中子探測(cè)技術(shù)是當(dāng)前國(guó)內(nèi)外核保障技術(shù)研究的重要課題。對(duì)中子的探測(cè)總體上可分為兩類(lèi)：一類(lèi)是測(cè)量中子注量率；一類(lèi)是測(cè)量中子能譜。中子能譜又包括飛行時(shí)間譜和脈沖幅度譜�？紤]到安全保護(hù)的重要性，尤其在現(xiàn)場(chǎng)應(yīng)用當(dāng)中，通過(guò)展開(kāi)光子脈沖幅度分布的中子能譜測(cè)定法比飛行時(shí)間譜法更有優(yōu)勢(shì)。本文主要通過(guò)兩種方法：解析計(jì)算方法和蒙特卡羅模擬方法，來(lái)分析得到了快中子與有機(jī)閃爍體組成物質(zhì)之間相互作用產(chǎn)生的光子脈沖分布數(shù)據(jù)。這種解析方法不需要考慮簡(jiǎn)化探測(cè)器的幾何形狀和混合輻射場(chǎng)中n/γ甄別問(wèn)題，只需要在分析過(guò)程中做一些合理的近似。主要工作有以下幾個(gè)方面：1、通過(guò)解析方法一步一步分析中子在有機(jī)閃爍體中與H原子和C原子碰撞的歷史過(guò)程，使整個(gè)物理過(guò)程變得簡(jiǎn)單透明、一目了然。解析分析過(guò)程主要分以下幾步進(jìn)行：首先得到單個(gè)中子在H原子和C原子上單次碰撞所沉積能量的分布，并由此得到所產(chǎn)生的光子脈沖分布；再得到單個(gè)中子整個(gè)碰撞歷史產(chǎn)生的光子脈沖分布；最后根據(jù)相關(guān)碰撞序列發(fā)生的概率，得到整個(gè)中子碰撞歷史產(chǎn)生的總的光子脈沖分布。2、用蒙特卡羅模擬方法分別模擬了能量為1、1.5、2MeV的單能入射中子和兩種連續(xù)中子源Am-Be源、252C... 

【文章來(lái)源】：東華理工大學(xué)江西省

【文章頁(yè)數(shù)】：63 頁(yè)

【學(xué)位級(jí)別】：碩士

【部分圖文】：

中子與原子核相互作用過(guò)程

2.1 The Interaction Process Between Neutrons and Nu射)是中子與原子核作用中最常見(jiàn)的方式之一。仍為靶核，中子與靶核并沒(méi)有發(fā)生本質(zhì)的變性散射、共振彈性散射兩種。：當(dāng)中子靠近原子核時(shí)，受核力的作用，中自身部分或全部的能量轉(zhuǎn)移給靶核，整個(gè)過(guò)散射稱(chēng)為勢(shì)彈性散射。射：由于中子呈電中性，所以不受庫(kù)侖力的，復(fù)合核處于激發(fā)態(tài)，在放出一個(gè)中子后又射。與原子核相互作用中最簡(jiǎn)單的形式，也是中作用形式之一，尤其是中子在質(zhì)子（氫核）靶核，也不論是何種能量的中子，彈性散射是守恒的。如圖 2.2 所示。

射帶電粒子的中子核反應(yīng)，用（n，p）或（n，α）表示。由于質(zhì)子和 α 粒子都是帶電粒子，它們從復(fù)合核內(nèi)出來(lái)，必須克服庫(kù)侖勢(shì)壘，靶核電荷數(shù)越大，發(fā)射帶電粒子的中子核反應(yīng)就越不容易發(fā)生。在目前的中子探測(cè)技術(shù)中，應(yīng)用最廣泛的是以下幾種核反應(yīng)：1)、 2.31(93.9%)2.79(6.1%)7710LiMeVLiMeVBn (2.5)2)、 Li nH4.786MeV63 (2.6)3)、 He nHp0.764MeV3 (2.7)4)、 N nCp0.627MeV1414 (2.8)②、輻射俘獲如果中子的入射動(dòng)能比靶核內(nèi)每個(gè)核子的平均作用能小時(shí)，中子就會(huì)與整個(gè)原子核發(fā)生作用。靶核吸收中子形成復(fù)合核，并處于激發(fā)態(tài)。復(fù)合核發(fā)射出一個(gè)或幾個(gè) γ光子而退激回到基態(tài)，這個(gè)過(guò)程就稱(chēng)為輻射俘獲（也叫（n，γ）反應(yīng)）。輻射俘獲過(guò)程如圖 2.3 所示。

【參考文獻(xiàn)】：
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