我們將相對(duì)論重離子碰撞中底夸克偶素產(chǎn)額的抑制看做一個(gè)開(kāi)放的量子系統(tǒng)。將bb與周?chē)h(huán)境相互作用類(lèi)比于子系統(tǒng)與熱源的相互作用,我們把薛定諤—郎之萬(wàn)方程作為一種可能的方式來(lái)對(duì)待這樣開(kāi)放的量子系統(tǒng)。我們主要面臨兩個(gè)問(wèn)題:首先是當(dāng)只考慮阻力項(xiàng)時(shí),沒(méi)有相互作用的子系統(tǒng)激發(fā)態(tài)的穩(wěn)定性,其次是考慮漲落項(xiàng)(隨機(jī)項(xiàng))時(shí),系統(tǒng)達(dá)到熱平衡時(shí)的漸進(jìn)分布。首先我們對(duì)于波函數(shù)引入了一個(gè)合適表達(dá)使量子子系統(tǒng)的激發(fā)態(tài)可以達(dá)到一個(gè)非零的阻尼態(tài)。其次在隨機(jī)力的作用下,S-L方程可以將子系統(tǒng)演化到一個(gè)統(tǒng)計(jì)力學(xué)的熱平衡態(tài)。最后我們討論了 S-L方程對(duì)于bb的作用,得出相應(yīng)的能量值,并討論了方程各項(xiàng)對(duì)Y產(chǎn)額抑制的作用。
【學(xué)位單位】：華中師范大學(xué)
【學(xué)位級(jí)別】：碩士
【學(xué)位年份】：2018
【中圖分類(lèi)】：O413
【部分圖文】：

〇／０＞（ｔ）?＝?￡■＃－Ｗ?＋?＜／／。汾?４叫（１?－?ｅ－如）?（３．?２．１）??如圖２，非常好的表達(dá)了在弱耦合的情況。此外，一個(gè)量子諧振子的熱平衡的??漸進(jìn)值由以下給出：??Ｕ??（Ｈ〇）（ｔ?－＞〇〇）?＝?Ｅ〇ｃｏｔｈ（—＾－）??Ｉｂａｔｈ?（３．２．２）??并且在Ｔ＆ａｔｈ?＝?１的情況下，相應(yīng)的能量的值＜／／〇＞〇：?—?？０?＝?１．〇７很好的復(fù)合任何??稱合。??第二個(gè)觀測(cè)量是各個(gè)本征態(tài)概率Ｐ？ｌ，其形式由投影算符久＝｜％＞＜％｜以及??公式（１．２）給出。正如圖３所示，經(jīng)過(guò)短暫的時(shí)間后，ｐ？遵循一般開(kāi)放量子系??統(tǒng)的期望：相鄰的能量轉(zhuǎn)換將會(huì)出現(xiàn)。并且經(jīng)過(guò)弛豫時(shí)間＾將會(huì)出現(xiàn)ｐ７Ｉ的改組，??比如：＆＞？？？＋；！。??Ｐｎ?Ｐｎ??ｉｔ—????￡〇＿?Ｉ??￡ｌ??———長(zhǎng)?〇．？?—??＾??＿．．．．．：?ｆ－??／?／?－?．．?ｐ＞＿?／?——匕??［／??????〇．〇〇！?Ｉ／ｙ?ｙ???—?．一?〇．〇〇?ｊ?Ｉ??／?ｙ?Ａ＝０．５?Ｆｂａｔｈ＝ｌ?ｄ／（ｌ＝０）＝ｉｉ／２?Ａ＝０．５?７１＾出＝】??０?＾?２?４?６?８?１０?１２?１?０?５?１０?１５??１８??

圖４??仿照３．３，對(duì)于ｐ？有：??

?１２?３?４?５?６?７??圖５??正如圖５所描述的，在比較大的阻力系數(shù)或者比較小的溫度下，ｐ？近似遵循布爾茲曼??分布，即ｈ?ｏｃ?ｅｘｐｔ＾／Ｔ＾ｔ／Ｊ。??２５??
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本文編號(hào)：2874431