超導(dǎo)體的低溫?zé)釋?dǎo)率行為反映了系統(tǒng)準(zhǔn)粒子激發(fā)的性質(zhì)。因而可以輔助我們判斷超導(dǎo)體的能隙結(jié)構(gòu)。在d波超導(dǎo)體中,能隙的極小值為零,其熱導(dǎo)率κ的線性項是一個不依賴準(zhǔn)粒子散射率的普適量。而在能隙極小值非零,且遠小于極大值的準(zhǔn)節(jié)點超導(dǎo)體中,系統(tǒng)的熱導(dǎo)率行為如何?本文給出了解析的計算結(jié)果。我們的計算結(jié)果表明,在準(zhǔn)節(jié)點超導(dǎo)體中,熱導(dǎo)率服從雙參數(shù)標(biāo)度律,并且當(dāng)溫度約為能隙極小值的一半時,熱導(dǎo)率表現(xiàn)出超普適行為。另一方面,當(dāng)溫度為能隙極小值的四分之一左右時,熱導(dǎo)率在一定范圍內(nèi)隨散射速率的減小而下降,這個特征與Sr2RuO4的熱導(dǎo)率實驗特性非常吻合。表明了在其熱導(dǎo)率實驗中,出現(xiàn)的能隙節(jié)點特征實際上暗示了Sr2RuO4的能隙函數(shù)是準(zhǔn)節(jié)點p+ip'波配對,而不是節(jié)點d波配對。本文在前兩章詳細介紹了研究動機和相關(guān)的理論背景,包括超導(dǎo)能隙對稱性、熱輸運理論和熱導(dǎo)率普適行為的介紹。論文的第三部分我們對節(jié)點、準(zhǔn)節(jié)點超導(dǎo)體熱導(dǎo)率進行了計算。第四部分為計算結(jié)果的展示與討論。在第五章對全文進行了總結(jié)。
【學(xué)位單位】：南京大學(xué)
【學(xué)位級別】：碩士
【學(xué)位年份】：2019
【中圖分類】：O511.4
【部分圖文】：

ｌｉｎｇｈ?Ｏｎｎｅｓ）發(fā)現(xiàn)的＇?１９０８年昂內(nèi)斯在４．?２５Ｋ的極低溫條件下實現(xiàn)氦氣的液??化，并于１９１１年測量水銀的電導(dǎo)實驗中發(fā)現(xiàn)其電阻在４．?２Ｋ降到無法測量的低極??限，如圖１．１所示。這一發(fā)現(xiàn)掀開了超導(dǎo)研究和應(yīng)用的歷史篇章。??０．１５０｜??????０．１２５?——??＾?０．１００?，???ｉ?ｉＨｇ??＾?０．０７５???Ｕ???ｅｇ?｜??｜??０．０５０??ｊ???Ｉ??０．０２５??１???１０??０?１??Ｍ????４?００?４?１０?４?２０?４．３０?４．４０??Ｔ（Ｋ）??圖１．?１：汞單質(zhì)的電阻隨溫度變化的曲線［２］??５??

零電阻是超導(dǎo)體的一個基本特性，即當(dāng)溫度低于某一溫度Ｔｔ時，超導(dǎo)體的電??阻會突然降為零，如圖１．２所示。除此之外，超導(dǎo)體還是一個完全的抗磁體，外??加磁場不能進入或大范圍存在于超導(dǎo)體內(nèi)部，這是超導(dǎo)體的另一個基本特性，如??圖１．３所示。超導(dǎo)體的抗磁現(xiàn)象是１９３３年邁斯納（Ｗ．?Ｍｅｉｓｓｎｅｒ）和奧參菲爾德??（Ｒ．Ｏｃｈｓｅｎｆｅｌｄ）發(fā)現(xiàn)的，稱之為邁斯納效應(yīng)［３］。??ＢＢ??

零電阻是超導(dǎo)體的一個基本特性，即當(dāng)溫度低于某一溫度Ｔｔ時，超導(dǎo)體的電??阻會突然降為零，如圖１．２所示。除此之外，超導(dǎo)體還是一個完全的抗磁體，外??加磁場不能進入或大范圍存在于超導(dǎo)體內(nèi)部，這是超導(dǎo)體的另一個基本特性，如??圖１．３所示。超導(dǎo)體的抗磁現(xiàn)象是１９３３年邁斯納（Ｗ．?Ｍｅｉｓｓｎｅｒ）和奧參菲爾德??（Ｒ．Ｏｃｈｓｅｎｆｅｌｄ）發(fā)現(xiàn)的，稱之為邁斯納效應(yīng)［３］。??ＢＢ??
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本文編號：2862395