發(fā)布時(shí)間：2023-09-13 23:32

　　基于新的旋轉(zhuǎn)子模型,導(dǎo)出了鎢同位素的同位旋相關(guān)色散耦合道光學(xué)模型勢(shì),其適用于100 keV～200 MeV能量范圍內(nèi)。182,183,184,186W、178Hf 和 181Ta核的中子入射總截面計(jì)算結(jié)果與實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)在整個(gè)能量范圍內(nèi)有很好的一致性。中子和質(zhì)子誘發(fā)核反應(yīng)的彈性和非彈性散射角分布以及分析本領(lǐng)也與實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)吻合良好。同時(shí),通過(guò)對(duì)截面的計(jì)算驗(yàn)證了核形變過(guò)程中體積守恒對(duì)計(jì)算的影響。通過(guò)完善對(duì)核體積守恒的考慮,去除了區(qū)域勢(shì)參數(shù)中唯像半徑對(duì)核質(zhì)量的依賴(lài)關(guān)系。為了實(shí)現(xiàn)對(duì)束縛態(tài)和散射態(tài)的統(tǒng)一描述,采用殼模型檢驗(yàn)了所使用的208Pb的光學(xué)勢(shì)實(shí)部對(duì)束縛態(tài)的計(jì)算。同時(shí)討論了單個(gè)色散修正項(xiàng)對(duì)單粒子束縛態(tài)計(jì)算的影響。首先初步地得到一組既能描述208Pb的散射數(shù)據(jù)又能描述其束縛態(tài)的光學(xué)勢(shì)參數(shù)。再重新調(diào)整這組光學(xué)勢(shì)參數(shù),單粒子態(tài)的計(jì)算得到了明顯的改進(jìn)。均方根半徑和單粒子密度的計(jì)算與實(shí)測(cè)數(shù)據(jù)吻合較好。為進(jìn)一步提高對(duì)散射態(tài)和束縛態(tài)的描述,考慮了實(shí)部勢(shì)的非定域性和在費(fèi)米能附近虛部勢(shì)的殼間隙,采用了更物理的帶非局域修正的Hartree-Fock勢(shì)和虛部勢(shì)形式。通過(guò)對(duì)單粒子態(tài)和散射態(tài)數(shù)據(jù)的擬合,得到了Pb-Bi同位...

【文章頁(yè)數(shù)】：114 頁(yè)

【學(xué)位級(jí)別】：博士

【文章目錄】：
摘要
Abstract
第一章 引言
第二章 光學(xué)模型
第三章 旋轉(zhuǎn)子模型
    3.1 硬旋轉(zhuǎn)子模型
    3.2 軟旋轉(zhuǎn)子模型
    3.3 “新”旋轉(zhuǎn)子模型
第四章 鎢同位素及其鄰近核的唯象色散耦合道光學(xué)模型勢(shì)
    4.1 “新”旋轉(zhuǎn)子模型及改進(jìn)
        4.1.1 唯象色散耦合道光學(xué)模型勢(shì)參數(shù)
        4.1.2 核半徑修正
        4.1.3 核的擴(kuò)散邊緣
    4.2 結(jié)果與討論
第五章 ²⁰⁸Pb單粒子束縛態(tài)和色散光學(xué)模型勢(shì)
    5.1 單粒子束縛態(tài)的計(jì)算和分析
    5.2 結(jié)果與討論
第六章 光學(xué)勢(shì)改進(jìn)
    6.1 色散球形光學(xué)模型勢(shì)改進(jìn)
    6.2 結(jié)果與討論
第七章 總結(jié)
參考文獻(xiàn)
發(fā)表文章目錄
致謝
附件



本文編號(hào)：3846116