作為受控熱核聚變能的兩種主要實現(xiàn)途徑-磁約束聚變（Magnetic Confinement Fusion,MCF）和慣性約束聚變（InertialConfinementFusion,ICF）,近年取得一些突破性的進展。同時,研究人員開始探索等離子體參數(shù)介于兩者之間的聚變新途徑-磁慣性約束聚變方案（Magneto-Inertial Fusion,MIF）,希望結合兩者的優(yōu)點,通過磁化等方式降低電子熱傳導,增加α粒子能量沉積,使燃料更容易達到聚變點火條件。此外,該類方案成本普遍低于MCF和ICF。我們注意到國際上該類方案發(fā)展較為迅速,其中包括一些使用電磁脈沖驅動的MIF方案取得了較大的進展。這類采用電磁脈沖驅動的磁慣性聚變方案,像圣地亞國家實驗室（SandiaNationalLaboratory,SNL）的磁化套筒慣性聚變方案（MagLIF）,美國洛斯阿拉莫斯國家實驗室（LosAlamosNationalLaboratory,LANL）與美國空軍研究實驗室（Air ForceResearch Laboratory,AFRL）的場反位型壓縮方案（FRCHX）等,與動態(tài)黑腔、Z-pinch黑腔... 

【文章來源】：中國工程物理研究院北京市

【文章頁數(shù)】：91 頁

【學位級別】：碩士

【部分圖文】：

圖１．１?ＭａｇＬＩＦｇ過程示意圖［Ｉｈｌ??

（２）場反位形等離子套筒內(nèi)爆壓縮方案（ＦＲＣＨＸ）。??該方案的基本原理是：用角向箍縮－裝置產(chǎn)生初始等離子體磁化??靶，轉移磁化靶至柱形套筒，套筒內(nèi)爆壓縮磁化靶聚變，如圖１．２所示。ＬＡＮＬ??選擇場反位形（Ｆｉｅｌｄ?ｒｅｖｅｒｓｅｄ?ｃｏｎｆｉｇｕｒａｔｉｏｎ，ＦＲＣ）等離子體作為等離子祀，??因為這種等離子體有閉合的磁力線，可以轉移和壓縮ＦＲＣ是一種高熱壓磁??壓比（／？）的緊湊環(huán)向等離子體，有環(huán)向電流和軸向磁場，沒有環(huán)向的磁場Ｍ．該??方案的過程可以分為四個部分：Ａ，箍縮線圈和磁鏡線圈為放電管內(nèi)中性氣體??提供初始磁場，逐漸增大的放電電流使放電管內(nèi)磁場增加及氣體內(nèi)感應電場增??大，當電場強度超過氣體擊穿電壓時，中性氣體的預電離完成，與此同時，等離??子體內(nèi)維持較低的磁場（０．３？０．５７）；?Ｂ，迅速反向的放電電流提供了一個更強的??反向磁場（３？５Ｄ

?Ａ．！＂＇?Ｒ．ＪＬ??ｍａｇｎｅｔｉｃ?ｆｉｅｌｄ?ｌｉｎｅ?ｐｌａｓｍａ?ｄｅｓｉｇｎ，?ｔｅｓｔ；?Ｓｈｉｖａ?－ＦＲＣ??圖１．２?ＬＡＮＬ的場反位形等離子套筒內(nèi)爆壓縮方案（ＦＲＣＨＸ）＂°］??（３）

【參考文獻】：
期刊論文
[1]脈沖驅動磁化等離子體內(nèi)爆升溫點火的數(shù)值模擬[J]. 劉斌,李成,鄧愛東,楊顯俊.  強激光與粒子束. 2016(07)
[2]托卡馬克研究的現(xiàn)狀及發(fā)展[J]. 李建剛.  物理. 2016(02)
[3]反場構形的二維磁流體力學描述[J]. 李璐璐,張華,楊顯俊.  物理學報. 2014(16)
[4]Z箍縮驅動動態(tài)黑腔中的基本能量轉移特征[J]. 寧成,豐志興,薛創(chuàng).  物理學報. 2014(12)
[5]“熒光-1”實驗裝置物理設計[J]. 孫奇志,方東凡,劉偉,秦衛(wèi)東,賈月松,趙小明,韓文輝.  物理學報. 2013(07)
[6]電磁內(nèi)爆的準一維數(shù)值模擬[J]. 廖海東,胡熙靜.  高壓物理學報. 1997(03)

碩士論文
[1]電磁驅動下產(chǎn)生超強磁場及內(nèi)爆壓縮等離子體升溫的研究[D]. 鄧愛東.中國工程物理研究院 2015



本文編號：3377472