隨著計算流體力學(xué)理論的發(fā)展,在飛機(jī)設(shè)計領(lǐng)域急需CFD為其提供準(zhǔn)確、有效的氣動數(shù)據(jù)。雖然商用CFD軟件已將研究人員從編程中解放出來,但是商用軟件中有許多參數(shù)需要選取,目前還沒有固定的參數(shù)選擇方法,僅依賴使用者的經(jīng)驗。本文從整機(jī)CFD計算時的參數(shù)及方法的選擇出發(fā),對邊界條件、湍流方程、湍流方程閉合常數(shù)、壓力修正方法等幾個方面的參數(shù)選取方法進(jìn)行研究并對參數(shù)選取方法進(jìn)行驗證。論文的主要內(nèi)容概括如下:首先,簡單介紹了流體力學(xué)的基本理論及其發(fā)展過程針對Fluent在整機(jī)CFD計算時所要設(shè)置的邊界條件進(jìn)行研究,根據(jù)風(fēng)洞實驗的邊界情況來選取整機(jī)CFD計算時的邊界條件,并應(yīng)用DBM01模型（低速風(fēng)洞標(biāo)準(zhǔn)模型）對工程中常用的RANS湍流模型進(jìn)行分析,確定了整機(jī)CFD計算時的湍流模型。其次,采用正交試驗的方法獲得了SA湍流方程中對整機(jī)CFD計算結(jié)果影響最顯著的兩個閉合常數(shù),并建立閉合常數(shù)與迎角之間的拉格朗日插值函數(shù),應(yīng)用該插值函數(shù)確定的閉合常數(shù)提高了計算精度。然后,研究了整機(jī)CFD計算時的壓力修正方法,并確定在整機(jī)CFD計算時采用的壓力修正方法。并對Coupled方法中的常數(shù)進(jìn)行均勻試驗,給出一般情況下整機(jī)... 

【文章來源】：沈陽航空航天大學(xué)遼寧省

【文章頁數(shù)】：86 頁

【學(xué)位級別】：碩士

【部分圖文】：

空間位置固定的無窮小微元模型

表示可以不通過任何傳力介質(zhì)，能夠直接作用在流體微元上的力，如日常生活中常見的重力，重力可以不通過接觸而傳遞力。2. 表面力，通過將力作用在微元的表面起作用。處于流體介質(zhì)中的微元承受周圍流體介質(zhì)對其的壓力，同時微元承受由于流體內(nèi)部的運動而產(chǎn)生的剪切力。在流體力學(xué)中，通常將非接觸傳遞的力記做 f ，則流場中在x方向體積力分量如式(2.6)所示 x f dxdydz(2.6)其中 表示流體介質(zhì)的密度，xf 為 f 在x方向的分量，dxdydz為流體微元的體積。通常流體微元的切應(yīng)力和正應(yīng)力與流體微元變形的時間變化率相關(guān)聯(lián)。在圖 2.2 中給出了 xy平面上的切應(yīng)力與正應(yīng)力隨時間的變化情況。圖 2.2a 中的xy 項表示流體微元產(chǎn)生剪切變形時所受的剪切力；圖 2.2b 中的xx 項表示流體微元產(chǎn)生形變時所受的正應(yīng)力。在大多數(shù)粘性流體中，由于正應(yīng)力要比剪切應(yīng)力小得多，很多情況下可以忽略不計。

于面 efgh與面 abcd 的距離為 dy ，所以在面 efgh在 x 方向的 ] dy dxdz。由于流體的粘性作用，在面adhe上產(chǎn)生一個向左的力上，壓力 p p x dx dydz 指向流體微元內(nèi)部(沿x軸負(fù)向)。體微元，在x方向總的表面力為[27]：xxxx xxyxzxyx yx zx zxpp p dx dydz dx dydzx xdy dxdz dz dxdyy z 和式(2.7)相加并消去相同的項，得到x方向力xF 為： yxxx zxx xpF dxdydz f dxdydzx x y z 方程(2.5)的右邊，隨流體一起運動的流體微元的質(zhì)量是固定不變m dxdydz

【參考文獻(xiàn)】：
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碩士論文
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本文編號：3315839