我們利用基矢光前量子化（BLFQ）方法,通過(guò)對(duì)角化有效哈密頓量本征方程獲得了光前波函數(shù)，從而獲得π介子和K介子的初始價(jià)夸克部分子分布函數(shù)（PDFs）。我們的有效哈密頓量包括動(dòng)能項(xiàng)、橫向禁閉勢(shì)、縱向禁閉勢(shì)以及色單態(tài)NJL相互作用。在QCD演化后,我們研究了π介子和K介子的PDFs和平均動(dòng)量,以及π介子的結(jié)構(gòu)函數(shù)。其中π介子中價(jià)夸克的PDFs跟費(fèi)米實(shí)驗(yàn)室的E615實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)相符合,π介子和K介子中up夸克PDF的比值跟CERN的NA3實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)相符合,π介子的平均動(dòng)量跟眾多研究結(jié)果相符合,在大x區(qū)域，π介子的結(jié)構(gòu)函數(shù)跟DESY中HERA的ZEUS和H1的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)比較符合。參考原子核的PDFs,我們計(jì)算了π-N的Drell-Yan過(guò)程散射截面,我們的結(jié)果與眾多不同實(shí)驗(yàn)來(lái)源的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)相符合。 

【文章來(lái)源】：中國(guó)科學(xué)院大學(xué)(中國(guó)科學(xué)院近代物理研究所)甘肅省

【文章頁(yè)數(shù)】：60 頁(yè)

【學(xué)位級(jí)別】：碩士

【部分圖文】：

深度非彈性散射(DIS)示意圖[1]

圖 1.2 質(zhì)子的部分子分布 f(x)，展示為 x f(x) 隨 x 的變化，其中 a) 的能標(biāo) μ2= 10 ，b的能標(biāo) μ2= 104[2]。如圖 是 合作組，在 αs(M2Z) = 0.118 下，通過(guò)全局分析得到質(zhì)子的 x 乘上非極化部分子 f(x) 隨 x 的分布，其中 的能標(biāo) μ2= 10 ， 的

是橫向波函數(shù)部分 φnm(k⊥) 隨 k⊥ 的函數(shù)，而圖 是縱向 隨 x 的函數(shù)。了可以數(shù)值計(jì)算， 通常對(duì)無(wú)限維度的基矢進(jìn)行有限截振子的量子數(shù)截?cái)嗟?N ，對(duì) 縱向 平面破函數(shù)的量子數(shù)截i(2ni+|mi |+ 1)≤N ,ili= L ,標(biāo) i 表示第 i 個(gè)部分子�，F(xiàn)在，我們就可以進(jìn)行數(shù)值計(jì)算了�；� L 越大，越接近于真實(shí)情況。

【參考文獻(xiàn)】：
期刊論文
[1]膠子重組函數(shù)的性質(zhì)(英文)[J]. 朱偉,沈禎祺.  高能物理與核物理. 2005(02)



本文編號(hào)：2901589