【摘要】：交流放電運(yùn)行是實(shí)現(xiàn)托卡馬克準(zhǔn)穩(wěn)態(tài)運(yùn)行的一種可行方案,要求總電流為零時(shí)保持有限的等離子體密度,使得在較低的環(huán)電壓下重新加熱等離子體并產(chǎn)生等離子體電流。關(guān)于總電流過(guò)零時(shí)的電流反向平衡位形和相關(guān)的等離子體性能的研究,對(duì)深入理解托卡馬克等離子體性質(zhì)及開(kāi)展交流放電實(shí)驗(yàn)具有重要意義,主要研究?jī)?nèi)容如下:首先,結(jié)合CT-6B等離子體交流放電實(shí)驗(yàn),采用有限元法和高斯迭代法數(shù)值求解Grad-Shafranov方程,得到了總電流過(guò)零時(shí)刻的平衡位形。結(jié)果表明:等離子體電流過(guò)零時(shí)為內(nèi)外兩側(cè)電流反向平衡位形。磁場(chǎng)結(jié)構(gòu)在強(qiáng)場(chǎng)側(cè)和弱場(chǎng)側(cè)各存在一個(gè)磁島,等離子體電流密度和壓力分布在磁島處取得極值。該計(jì)算結(jié)果與實(shí)驗(yàn)符合較好。然后,建立帶電粒子運(yùn)動(dòng)的物理模型,模擬電子和氘離子在電流反向平衡位形中運(yùn)動(dòng)的運(yùn)動(dòng)軌跡。模擬結(jié)果表明:電流反向平衡位形中,初始位置位于強(qiáng)場(chǎng)側(cè)和弱場(chǎng)側(cè)的氘離子都可能存在軌道損失;電子的運(yùn)動(dòng)軌跡幾乎在初始磁面上,不會(huì)造成損失;初始位置位于弱場(chǎng)側(cè)靠等離子體邊緣的氘離子,隨著初始角的增大,氘離子運(yùn)動(dòng)軌跡由通行粒子軌跡慢慢變成損失的香蕉粒子軌跡然后向外翻香蕉粒子軌跡演化,損失區(qū)間夾在兩個(gè)極值點(diǎn)中間;最后,采用蒙特卡羅方法獲得滿足麥克斯韋速度分布的速度樣本,統(tǒng)計(jì)電流反向平衡位形中不同初始位置處的粒子損失率以及所有損失粒子的損失位置分布。并進(jìn)一步統(tǒng)計(jì)ITER常規(guī)平衡中,不同徑向位置處的高能氦核粒子損失率以及損失位置分布,計(jì)算總的損失率。統(tǒng)計(jì)結(jié)果表明:CT-6B裝置電流反向平衡位形中,靠近等離子體中心或等離子體邊緣處的氘離子存在軌道損失。氘離子從赤道面以下?lián)p失出去,在等離子體強(qiáng)場(chǎng)側(cè)和弱場(chǎng)側(cè)的最底端損失概率大;ITER裝置常規(guī)平衡位形中,初始徑向位置位于ar?8.0處的氦核離子幾乎不會(huì)損失,ar?8.0后,損失率隨著徑向位置的增大而變大,ITER裝置總的高能氦核粒子損失率大概為0.8%。氦核離子從赤道面以下?lián)p失出去,在等離子體最底端損失概率最大。
【學(xué)位授予單位】：南華大學(xué)
【學(xué)位級(jí)別】：碩士
【學(xué)位授予年份】：2016
【分類(lèi)號(hào)】：TL631.24

【參考文獻(xiàn)】

相關(guān)期刊論文 前3條

1 李進(jìn)霞;張偉杰;張素香;;有限元法及應(yīng)用狀況[J];科技創(chuàng)新導(dǎo)報(bào);2012年31期

2 陳錫棟;楊婕;趙曉棟;范細(xì)秋;;有限元法的發(fā)展現(xiàn)狀及應(yīng)用[J];中國(guó)制造業(yè)信息化;2010年11期

3 宋克志,劉智儒;基于Matlab語(yǔ)言的有限元法及其應(yīng)用[J];煙臺(tái)師范學(xué)院學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版);2004年02期

本文編號(hào)：2756723