自1960年激光發(fā)明以來,學者們發(fā)現了其豐富的非線性光學現象以及廣泛的應用價值。發(fā)現可用它來研究物質的微觀結構和動力學、量子計算與量子通信等。而以強激光為基礎,研究光與物質相互作用過程的強光非線性光學是當前非線性物理學的重要研究領域之一。雖然其豐富的非線性現象加深了人們對激光與介質非共振相互作用的認識;但是激光與介質共振相互作用方面的研究一直難以突破。當激光與介質共振相互作用時,即使弱光也會出現較強的非線性光學效應,但共振介質對光場有強烈的吸收。上世紀九十年代,電磁感應透明（electromagneti-cally induced transparency,簡稱EIT）效應的發(fā)現為弱光非線性光學的研究提供了可能性。本文基于EIT介質,提出一個能實現穩(wěn)定高維空間孤子的方案。首先,考慮一個具有A型的共振原子系統(tǒng),在電磁感應透明條件下,獲得探測場包絡所滿足的具有束縛外勢的飽和非線性薛定諤方程,其中外勢由大失諧的激光場和隨機磁場提供;其次,分析了束縛外勢下體系固有的線性本征模、高維空間孤子,及其它們之間的聯系。同時,展示了所得高維空間孤子的許多特性:1.多樣性。我們找到多種類型的孤子,如:亮孤... 

【文章來源】：浙江師范大學浙江省

【文章頁數】：59 頁

【學位級別】：碩士

【部分圖文】：

圖１．１：振蕩電偶極子的輻射與場分布??

?ｗ２）２?＋?７２ｆｆｌ２??Ｍ是復折射率平方的實部，可反映傳播的相速度大小；Ｗ是復折射率平方的虛部，??表示介質對光場的吸收，見圖１．２。當〇）?＝?ｃ〇ｂ時，介質對光場有強烈的吸收，同時??折射率顯著變化。通常稱Ｇ）？?（Ｍｂ區(qū)域為反常色散區(qū)，而遠離共振區(qū)域為正常色散??區(qū)。??１．２．２強光非線性光學??洛侖茲把電子看作受迫振動的振子，并解釋了經典色散。這個振子是理想??的簡諧振子，在／■變化不大時可以適用。但實際的恢復力與簡諧情況有一定的偏??差，如圖１．３。此時，振子同樣受到３個力的作用，只是此時的彈性回復力應該??為－ｍｏ＾ｒ－ｍａｒ２，從而其振動方程應為：??ｍ－＾?＋?ｍｙ—?＋?ｍａｒ２?＋?ｍ（〇ｌｒ?＝?ｑＥ?（１．８）??當ｒ為小量時，可采用微擾理論來求解這個方程。引入小量；１〇

０）〇?０）??圖１．２：?Ｍ，；Ｖ隨ｃｏ的變化曲線??？而折射率ｎ為：??＋?（１．６）??ｍ?ｌ（（０＾－（０２）２?＋?Ｙ２（０２??？把折射率改寫成復數折射率形式Ｙ?＝?＜１－認）于是有：??Ｍ?＝?＾（ｌ－＾）?＝?１?＋?＾ｌ［（?，｛（〇２＼ｆ?＼?Ｊ?（１．７ａ）??、?＇?ｍ?＼（〇ｌ￣（〇２）２?＋?ｙ２（〇２ｉ??Ｎ?＝?２ｉｎ＾＝＾［－?．?＾―，－，］?（１．７ｂ）??ｍ?ｗ２）２?＋?７２ｆｆｌ２??Ｍ是復折射率平方的實部，可反映傳播的相速度大�。唬资菑驼凵渎势椒降奶摬�，??表示介質對光場的吸收，見圖１．２。當〇）?＝?ｃ〇ｂ時，介質對光場有強烈的吸收，同時??折射率顯著變化。通常稱Ｇ）？?（Ｍｂ區(qū)域為反常色散區(qū)，而遠離共振區(qū)域為正常色散??區(qū)。??１．２．２強光非線性光學??洛侖茲把電子看作受迫振動的振子，并解釋了經典色散。這個振子是理想??的簡諧振子，在／■變化不大時可以適用。但實際的恢復力與簡諧情況有一定的偏??差


本文編號：3003859