Kagome晶格的能帶結(jié)構(gòu)、磁性和拓?fù)湫再|(zhì)
發(fā)布時(shí)間:2021-09-09 20:40
根據(jù)固體電子能帶理論,固體中的電子行為是由其能帶結(jié)構(gòu)決定的,而固體中原子的排列順序則可以控制能帶結(jié)構(gòu)。因此實(shí)際上我們可以通過(guò)人工設(shè)計(jì)晶體結(jié)構(gòu)在固體中實(shí)現(xiàn)各種非平庸的能帶。例如構(gòu)造六邊形蜂窩晶格可以實(shí)現(xiàn)具有線性色散關(guān)系的Dirac能帶,如石墨烯等。Dirac能帶中電子沒(méi)有質(zhì)量,電子態(tài)密度很低,同時(shí)電子的運(yùn)動(dòng)速度很快。因此以石墨烯為例的Dirac材料展現(xiàn)出了諸如雙極性輸運(yùn)、半整數(shù)量子霍爾效應(yīng)和Klein隧穿等物理效應(yīng)。與之相反,通過(guò)設(shè)計(jì)一些特殊的晶格結(jié)構(gòu),使得電子因布洛赫波函數(shù)的相消干涉而被局域起來(lái),進(jìn)而產(chǎn)生與Dirac能帶形成鮮明對(duì)比的平帶。平帶描述了高簡(jiǎn)并無(wú)色散的電子態(tài)。平帶中的電子具有很重的質(zhì)量。在理想平帶中,電子動(dòng)能淬滅,電子間的庫(kù)侖相互作用占主導(dǎo)地位。由于其特殊性,理論預(yù)言平帶可能導(dǎo)致各種激動(dòng)人心的物理效應(yīng),包括鐵磁性、高溫分?jǐn)?shù)量子霍爾效應(yīng)、Wigner晶體、玻色-愛(ài)因斯坦凝聚、以及高溫超導(dǎo)等等。Kagome晶格是一種由對(duì)頂三角格子組成的特殊結(jié)構(gòu),將honeycomb結(jié)構(gòu)最近鄰的每個(gè)邊的中心點(diǎn)連接起來(lái)就變成kagome結(jié)構(gòu),因此kagome晶格也可以看成是honeycomb晶格的...
【文章來(lái)源】:中國(guó)科學(xué)技術(shù)大學(xué)安徽省 211工程院校 985工程院校
【文章頁(yè)數(shù)】:102 頁(yè)
【學(xué)位級(jí)別】:博士
【部分圖文】:
Kagome晶格及能帶結(jié)構(gòu)
?K?A/??圖1.2?Side-centered?square晶格及能帶結(jié)構(gòu)??我們?cè)诿總(gè)格點(diǎn)上只考慮單軌道時(shí),即a,b=//,6如圖1.2(a)所示,它們往??最近鄰格點(diǎn)的躍遷幾率分別為//、0。內(nèi)部格點(diǎn)和外部格點(diǎn)的在位能量上有個(gè)差??值為P7。帶入公式1.1,可以得到對(duì)應(yīng)的布洛赫哈密頓量為:??(0?0?It^cosk^、??0?0?2t1cosk2?J??2t1cosk1?2t1cosk2?2Ak?)??公式1.5??其中fcn?=?fc?■?an,an是圖?1.?2(a)中的基矢,Afc?=?(2(^052/^?+?cos2fc2)?+?K/2。求??解這個(gè)3x3矩陣可以得到兩個(gè)本征值如圖1.2(b)所示,其中平帶的本征值為:??£1?=?0??而兩個(gè)有色散的能帶的本征值為:??藝2,3?=?土」的?+?20(2?+?cosZ/q?+?cos2k2)??平帶的布洛赫態(tài)為:??^FB,k?=?COsk2cl,iy? ̄?COSk^??公式1.6??平帶的一個(gè)重要特征就是因?yàn)樗哪軒Ш芷教,與朗道能級(jí)非常相似,這項(xiàng)??工作從1980年代就開(kāi)始被廣泛研宄。朗道能級(jí)是由自由的二維電子在垂直磁場(chǎng)??下作回旋運(yùn)動(dòng)產(chǎn)生的,它們的能量在能量上是等間距的:??En?=?(ji?+?—?j?ha>c?
相互作用與臨界溫度和化學(xué)勢(shì)m的關(guān)系,其中l/1]L?=?1〇心),1/12/1以看出,臨界溫度基本正比于平帶間的相互作用勢(shì)k22。0極限時(shí),臨界溫度基本可以寫(xiě)成fcBrc?l^2/4,這個(gè)比單/csT/?要大很多。處于基態(tài)時(shí),能A^VWZ、A2?V22/2,這種情況與單帶模型此兩個(gè)能帶的存在是非常重要的,由于另一個(gè)有色散的帶體系中電子也仍然可以躍遷。平帶上相互作用勢(shì)1/22和并且在平帶和有色散能帶上都產(chǎn)生超導(dǎo)態(tài)。??只要平帶與其它能帶間相互作用勢(shì)為吸引勢(shì),那么在平同作用下,即使是在BCS機(jī)制下也能實(shí)現(xiàn)高溫超導(dǎo)。??是Wigner晶體。??r晶體是Eugene?Wigner在1934年首次預(yù)言的一種晶體中
【參考文獻(xiàn)】:
期刊論文
[1]二維有機(jī)拓?fù)浣^緣體的研究進(jìn)展[J]. 高藝璇,張禮智,張余洋,杜世萱. 物理學(xué)報(bào). 2018(23)
[2]Spin switching in antiferromagnets using Néel-order spin-orbit torques[J]. P Wadley,K W Edmonds. Chinese Physics B. 2018(10)
[3]Electronic properties of SnTe-class topological crystalline insulator materials[J]. 王建峰,王娜,黃華卿,段文暉. Chinese Physics B. 2016(11)
[4]The rare two-dimensional materials with Dirac cones[J]. Jinying Wang,Shibin Deng,Zhongfan Liu,Zhirong Liu. National Science Review. 2015(01)
[5]磁性拓?fù)浣^緣體中的量子化反;魻栃(yīng)——無(wú)需外磁場(chǎng)的量子化霍爾效應(yīng)[J]. 余睿,張薇,翁紅明,戴希,方忠. 物理. 2010(09)
[6]急冷快速凝固過(guò)程中液相流動(dòng)與組織形成的相關(guān)規(guī)律[J]. 徐錦鋒,魏炳波. 物理學(xué)報(bào). 2004(06)
本文編號(hào):3392752
【文章來(lái)源】:中國(guó)科學(xué)技術(shù)大學(xué)安徽省 211工程院校 985工程院校
【文章頁(yè)數(shù)】:102 頁(yè)
【學(xué)位級(jí)別】:博士
【部分圖文】:
Kagome晶格及能帶結(jié)構(gòu)
?K?A/??圖1.2?Side-centered?square晶格及能帶結(jié)構(gòu)??我們?cè)诿總(gè)格點(diǎn)上只考慮單軌道時(shí),即a,b=//,6如圖1.2(a)所示,它們往??最近鄰格點(diǎn)的躍遷幾率分別為//、0。內(nèi)部格點(diǎn)和外部格點(diǎn)的在位能量上有個(gè)差??值為P7。帶入公式1.1,可以得到對(duì)應(yīng)的布洛赫哈密頓量為:??(0?0?It^cosk^、??0?0?2t1cosk2?J??2t1cosk1?2t1cosk2?2Ak?)??公式1.5??其中fcn?=?fc?■?an,an是圖?1.?2(a)中的基矢,Afc?=?(2(^052/^?+?cos2fc2)?+?K/2。求??解這個(gè)3x3矩陣可以得到兩個(gè)本征值如圖1.2(b)所示,其中平帶的本征值為:??£1?=?0??而兩個(gè)有色散的能帶的本征值為:??藝2,3?=?土」的?+?20(2?+?cosZ/q?+?cos2k2)??平帶的布洛赫態(tài)為:??^FB,k?=?COsk2cl,iy? ̄?COSk^??公式1.6??平帶的一個(gè)重要特征就是因?yàn)樗哪軒Ш芷教,與朗道能級(jí)非常相似,這項(xiàng)??工作從1980年代就開(kāi)始被廣泛研宄。朗道能級(jí)是由自由的二維電子在垂直磁場(chǎng)??下作回旋運(yùn)動(dòng)產(chǎn)生的,它們的能量在能量上是等間距的:??En?=?(ji?+?—?j?ha>c?
相互作用與臨界溫度和化學(xué)勢(shì)m的關(guān)系,其中l/1]L?=?1〇心),1/12/1以看出,臨界溫度基本正比于平帶間的相互作用勢(shì)k22。0極限時(shí),臨界溫度基本可以寫(xiě)成fcBrc?l^2/4,這個(gè)比單/csT/?要大很多。處于基態(tài)時(shí),能A^VWZ、A2?V22/2,這種情況與單帶模型此兩個(gè)能帶的存在是非常重要的,由于另一個(gè)有色散的帶體系中電子也仍然可以躍遷。平帶上相互作用勢(shì)1/22和并且在平帶和有色散能帶上都產(chǎn)生超導(dǎo)態(tài)。??只要平帶與其它能帶間相互作用勢(shì)為吸引勢(shì),那么在平同作用下,即使是在BCS機(jī)制下也能實(shí)現(xiàn)高溫超導(dǎo)。??是Wigner晶體。??r晶體是Eugene?Wigner在1934年首次預(yù)言的一種晶體中
【參考文獻(xiàn)】:
期刊論文
[1]二維有機(jī)拓?fù)浣^緣體的研究進(jìn)展[J]. 高藝璇,張禮智,張余洋,杜世萱. 物理學(xué)報(bào). 2018(23)
[2]Spin switching in antiferromagnets using Néel-order spin-orbit torques[J]. P Wadley,K W Edmonds. Chinese Physics B. 2018(10)
[3]Electronic properties of SnTe-class topological crystalline insulator materials[J]. 王建峰,王娜,黃華卿,段文暉. Chinese Physics B. 2016(11)
[4]The rare two-dimensional materials with Dirac cones[J]. Jinying Wang,Shibin Deng,Zhongfan Liu,Zhirong Liu. National Science Review. 2015(01)
[5]磁性拓?fù)浣^緣體中的量子化反;魻栃(yīng)——無(wú)需外磁場(chǎng)的量子化霍爾效應(yīng)[J]. 余睿,張薇,翁紅明,戴希,方忠. 物理. 2010(09)
[6]急冷快速凝固過(guò)程中液相流動(dòng)與組織形成的相關(guān)規(guī)律[J]. 徐錦鋒,魏炳波. 物理學(xué)報(bào). 2004(06)
本文編號(hào):3392752
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