【摘要】：β衰變作為核物理的基本現(xiàn)象有著很高的研究?jī)r(jià)值,對(duì)其實(shí)驗(yàn)結(jié)果的研究發(fā)現(xiàn)了中微子這一新粒子以及弱相互作用和宇稱不對(duì)稱等理論成就,其能譜的實(shí)驗(yàn)和理論研究一直是國內(nèi)外研究的熱點(diǎn)。在對(duì)比大亞灣實(shí)驗(yàn)與理論的中微子能譜時(shí),出現(xiàn)了理論預(yù)測(cè)的能譜高于實(shí)驗(yàn)值的情況,即所謂的反應(yīng)堆中微子異常~([1]),這需要我們進(jìn)一步的改進(jìn)能譜計(jì)算,以滿足對(duì)應(yīng)的實(shí)驗(yàn)精度要求。本文使用了高精度數(shù)值計(jì)算方法對(duì)多個(gè)不同中心勢(shì)場(chǎng)下粒子的徑向波函數(shù)進(jìn)行計(jì)算,數(shù)值計(jì)算了β衰變的費(fèi)米函數(shù),得到了對(duì)應(yīng)的允許β衰變能譜。通過對(duì)比不同勢(shì)場(chǎng)下的電子能譜,我們研究了原子核尺寸效應(yīng)對(duì)β衰變能譜的影響。
【學(xué)位授予單位】：吉林大學(xué)
【學(xué)位級(jí)別】：碩士
【學(xué)位授予年份】：2018
【分類號(hào)】：O571.322
【圖文】：

1.1 半圓形磁譜儀工作原理，S 為帶電粒子入射口射方向?yàn)榇怪毕蛏�，曲線為帶電粒子的運(yùn)動(dòng)軌跡示的是右邊黑色的長(zhǎng)方形，其為帶電粒子接收裝帶電粒子在磁場(chǎng)中的運(yùn)動(dòng)規(guī)律設(shè)計(jì)的。圖 1.1 為 為帶電粒子入射源，曲線為帶電粒子的偏轉(zhuǎn)軌道其為帶電粒子接收裝置。在 S 和 R 的上方垂直于 B，若被測(cè)量的帶電粒子所帶電荷為 q，質(zhì)量為所受的力為 Bqv，根據(jù)牛頓第二定律，則有 接收裝置上的位置到 S 長(zhǎng)度的二分之一，也就是子的動(dòng)量 p 運(yùn)動(dòng)速度接近光速，所以不能簡(jiǎn)單用牛頓定律來據(jù)相對(duì)論，運(yùn)動(dòng)的電子的總能量 E 與其動(dòng)量 p 有

圖 1.2 β 能譜示意圖.2 所示的是實(shí)驗(yàn)測(cè)得的β能譜的一般情況，如圖可見，電子的布的，能譜的起點(diǎn)不是 0，存在一個(gè)終點(diǎn) ，這一點(diǎn)所示的能有的最大能量，在起點(diǎn)和終點(diǎn)之間有一個(gè)極大值點(diǎn)，這一點(diǎn)電]。第二節(jié) β衰變的費(fèi)米理論4 年恩利克·費(fèi)米提出了關(guān)于β衰變的費(fèi)米理論[18]。這一理論出光子的過程，將中子和質(zhì)子看作核子的不同狀態(tài)，當(dāng)核子發(fā)當(dāng)于核子從中子態(tài)躍遷到了質(zhì)子態(tài)，β粒子和中微子是躍遷過一開始并不存在于核內(nèi)[2]。文獻(xiàn)[10]提供的描述，在沒有任何形狀修正，采取自然-電子質(zhì)的條件下，β衰變的強(qiáng)度 可以表示為下式

圖 2.1  原子核電荷體密度 ( )隨坐標(biāo) r 的分布圖 2.1 所示的是  原子核電荷體密度 ( )隨坐標(biāo) r 的分布，縱坐標(biāo)是度，量綱為( )①，橫坐標(biāo)為空間坐標(biāo) r，量綱為( )，.1) 定義的  的原子核半徑�？梢钥吹剑谛∮谠雍税霃� R 的時(shí)候的電荷體密度保持不變，在大于等于 R 點(diǎn)的空間范圍等于 0。接下來求均勻分布下的靜電勢(shì)函數(shù) V(r)。設(shè) 為空間一點(diǎn)到球心的距離，Q 為以這個(gè)距離為半徑的球所包含的總電電場(chǎng)強(qiáng)度， 為電勢(shì)，則有 時(shí) 綱中的 是庫侖常數(shù)， 為電子質(zhì)量， 是約化普朗克常數(shù)， 為光速，詳見附錄 C。

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本文編號(hào)：2793777