本文建立了基于光纖可飽和吸收體被動調(diào)Q的點模型速率方程和1維行波模型速率方程,通過速率方程對被動調(diào)Q脈沖啟動過程中的躍遷粒子數(shù)密度及其變化速率進行了數(shù)值模擬計算,對這2種模型的計算結(jié)果進行了對比分析;在穩(wěn)定調(diào)Q狀態(tài)下,使用這2種模型分別研究了泵浦功率及泵浦光分布特性對激光器輸出特性的影響。結(jié)果表明,2種模型計算得到的激光輸出參數(shù)隨泵浦功率的變化趨勢一致,脈沖能量和峰值功率隨泵浦功率的增加而增大,而脈沖寬度則隨泵浦功率的增加逐漸減小。泵浦光在光纖內(nèi)均勻分布時,點模型得到的脈沖特性優(yōu)于1維行波模型;泵浦光在光纖內(nèi)分布均勻性較差時,1維行波模型得到的脈沖特性優(yōu)于點模型。對比分析表明,2種模型得到的激光器脈沖特性及其演化趨勢基本一致,且計算結(jié)果相近。綜合考慮計算結(jié)果及計算效率認為,點模型更適用于光纖激光器的被動調(diào)Q理論模擬。 

【文章來源】：現(xiàn)代應(yīng)用物理. 2020,11(04)

【文章頁數(shù)】：11 頁

【部分圖文】：

由1維行波模型計算得到的典型穩(wěn)定被動調(diào)Q脈沖序列

改變激光器泵浦功率,由點模型和1維行波模型計算得到穩(wěn)定被動調(diào)Q狀態(tài)下的脈沖輸出特性,如圖10所示。由圖10可見,對脈沖重頻,2種模型的計算結(jié)果高度一致,脈沖重頻均隨著泵浦功率的增加而線性增大;對脈沖能量、脈沖寬度和峰值功率,2種模型的計算結(jié)果略有不同:由1維行波模型計算得到的脈沖寬度略小、峰值功率更高、脈沖能量也更大,但2種模型計算得到的各物理量隨泵浦功率的變化趨勢是一致的,脈沖能量和峰值功率均隨著泵浦功率的增加而上升,而脈沖寬度則隨著泵浦功率的增加逐漸減小。此外,由圖10還可看出,1維行波模型計算得到脈沖寬度和脈沖能量隨泵浦功率變化曲線的波動較大,而點模型則表現(xiàn)出了更好的計算穩(wěn)定性。

中等摻雜濃度和低摻雜濃度下，由1維行波模型計算的增益介質(zhì)摻雜離子上能級粒子數(shù)密度的2 維分布

【參考文獻】：
期刊論文
[1]光纖放大器放大自發(fā)輻射特性與高溫易損點位置[J]. 羅億,王小林,張漢偉,粟榮濤,馬鵬飛,周樸,姜宗福.  物理學報. 2017(23)
[2]高功率光纖激光器二級抽運技術(shù)的理論分析[J]. 楊未強,侯靜,宋銳,劉澤金.  物理學報. 2011(08)



本文編號：3551578