周期驅(qū)動(dòng)雙擊轉(zhuǎn)子系統(tǒng)的拓?fù)涮匦约巴讼喔裳芯?/H1>

發(fā)布時(shí)間：2022-02-28 21:57

　　物質(zhì)的拓?fù)湎嗍墙陙砦锢韺W(xué)中的研究熱點(diǎn)課題。靜態(tài)系統(tǒng)和周期驅(qū)動(dòng)系統(tǒng)的能帶結(jié)構(gòu)決定了是否存在有非平庸的拓?fù)湎?尤其周期驅(qū)動(dòng)系統(tǒng)具有更豐富的拓?fù)湎唷１疚氖紫冉榻B有關(guān)周期驅(qū)動(dòng)系統(tǒng)、拓?fù)洳蛔兞�、量子行走等一些基本概�?以及周期驅(qū)動(dòng)單受擊轉(zhuǎn)子模型中的分離時(shí)間量子行走行為。在此基礎(chǔ)上,研究了雙擊轉(zhuǎn)子模型的能譜和拓?fù)湎嘧円约巴讼喔蓪σ痪S雙原子鏈復(fù)式動(dòng)量晶格模型動(dòng)力學(xué)演化的影響。利用雙擊轉(zhuǎn)子模型描述把具有兩個(gè)超精細(xì)基態(tài)能級的原子裝載于具有周期結(jié)構(gòu)的光晶格中,同時(shí)用兩束相同頻率的駐波激光脈沖在一個(gè)脈沖周期內(nèi)對原子進(jìn)行作用的物理過程,由系統(tǒng)的哈密頓量得到量子共振條件下的Floquet算符,并等價(jià)為雙步條件平移算符作用下的量子行走。計(jì)算雙擊轉(zhuǎn)子模型等效雙步量子行走的動(dòng)量標(biāo)準(zhǔn)偏差,發(fā)現(xiàn)動(dòng)量標(biāo)準(zhǔn)偏差總是小于兩個(gè)單步量子行走的動(dòng)量標(biāo)準(zhǔn)偏差,改變兩次的受擊強(qiáng)度大小不會改變這一結(jié)果。通過在Floquet算符中加入可調(diào)參數(shù)的硬幣算符,以此來改變每一單步演化后的硬幣態(tài),研究可調(diào)硬幣參數(shù)對系統(tǒng)拓?fù)涮匦缘挠绊�。�?jì)算得到系統(tǒng)Floquet準(zhǔn)能譜和表征系統(tǒng)拓?fù)湫再|(zhì)的拓?fù)洳蛔兞坷@數(shù),結(jié)果發(fā)現(xiàn)隨著硬幣參數(shù)的改變,系統(tǒng)存在受手征對稱保... 

【文章來源】：山西大學(xué)山西省

【文章頁數(shù)】：55 頁

【學(xué)位級別】：碩士

【文章目錄】：
中文摘要
ABSTRACT
第一章 緒論
    1.1 周期驅(qū)動(dòng)系統(tǒng)的Floquet理論
    1.2 拓?fù)湎嘧兗巴負(fù)洳蛔兞?br>        1.2.1 拓?fù)浣^緣體和拓?fù)湎嘧?br>        1.2.2 Berry相和繞數(shù)
    1.3 分離時(shí)間量子行走
        1.3.1 標(biāo)準(zhǔn)量子行走
        1.3.2 劈裂步量子行走
        1.3.3 單受擊轉(zhuǎn)子系統(tǒng)的動(dòng)量空間量子行走
    1.4 本文內(nèi)容
第二章 周期驅(qū)動(dòng)雙擊轉(zhuǎn)子系統(tǒng)的拓?fù)湫再|(zhì)
    2.1 雙擊轉(zhuǎn)子模型
        2.1.1 雙擊轉(zhuǎn)子模型
        2.1.2 探究雙擊轉(zhuǎn)子模型的動(dòng)量標(biāo)準(zhǔn)偏差
    2.2 雙擊轉(zhuǎn)子模型的能譜及拓?fù)洳蛔兞?br>        2.2.1 Floquet準(zhǔn)能譜和拓?fù)淅@數(shù)
        2.2.2 驗(yàn)證體-邊界對應(yīng)原理
    2.3 動(dòng)量自由度與自旋自由度間的糾纏特性
    2.4 結(jié)論
第三章 一維雙原子鏈復(fù)式動(dòng)量晶格模型的退相干效應(yīng)
    3.1 雙擊轉(zhuǎn)子與雙原子鏈復(fù)式動(dòng)量晶格模型間的映射
    3.2 動(dòng)力學(xué)演化及平均位移
    3.3 動(dòng)量晶格的退相干效應(yīng)
    3.4 總結(jié)
第四章 總結(jié)與展望
參考文獻(xiàn)
攻讀碩士學(xué)位期間發(fā)表的學(xué)術(shù)論文
致謝
個(gè)人簡況及聯(lián)系方式



本文編號：3645650

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