研究了x和y方向的非對稱拋物受限勢的受限長度lx和ly對GaAs非對稱半指數(shù)量子阱中弱耦合極化子振動(dòng)頻率性質(zhì)的影響.采用線性組合算符和兩次幺正變換的方法導(dǎo)出了GaAs非對稱半指數(shù)量子阱中弱耦合極化子的振動(dòng)頻率隨x和y方向的非對稱拋物受限勢的受限長度lx和ly和非對稱半指數(shù)受限勢的兩個(gè)參數(shù)的變化關(guān)系.通過數(shù)值計(jì)算分析研究結(jié)果表明GaAs非對稱半指數(shù)量子阱的振動(dòng)頻率是受限勢參量U0的增函數(shù),是參量σ的減函數(shù).極化子的振動(dòng)頻率隨x和y方向的非對稱拋物受限勢的受限長度lx和ly的減小而迅速增大,表現(xiàn)出奇特的量子尺寸限制效應(yīng). 

【文章來源】：內(nèi)蒙古民族大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版). 2020,35(05)

【文章頁數(shù)】：4 頁

【部分圖文】：

非對稱半指數(shù)量子阱中弱耦合極化子的振動(dòng)頻率λ隨x方向和y方向的受限長度lx和ly的變化關(guān)系

為了更好地展現(xiàn)該新結(jié)構(gòu)中極化子振動(dòng)頻率的性質(zhì)，以Ga As非對稱半指數(shù)量子阱晶體為例作數(shù)值計(jì)算，采用實(shí)驗(yàn)參量是?ωLO=36.72 me V,m=0.0657 m0和α=0.068[10].圖1表示當(dāng)非對稱半指數(shù)量子阱中在x和y方向的非對稱拋物受限勢的受限長度分別為確定值lx=5.17 nm和ly=2.59 nm時(shí)，弱耦合極化子的振動(dòng)頻率λ隨非對稱半指數(shù)量子阱的兩個(gè)正參量σ和U0的變化關(guān)系曲線.圖1清楚顯示出當(dāng)非對稱半指數(shù)量子阱中在x和y方向存在非對稱拋物受限勢時(shí)量子阱生長方向的受限勢對振動(dòng)頻率產(chǎn)生很大的影響.同時(shí)，圖像還表明振動(dòng)頻率是參量σ的減函數(shù)和參量U0的增函數(shù).這一結(jié)果與非對稱半指數(shù)量子阱中x和y方向不存在拋物受限勢時(shí)得到的結(jié)果相一致.這一重要性質(zhì)仍然是由于量子阱生長方向的非對稱半指數(shù)勢對兩個(gè)正參量σ和U0的依賴性質(zhì)產(chǎn)生的.由方程（2）可以看出非對稱半指數(shù)勢隨兩個(gè)正參量σ和U0的依賴關(guān)系是參量σ的減函數(shù)而它是另一個(gè)參量U0的增函數(shù).它導(dǎo)致非對稱半指數(shù)量子阱中弱耦合極化子的振動(dòng)頻率隨參量σ的增加而減少，而隨另一個(gè)參量U0的增加而增大.

【參考文獻(xiàn)】：
期刊論文
[1]雜質(zhì)對半指數(shù)量子阱中弱耦合束縛極化子基態(tài)結(jié)合能的影響[J]. 白瑞鋒,付永洪,肖景林.  內(nèi)蒙古民族大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版). 2019(01)
[2]半指數(shù)量子阱中弱耦合極化子的基態(tài)能量的雜質(zhì)效應(yīng)[J]. 邱偉,孫勇,肖景林.  內(nèi)蒙古民族大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版). 2018(03)
[3]非對稱半指數(shù)量子阱中極化子基態(tài)結(jié)合能[J]. 孫丙西,肖景林.  內(nèi)蒙古民族大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版). 2017(06)
[4]非對稱半指數(shù)量子阱中極化子基態(tài)能量[J]. 肖景林.  內(nèi)蒙古民族大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版). 2017(01)



本文編號：3249441