利用產(chǎn)生算符作用在壓縮真空態(tài)上構建了光子增壓縮真空態(tài)。利用有序算符積分技術,導出了它的歸一化系數(shù)。通過對光場的兩個正交分量漲落、二階關聯(lián)函數(shù)、Mandel Q參量的計算,研究了該量子態(tài)的非經(jīng)典性質,討論了算符作用次數(shù)和壓縮參數(shù)對其量子特性的影響。研究結果表明:隨壓縮參數(shù)增大,態(tài)的反聚束效應和亞泊松分布性質減弱;壓縮參數(shù)大于一定值后光場才呈現(xiàn)出壓縮效應;隨算符作用次數(shù)增加,態(tài)的反聚束效應減弱,但態(tài)的亞泊松分布性質卻增強;增加算符作用次數(shù)對增強壓縮效應有利。 

【文章來源】：貴州師范大學學報(自然科學版). 2020,38(05)

【文章頁數(shù)】：5 頁

【部分圖文】：

Y1隨壓縮參數(shù)λ的演化(a) m=1, 2, 3, 4; (b) m=5, 6

依據(jù)(8)、(14)和(15)式,m取不同值時,二階關聯(lián)函數(shù)G隨壓縮參數(shù)λ的演化描繪于圖2所示。圖2(a)對應m取1,2,3,4的情況,圖2(b)對應m=5的情況。從圖2可見:隨產(chǎn)生算符作用次數(shù)增大,G的負值深度減小,反聚束效應減弱。另一方面,圖2顯示隨壓縮參數(shù)增大,曲線上升,G值不斷增大,當壓縮參數(shù)大于一定值后,G>0,反聚束效應消失。這表明隨壓縮參數(shù)增大,反聚束效應逐漸減弱,直至消失。4 光場的統(tǒng)計性質

Q=0,Q>0,Q<0分別表示光子統(tǒng)計分布處于泊松分布、超泊松分布和亞泊松分布。結合(15)式和(16)式,對應不同m值時,Mandel Q參量隨壓縮參數(shù)λ的演化曲線如圖3所示。從圖3(a)可見:隨產(chǎn)生算符作用次數(shù)增加,曲線重心下移,出現(xiàn)負值的區(qū)域增大。這表明隨算符作用次數(shù)增大,光場的亞泊松分布性質增強。圖3(b)展示了m=4和5的情況。為了使圖形更加清楚,圖中3(b)中m=5的曲線是對應Q+0.5隨壓縮參數(shù)的演化曲線。圖3(b)顯示出m=4和m=5的曲線差別較小,光場的亞泊松分布性質基本一致。另一方面,隨壓縮參數(shù)增大,曲線上升。λ大于一定值后,Q>0,亞泊松分布性質消失。這表明,隨壓縮參數(shù)增大,亞泊松分布性質減弱。5 結論

【參考文獻】：
期刊論文
[1]增光子奇偶相干態(tài)的Wigner函數(shù)[J]. 孟祥國,王繼鎖,梁寶龍.  物理學報. 2007(04)



本文編號：3066233