基于人工表面等離子體激元的全息天線研究
發(fā)布時(shí)間:2021-01-30 10:35
衛(wèi)星通信技術(shù)及各類無(wú)線通信技術(shù)的發(fā)展,對(duì)天線在高增益、高抗干擾性、低副瓣等方面的性能提出了很高的要求。全息天線是一種高增益天線的實(shí)現(xiàn)形式。傳統(tǒng)的全息天線,通常采用各向同性的參考波,通過(guò)構(gòu)造具有特定形狀的全息圖,實(shí)現(xiàn)特定方向的高增益波束輻射。當(dāng)全息圖采用同心圓結(jié)構(gòu)時(shí),只能實(shí)現(xiàn)法向輻射,且由于開(kāi)阻帶效應(yīng)的存在,難以獲得很高的增益。在天線口徑不變的情況下,隨著主瓣方向偏移法向的幅度增大,天線增益迅速減小,使天線口徑效率急速下降。導(dǎo)致這一現(xiàn)象的原因,除了“等效口徑面積”的減小,不對(duì)稱全息圖帶來(lái)的口徑各方向輻射效率差異,也是導(dǎo)致口徑效率下降的重要原因,限制了全息天線高增益性能的實(shí)現(xiàn)。為了解決這一問(wèn)題,本文提出了一種全息天線新的實(shí)現(xiàn)方法,基于人工表面等離子體激元結(jié)構(gòu),設(shè)計(jì)了可實(shí)現(xiàn)任意傾斜波束、具有高增益特性的新型全息天線。本文主要工作及創(chuàng)新點(diǎn)如下:1.提出了全息天線新的實(shí)現(xiàn)方法:首先,構(gòu)造具有同心圓形式的全息圖,并保持該全息圖形狀不變;其次,根據(jù)所需的波束方向(法向或任意傾斜角度),計(jì)算相應(yīng)的參考波形式,使參考波具有各向異性特點(diǎn);然后,采用該參考波激勵(lì)同心圓全息圖,使產(chǎn)生的目標(biāo)波實(shí)現(xiàn)預(yù)期的輻射角度...
【文章來(lái)源】:北京交通大學(xué)北京市 211工程院校 教育部直屬院校
【文章頁(yè)數(shù)】:76 頁(yè)
【學(xué)位級(jí)別】:碩士
【部分圖文】:
傳統(tǒng)方法下的線極化全息天線向300輻射Fig.l一2Linearpol頤zedholographica們tennaswithconvenlionalmethodyadiateat300
京交通大學(xué)碩士學(xué)位論文?基本理論及方法??2基本理論及方法??本章對(duì)漏波天線、全息天線及其圓極化的基本原理、以及SSPPs傳輸線結(jié)構(gòu)??基本理論進(jìn)行概述。??1漏波天線的理論??從輻射機(jī)理的角度,天線可以大致分為行波天線和駐波天線。漏波天線是一??典型的通過(guò)行波來(lái)進(jìn)行輻射的天線。根據(jù)天線結(jié)構(gòu)和工作原理的不同,漏波天??可以分為三類:均勻漏波天線、準(zhǔn)均勻漏波天線、周期性漏波天線[31\其中前??者是通過(guò)快波輻射的,而周期性漏波天線的基波是慢波。??
但是當(dāng)頻率下降到微波、太赫茲時(shí),SPPs展現(xiàn)出松散的凝聚力,不再產(chǎn)生強(qiáng)??束縛的表面波。研究發(fā)現(xiàn)通過(guò)亞波長(zhǎng)的周期孔或梳狀結(jié)構(gòu)可以激勵(lì)出和SPPs相似??的電磁模式,這種形狀決定模式的結(jié)構(gòu)就是SSPPs傳輸線結(jié)構(gòu)。圖2-2展示了目??前最常見(jiàn)的一種SSPPs結(jié)構(gòu),這種結(jié)構(gòu)一般由中間導(dǎo)體帶和梳狀的結(jié)構(gòu)組成。均??勻的SSPPs結(jié)構(gòu)是一種電磁波被緊緊地束縛在其結(jié)構(gòu)的周圍的低損耗波導(dǎo)[3'??a?b??.iiitiHiiin??lllllllllll??圖2-2人工表面等離子體激元結(jié)構(gòu)??Fig.2-2?Spoof?Surface?plasmon?polaritons.??對(duì)于TM模,當(dāng)波沿著x方向傳播時(shí),電場(chǎng)只有x、z分量,磁場(chǎng)只有分量??在梳狀結(jié)構(gòu)之間的區(qū)域I的磁場(chǎng)可以表示為[39]:??H\=Y,Ane,k[nXe ̄i:'Z?(2-10)??n??=?kx?+?2n7td?(2-11)??^n)=yI(Kn))2-k〇?(2-12)??其中扃為常數(shù),知是自由空間的波數(shù)。一維凹槽結(jié)構(gòu)如圖2-3所示,在區(qū)域II中,??只有在條帶之間才有電磁場(chǎng)存在。凹槽可以看做是一端短路的平行傳輸線
【參考文獻(xiàn)】:
博士論文
[1]行波結(jié)構(gòu)輻射機(jī)理及新型漏波天線研究[D]. 李錚.北京交通大學(xué) 2012
碩士論文
[1]基于基片集成波導(dǎo)結(jié)構(gòu)的高方向性天線的研究與設(shè)計(jì)[D]. 宋赫.北京交通大學(xué) 2018
[2]漏波天線方向圖綜合的新方法及其應(yīng)用[D]. 陳旭陽(yáng).北京交通大學(xué) 2018
[3]基于基片集成波導(dǎo)結(jié)構(gòu)的高增益天線的設(shè)計(jì)與研究[D]. 張士橋.北京交通大學(xué) 2017
[4]低散射平面天線的研究與實(shí)現(xiàn)[D]. 王山哲.北京交通大學(xué) 2017
本文編號(hào):3008749
【文章來(lái)源】:北京交通大學(xué)北京市 211工程院校 教育部直屬院校
【文章頁(yè)數(shù)】:76 頁(yè)
【學(xué)位級(jí)別】:碩士
【部分圖文】:
傳統(tǒng)方法下的線極化全息天線向300輻射Fig.l一2Linearpol頤zedholographica們tennaswithconvenlionalmethodyadiateat300
京交通大學(xué)碩士學(xué)位論文?基本理論及方法??2基本理論及方法??本章對(duì)漏波天線、全息天線及其圓極化的基本原理、以及SSPPs傳輸線結(jié)構(gòu)??基本理論進(jìn)行概述。??1漏波天線的理論??從輻射機(jī)理的角度,天線可以大致分為行波天線和駐波天線。漏波天線是一??典型的通過(guò)行波來(lái)進(jìn)行輻射的天線。根據(jù)天線結(jié)構(gòu)和工作原理的不同,漏波天??可以分為三類:均勻漏波天線、準(zhǔn)均勻漏波天線、周期性漏波天線[31\其中前??者是通過(guò)快波輻射的,而周期性漏波天線的基波是慢波。??
但是當(dāng)頻率下降到微波、太赫茲時(shí),SPPs展現(xiàn)出松散的凝聚力,不再產(chǎn)生強(qiáng)??束縛的表面波。研究發(fā)現(xiàn)通過(guò)亞波長(zhǎng)的周期孔或梳狀結(jié)構(gòu)可以激勵(lì)出和SPPs相似??的電磁模式,這種形狀決定模式的結(jié)構(gòu)就是SSPPs傳輸線結(jié)構(gòu)。圖2-2展示了目??前最常見(jiàn)的一種SSPPs結(jié)構(gòu),這種結(jié)構(gòu)一般由中間導(dǎo)體帶和梳狀的結(jié)構(gòu)組成。均??勻的SSPPs結(jié)構(gòu)是一種電磁波被緊緊地束縛在其結(jié)構(gòu)的周圍的低損耗波導(dǎo)[3'??a?b??.iiitiHiiin??lllllllllll??圖2-2人工表面等離子體激元結(jié)構(gòu)??Fig.2-2?Spoof?Surface?plasmon?polaritons.??對(duì)于TM模,當(dāng)波沿著x方向傳播時(shí),電場(chǎng)只有x、z分量,磁場(chǎng)只有分量??在梳狀結(jié)構(gòu)之間的區(qū)域I的磁場(chǎng)可以表示為[39]:??H\=Y,Ane,k[nXe ̄i:'Z?(2-10)??n??=?kx?+?2n7td?(2-11)??^n)=yI(Kn))2-k〇?(2-12)??其中扃為常數(shù),知是自由空間的波數(shù)。一維凹槽結(jié)構(gòu)如圖2-3所示,在區(qū)域II中,??只有在條帶之間才有電磁場(chǎng)存在。凹槽可以看做是一端短路的平行傳輸線
【參考文獻(xiàn)】:
博士論文
[1]行波結(jié)構(gòu)輻射機(jī)理及新型漏波天線研究[D]. 李錚.北京交通大學(xué) 2012
碩士論文
[1]基于基片集成波導(dǎo)結(jié)構(gòu)的高方向性天線的研究與設(shè)計(jì)[D]. 宋赫.北京交通大學(xué) 2018
[2]漏波天線方向圖綜合的新方法及其應(yīng)用[D]. 陳旭陽(yáng).北京交通大學(xué) 2018
[3]基于基片集成波導(dǎo)結(jié)構(gòu)的高增益天線的設(shè)計(jì)與研究[D]. 張士橋.北京交通大學(xué) 2017
[4]低散射平面天線的研究與實(shí)現(xiàn)[D]. 王山哲.北京交通大學(xué) 2017
本文編號(hào):3008749
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