四波混頻一直都是非線性領(lǐng)域研究的重點,在相位共軛、光學(xué)參量放大、壓縮光的產(chǎn)生、光學(xué)頻率轉(zhuǎn)換等方面有著廣泛的應(yīng)用,基于原子相干效應(yīng)的四波混頻過程在量子糾纏、光量子存儲等方面有著重要的研究價值。與在非線性晶體產(chǎn)生中通過參量下轉(zhuǎn)換和光學(xué)參量振蕩過程產(chǎn)生新的光場相比較,基于四波混頻效應(yīng)的原子系綜產(chǎn)生的關(guān)聯(lián)光子對具有長相干長度以及可控帶寬的優(yōu)點,四波混頻有很多種類,如果四束光場的頻率都不相同時,則成為非簡并四波混頻過程。原子鉆石型能級結(jié)構(gòu)中的非簡并四波混頻過程可以用來產(chǎn)生糾纏光子對和關(guān)聯(lián)光場,這個過程也可以實現(xiàn)了頻率轉(zhuǎn)換,可以產(chǎn)生通訊波段的光,是未來長距離量子通信網(wǎng)絡(luò)的基礎(chǔ)。基于原子鉆石型能級結(jié)構(gòu)的非簡并四波混頻過程在冷原子和熱原子中都有著廣泛的研究,因為產(chǎn)生的光的頻率與原光場頻率不同,可以用來拓寬頻譜,產(chǎn)生一些不常見或通過其他方法不容易獲得的波段,比如藍光和紫光。盡管非簡并四波混頻過程實現(xiàn)了頻率轉(zhuǎn)換,但不同種類的頻率轉(zhuǎn)化實現(xiàn)的機制不盡相同。近紅外光是通過種子光誘導(dǎo)的非簡并四波混頻過程獲得,而藍光和紫光是通過自發(fā)的非簡并四波混頻過程實現(xiàn)。自發(fā)非簡并四波混頻過程中,只需要注入兩束泵浦光與原子介質(zhì)相...

【文章頁數(shù)】：62 頁

【學(xué)位級別】：碩士

【部分圖文】：

圖１－３二能級原子的吸收和色散曲線

浙江大學(xué)碩士學(xué)位論文?１?引言??，，／／?Ｎ＼＾ａｂ＼２?７?￣、?，…、??Ｘ?＝?ｓ０ｈ?（ｙ?＋?Ａ＾）?ｉｐｂｂ?￣Ｐａａ）?（Ｍ８）??其中表示真空的介電常數(shù)。極化率的實部Ｙ表示介質(zhì)對光場的色散特性，虛部Ｘ〃表示??介質(zhì)對光場的吸收特性。假設(shè)穩(wěn)態(tài)時原子布局?jǐn)?shù)為辦＆?＝....

圖１－５?Ａ型ＥＩＴ介質(zhì)的吸收和色散曲線

度發(fā)生不同改變，最終導(dǎo)致光??脈沖的群速度改變。如第一章所述，探測光脈沖在ＥＩＴ介質(zhì)中的群速度減慢。??１．０?－?Ａ?Ａ??ａｂｓｏｒｐｔｉｏｎ??＂Ｓ＇?／?＼?／?＼??ｄｉｓｐｅｒｓｉｏｎ??Ｉ：：?／?＼??１?〇．〇?－?＇?Ｉ?；??ＴＯ?Ｓ?ｆ?Ｉ??§?－０．２....

圖１－６飽和吸收光譜示意圖和探測光的透射強度和頻率關(guān)系

浙江大學(xué)碩士學(xué)位論文?１引言??Ｚ泵浦光?探測器??探測光?—???？??Ｖ??圖１－６飽和吸收光譜示意圖和探測光的透射強度和頻率關(guān)系。??將原子泵浦到激發(fā)態(tài)。強度較弱的探測光幾乎不與原子相互作用，即原子處于飽和狀態(tài)，這??就是“飽和效應(yīng)”。這種情況下，探測光信號多普勒背景中將會....

圖１－７?１３３Ｃｓ原子Ｄ線超精細能級結(jié)構(gòu)圖??１．２．３光柵外腔反饋半導(dǎo)體激光器??半導(dǎo)體激光器性能穩(wěn)定且可調(diào)諧點，在冷原子物理，量子頻標(biāo)等領(lǐng)域都有重要應(yīng)用

５２．３４７ｎｍ??３５１．７２５ＴＨＺ?￣?．??／?Ｔ?；：—?廠＝４??Ｚ?５１０．８６ＭＨｚ??ｎ?合Ｐ１／２??’??１１６７．６８ＭＨｚ??＼?６５６．８２ＭＨｚ??＼ｉｉ??Ｆｆ?＝?３??８９４．５９２ｎｍ??３３５．１１６ＴＨＺ??／￣？—?—ｒ￣?Ｆ＝４??＾....

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