為了利用隨鉆方位電磁波電阻率儀器的測(cè)量數(shù)據(jù)確定地層界面方位和距離,給地質(zhì)導(dǎo)向提供決策依據(jù),須采用準(zhǔn)確可靠的反演方法。針對(duì)隨鉆方位電磁波電阻率儀器,建立了地質(zhì)導(dǎo)向應(yīng)用模型并模擬了其響應(yīng)特征,研究了擬牛頓反演算法和流程,反演過程中只需要較小的計(jì)算量就可以得到Jacobian矩陣,大大提高了反演速度;并利用單界面和雙界面地層的反演理論模型,驗(yàn)證了該算法的正確性和準(zhǔn)確度。在勝利油田草XX井的現(xiàn)場(chǎng)試驗(yàn)結(jié)果表明,實(shí)時(shí)反演結(jié)果與方位電磁波電阻率成像顯示及后期完井錄井結(jié)果一致。該反演方法能滿足利用方位電磁波電阻率進(jìn)行地質(zhì)導(dǎo)向的要求,為方位電磁波電阻率實(shí)時(shí)地質(zhì)導(dǎo)向提供了一種高效、準(zhǔn)確的計(jì)算方法。 

【文章來源】：石油鉆探技術(shù). 2020,48(03)北大核心CSCD

【文章頁數(shù)】：7 頁

【部分圖文】：

圖2 層狀地層模型示意

對(duì)如圖3所示的地層模型進(jìn)行定向電動(dòng)勢(shì)響應(yīng)模擬，結(jié)果表明，這2種地層模型所對(duì)應(yīng)的定向電動(dòng)勢(shì)信號(hào)的響應(yīng)則完全不同（見圖4(a）和4(b），其中，Uzx為定向電動(dòng)勢(shì)，mV），圖4(a）的模擬曲線與實(shí)測(cè)曲線不吻合，圖4(b）的模擬曲線與實(shí)測(cè)曲線吻合，說明圖3(b）模型中井眼與儲(chǔ)層的相對(duì)位置是合理的，即井眼從目的層上界面進(jìn)入目的層。圖4(c）和4(d）為利用電磁波電阻率與定向電動(dòng)勢(shì)信號(hào)合成的方位電阻率成像，可以更加直觀地表明井眼與儲(chǔ)層的相對(duì)位置。成像圖中方位角0°和360°為儀器高邊，180°為儀器低邊。圖4(c）成像顯示邊界附近高邊電阻率大于低邊電阻率，說明高阻目的層位于井眼上方；圖4(d）成像顯示邊界附近低邊電阻率大于高邊電阻率，說明高阻目的層位于井眼下方。對(duì)于方位電磁波儀器響應(yīng)來說，電導(dǎo)性地層和電阻性地層的相對(duì)位置及對(duì)比度關(guān)系決定了定向電動(dòng)勢(shì)的符號(hào)和幅度，定向電動(dòng)勢(shì)信號(hào)在界面處幅度最大，電導(dǎo)性地層位于電阻性地層上方時(shí)，定向電動(dòng)勢(shì)信號(hào)為正，反之為負(fù)[23]。定向電動(dòng)勢(shì)信號(hào)的幅度與界面兩側(cè)介質(zhì)的電導(dǎo)率差有關(guān)，電導(dǎo)率差越大，定向電動(dòng)勢(shì)信號(hào)幅度越大。從圖4可以看出，基于定向電動(dòng)勢(shì)信號(hào)方位響應(yīng)特性及與界面距離的響應(yīng)關(guān)系，利用隨鉆方位電磁波電阻率儀器測(cè)量得到的地層電阻率和定向電動(dòng)勢(shì)信號(hào)進(jìn)行聯(lián)合反演，可以確定井眼與儲(chǔ)層的相對(duì)位置。圖4 隨鉆方位電磁波響應(yīng)模擬

隨鉆方位電磁波響應(yīng)模擬

【參考文獻(xiàn)】：
期刊論文
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本文編號(hào)：3402009