部分子分布函數(shù)和碎裂函數(shù)是當(dāng)前人們描述高能反應(yīng)過程的兩類重要的物理量。它們都包含有大量的非微擾信息,理論上不能夠通過微擾量子色動力學(xué)（pQCD）進行計算,目前主要是通過唯象模型和擬合已有的實驗數(shù)據(jù)來獲得。當(dāng)考慮橫動量依賴的部分子分布函數(shù)和碎裂函數(shù)（三維部分子分布函數(shù)和碎裂函數(shù)）時,實驗上測量的較為敏感的物理觀測量通常是各種形式的方位角不對稱。由于方位角不對稱可以用三維部分子分布函數(shù)和碎裂函數(shù)表示出來,通過對方位角不對稱的測量就可以研究這些部分子函數(shù)。同時由于部分子橫動量是高扭度貢獻的來源之一,研究橫動量依賴的部分子分布函數(shù)與碎裂函數(shù)的同時就需要考慮高扭度的貢獻。在眾多的反應(yīng)過程中,對高扭度貢獻的計算都需要依賴于共線展開技術(shù)。利用共線展開技術(shù)不僅能夠得到正確的用規(guī)范不變的部分子分布函數(shù)和碎裂函數(shù)表示的微分截面或結(jié)構(gòu)函數(shù),而且能夠得到非常簡潔的扭度-4層次的表達式,使得對扭度-4層次的物理量的研究計算成為可能。共線展開技術(shù)最初的時候是應(yīng)用在單舉深度非彈性散射（DIS）過程中,后來被推廣應(yīng)用到了半單舉DIS過程中。考慮正負電子湮滅過程與深度非彈性散射過程的相似性,共線展開技術(shù)最近又被推廣應(yīng)用... 

【文章來源】：山東大學(xué)山東省 211工程院校 985工程院校 教育部直屬院校

【文章頁數(shù)】：149 頁

【學(xué)位級別】：博士

【部分圖文】：

圖２．２?ｗ－夸克和ｒｆ－夸克的縱向極化

?（？）??同樣為了明確地看出夸克的橫向極化關(guān)聯(lián)對能量和散射角的依賴形式，我??們將它們畫在圖２．３中。由圖２．３的左圖可以看出，夸克反夸克之間的橫向極化??關(guān)聯(lián)隨著能量的增加迅連減小為零，之后在稍稍小于Ｍｚ能量點增加到反向關(guān)聯(lián)??的最大值（ｕ型夸克為９０．４８９７?ＧｅＶ，?ｄ型夸克為８８．６４７５?ＧｅＶＯ；隨后慢慢趨于??穩(wěn)定�？淇朔纯淇酥g的橫向極化關(guān)聯(lián)最大值為０．５，此時夸克出現(xiàn)在ｐ２復(fù)平面??的截斷的開始處ｐ２?＝?（２ｍ）２，?ｍ是夸克質(zhì)量（忽略質(zhì)量時ｐ２?＝?０）。由圖２．３的??右圖可以看出，在ＺＱ玻色子的共振能量處兩種類型的夸克的橫向極化關(guān)聯(lián)都呈??現(xiàn)出Ｋ型變化。二者的最大值都出現(xiàn)在？／?＝?０．５附近Ｕ型夸克為０．４７２９６２，ｄ??型夸克為０．４６２２８４），此時末態(tài)夸克與初態(tài)輕子的運動方向接近于垂直；同時可??以看到

規(guī)范不變的關(guān)聯(lián)函數(shù)乘積的跡的形式，以此來進行下一步計算。??２．３．１共線展開??在部分子模型中，我們首先考慮領(lǐng)頭階手提袋圖２．５（ａ）。此時利用Ｆｅｙｎｍａｎ??規(guī)則和一般的計算方法，強子張量就可以表示為矩陣跡的形式，??＼Ｖ＾（ｑ，ｐ，Ｓ）?＝?Ｊ?－０＾Ｔｒ［ｍ（ｋ，ｐ：Ｓ）Ｈ＾（ｋ，ｑ）］．?（２．６２）??其中軟部分ｆｔＭ對應(yīng)于不能微擾計算的長程部分，而分＾對應(yīng)于可微擾計算的??短程硬散射部分，它們分別為??ｍ（ｋ，ｐ，Ｓ）?＝?＾：?Ｊ?ｄ＾ｅ－ｉｋ＾（０＼ｍ＼ｈＸ）（ｈＸ＼＾（〇＼０），?（２．６３）??ＨＳ）（ｋ，ｑ）?＝?（２７ｒ）ｒ＾?－?（ｔ）ＴｌＳ＋?［（ｇ?－?ｋ）２｝?．?（２．６４）??由公式（２．６３）可以看出，兩個費米子旋量場并不在同一個時空點上，也就是說關(guān)??聯(lián)函數(shù)ｆｔＭ并不是規(guī)范不變的。要得到規(guī)范不變的關(guān)聯(lián)函數(shù)


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