體積分?jǐn)?shù)的增加,取向擬制參數(shù)減小。
【關(guān)鍵詞】:共混 高分子 結(jié)構(gòu)流變學(xué) 動(dòng)力學(xué)
【學(xué)位授予單位】:伊犁師范學(xué)院
【學(xué)位級(jí)別】:碩士
【學(xué)位授予年份】:2016
【分類號(hào)】:O631.11
【目錄】:
  • 摘要5-6
  • Abstract6-10
  • 第一章 前言10-17
  • 1.1 引言10
  • 1.2 高分子結(jié)構(gòu)10-11
  • 1.2.1 高斯鏈10-11
  • 1.2.2 均方末端距和均方回轉(zhuǎn)半徑11
  • 1.3 高分子動(dòng)力學(xué)11-14
  • 1.3.1 擴(kuò)散系數(shù)與特征時(shí)間11-12
  • 1.3.2 Rouse模型12-13
  • 1.3.3 Zimm模型13
  • 1.3.4 蠕動(dòng)模型13-14
  • 1.4 高分子共混體系的研究進(jìn)展14-15
  • 1.5 模擬方法概述15-16
  • 1.6 研究?jī)?nèi)容和意義16-17
  • 第二章 模擬方法介紹17-22
  • 2.1 分子模擬17-18
  • 2.1.1 分子動(dòng)力學(xué)方法17-18
  • 2.1.2 耗散粒子動(dòng)力學(xué)方法18
  • 2.2 模擬方法18-22
  • 2.2.1 初始位置18
  • 2.2.2 初始速度18-19
  • 2.2.3 截?cái)嗑嚯x19
  • 2.2.4 約化單位19-20
  • 2.2.5 格子索引法20
  • 2.2.6 周期性邊界條件20
  • 2.2.7 最近鄰像20
  • 2.2.8 Lee-Edward邊界條件20-21
  • 2.2.9 相互作用勢(shì)能21
  • 2.2.10 熱浴21-22
  • 第三章 平衡態(tài)下線形高分子共混熔體的結(jié)構(gòu)和動(dòng)力學(xué)性質(zhì)22-29
  • 3.1 引言22
  • 3.2 高分子二元共混熱力學(xué)22-25
  • 3.3 模型和模擬結(jié)果討論25-29
  • 3.3.1 模型25
  • 3.3.2 模擬結(jié)果與討論25-29
  • 第四章 非平衡態(tài)下線形高分子共混熔體的結(jié)構(gòu)和動(dòng)力學(xué)性質(zhì)29-40
  • 4.1 引言29-32
  • 4.2 模型和模擬結(jié)果討論32-40
  • 4.2.1 模型32-33
  • 4.2.2 模擬結(jié)果與討論33-40
  • 第五章 結(jié)論40-42
  • 參考文獻(xiàn)42-46
  • 致謝46-47
  • 作者簡(jiǎn)介47

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本文編號(hào):1088119

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