大亞灣實(shí)驗(yàn)通過遠(yuǎn)近點(diǎn)探測器對反應(yīng)堆中微子（v-e）進(jìn)行相對測量,根據(jù)得到的中微子事例率的不同來對中微子的振蕩參數(shù)（θ13）進(jìn)行初步測量。實(shí)驗(yàn)通過反β衰變（v-e+p→e++n）來探測中微子事例,反應(yīng)末態(tài)產(chǎn)生的e+在納秒的量級上沉積動(dòng)能并與e-發(fā)生湮滅形成快信號(hào);中子經(jīng)過慢化后會(huì)被氫或釓俘獲,在氫上和釓上的俘獲時(shí)間大約是200 μs和28μs,稱之為慢信號(hào)。本論文利用大亞灣實(shí)驗(yàn)1230天的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)分析了中子在釓上俘獲和氫上俘獲的事例樣本,并對該樣本及本底進(jìn)行了研究。在遠(yuǎn)近點(diǎn)探測器分別觀測到的IBD（Inverse Beta Decay）事例大約是1.0 M和3.8 M,其中最主要的本底來自偶然符合本底,它在遠(yuǎn)、近點(diǎn)分別約占挑選樣本的54%、12%。基于此樣本對中微子振蕩參數(shù)（θ13）進(jìn)行初步的測量,獲得初步測量結(jié)果是sin2（2θ13）=0.072±0.008。 

【文章來源】：山東大學(xué)山東省 211工程院校 985工程院校 教育部直屬院校

【文章頁數(shù)】：78 頁

【學(xué)位級別】：碩士

【部分圖文】：

圖１．１：標(biāo)準(zhǔn)模型中的粒子［１］??在目前的標(biāo)準(zhǔn)模型理論框架下，粒子間最主要的作用方式有３種，但中微子??

太陽的熱能主要來自于太陽內(nèi)部的核聚變，太陽在發(fā)生核聚變的時(shí)候，就會(huì)??伴隨著產(chǎn)生純凈的電子中微子事例，能量大約在幾個(gè)ＭｅＶ。根據(jù)太陽標(biāo)準(zhǔn)模型來??計(jì)算就可以得到預(yù)測的中微子能譜，如圖１．２所示［７］。??在太陽內(nèi)部的物質(zhì)密度是非常高的，具有高能量的Ｋ在飛行到太陽最外層的??過程中，它主要是處在相對干凈的質(zhì)量本征態(tài)所以人們可以在地球上給出看??－５?－??

?１０??Ｎｅｕｔｒｉｎｏ?Ｅｎｅｒｇｙ?（ＭｅＶ）??圖１．２：根據(jù)太陽標(biāo)準(zhǔn)模型得到的太陽中微子能譜。??到＆的存活概率公式為：??Ｐ（ｕｅ?－＞?ｕｅ）?￣?ｓｉｎ２（２０１２）?（１．１３）??Ｐ（＾ｅ?￣＾?＾ｅ）?—?１?￣?＾?ｓｉｎ２（２＾１２）?（１－１４）??在上面的公式１．１３中成立的條件是能量Ｅ?＞?５?ＭｅＶ；在公式１．１４中成立的條??件是能量Ｅ?＜?２?ＭｅＶ。??在上個(gè)世紀(jì)的六七十年代，以美國為代表的Ｈｏｍｅｓｔａｋｅ采用的是輻射化學(xué)的??實(shí)驗(yàn)方法來對太陽中微子進(jìn)行探測，他們選擇的靶物質(zhì)是３７Ｃ１或者ｎＡｒ。在進(jìn)??行實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)分析的時(shí)候看到用探測器觀測到的太陽中微子數(shù)量要比運(yùn)用標(biāo)準(zhǔn)模??型預(yù)期的少得多，并于１９９８年的時(shí)候Ｈｏｍｅｓｔａｋｅ實(shí)驗(yàn)發(fā)布了最終的實(shí)驗(yàn)結(jié)果間：??２．５６?士?０．１６（ｓｔａｔｉｓｔｉｃａｌ）土?０．１６（ｓｙｓｔｅｍａｔｉｃ）?ＳＮＵ，是理論預(yù)測值：８．５?±?０．９?ＳＮＵ?的??１／３?［９］?（ＳＮＵ，表示的是每秒與每１０３６個(gè)靶原子發(fā)生的一次反應(yīng)），這就是太陽??中微子丟失之謎。在２００２年，加拿大的ＳＮ０實(shí)驗(yàn)丨１０］使用１０００噸的超純凈的重??水作為靶物質(zhì)，ＳＮＯ實(shí)驗(yàn)通過這種方式精確地測量了電子中微子的通量數(shù)據(jù)結(jié)??果


本文編號(hào)：3124604