本文首先簡單地介紹了粒子物理學(xué)、高能物理實(shí)驗(yàn)及正負(fù)電子對(duì)撞實(shí)驗(yàn)的歷史和現(xiàn)狀,介紹了高能碰撞間歇與分形研究中的一些重要的概念和理論;其次,對(duì)e⁺e^-對(duì)撞的事件產(chǎn)生器、模擬方法和基本模型做了簡單的介紹,其中包括CEPC實(shí)驗(yàn)裝置的模擬和仿真、最常用的蒙特卡洛模擬方法和兩種經(jīng)典的模型——Jetset7.4模型與Herwig5.9模型;然后,系統(tǒng)地報(bào)告我們所開展的相關(guān)研究工作。高能碰撞實(shí)驗(yàn)的內(nèi)部過程,顯現(xiàn)出其復(fù)雜的非線性特征。本文基于CEPC計(jì)劃,利用蒙特卡洛模擬產(chǎn)生器,模擬產(chǎn)生250GeV質(zhì)心能量下的e⁺e^-對(duì)撞事件數(shù)據(jù)樣本。在研究中,我們用階乘矩消除統(tǒng)計(jì)起伏,引入分形理論來分析研究高能e⁺e^-碰撞中的非線性的動(dòng)力學(xué)特征。首先,我們計(jì)算了多粒子末態(tài)的一維歸一化階乘矩（NFM）,提取了系統(tǒng)的飽和指數(shù)。發(fā)現(xiàn):三個(gè)方向的飽和指數(shù)不相等,這表明該多粒子末態(tài)系統(tǒng)的相空間是各向異性的,其分形結(jié)構(gòu)應(yīng)該是自仿射的;但是,各個(gè)方向的收縮率之間均滿足特定的關(guān)系式,即滿足收縮率守恒,存... 

【文章來源】：中國地質(zhì)大學(xué)湖北省 211工程院校 教育部直屬院校

【文章頁數(shù)】：50 頁

【學(xué)位級(jí)別】：碩士

【部分圖文】：

a)JACEE得到的贗快度空間中的局域起伏[33]

在高維相空間中[38]。但是，即使在高維（三維）的強(qiáng)~ 也沒有出現(xiàn)期待的反常標(biāo)特性，仍然表現(xiàn)為彎曲直線。這個(gè)問題一直困擾了人們數(shù)十年，直到九十年利用不同高能量下的強(qiáng)子-強(qiáng)子對(duì)撞實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)，當(dāng)能量升量并非同比例的變化，這也就意味著之前各向同性的分并不能適用，需要采用與之相異的分割方法才能滿足各足自仿射分形。到此，高能碰撞末態(tài)分形結(jié)構(gòu)就有了兩個(gè)和與之相對(duì)的自仿射分形結(jié)構(gòu)。“分形之父”——伯努瓦.B.芒德布羅（Benoit.B.Mandelbr》的發(fā)表，標(biāo)志著分形學(xué)已經(jīng)滲透到各個(gè)領(lǐng)域，自相似論趨于成熟。自相似分形體是一類具有無窮嵌套的幾 Sierpinski 直角三角形[8]，如下圖 2.2 所示，它是一個(gè)分形體。物理上也存在著許許多多的例子，一個(gè)在伊辛續(xù)相變的卡丹洛夫（L.P.Kadanoff）圖象就是一個(gè)很為

沿水平方向收縮 3 倍，沿垂直方向收縮能得到與局部相似的圖形，此即自仿射分形[39]。過程中，末態(tài)相空間在維數(shù)較低的情況下出況下呈現(xiàn)出自相似或自仿射的分形特性�？臻g分形特性的自相似和自仿射分形的判 = = 相空間不同方向上的收縮率[39]， 和 是階乘矩?cái)M合得到對(duì)應(yīng)的飽和指數(shù)。即：( ) = ,( = , , ) 1 （或 = ），則 , 平面對(duì)應(yīng)的分形符合自仿射的特點(diǎn)。這一理論已得到強(qiáng)子，并發(fā)展出了一套完整的方法——依據(jù)NF中末態(tài)系統(tǒng)的分形特性。

【參考文獻(xiàn)】：
期刊論文
[1]高能碰撞末態(tài)粒子相空間分形特性與HURST指數(shù)的研究[J]. 李迪開,陳剛,劉連壽.  中國科學(xué):物理學(xué) 力學(xué) 天文學(xué). 2010(04)
[2]高能強(qiáng)子-強(qiáng)子碰撞多粒子末態(tài)縱向相空間的研究[J]. 吳元芳,劉連壽.  中國科學(xué)（A輯 數(shù)學(xué) 物理學(xué) 天文學(xué) 技術(shù)科學(xué)）. 1994(12)



本文編號(hào)：3139799