【摘要】：許多先進(jìn)磁設(shè)備都依賴(lài)交換偏置和交換彈簧,它們?cè)诶碚摵蛯?shí)驗(yàn)研究方面?zhèn)涫苤匾�。�?dāng)鐵磁/反鐵磁系統(tǒng)被冷卻至反鐵磁的奈爾溫度以下,系統(tǒng)的磁滯回線不再關(guān)于外場(chǎng)中心對(duì)稱(chēng),這一現(xiàn)象被稱(chēng)為交換偏置。至交換偏置現(xiàn)象被發(fā)現(xiàn)以來(lái),被廣泛地研究討論,但由于界面結(jié)構(gòu)的復(fù)雜性,仍不能透徹地分析和理解該現(xiàn)象。另一方面,隨著外場(chǎng)變化,磁行為具有像彈簧一樣的特性,即交換彈簧,通常發(fā)生在硬軟磁異質(zhì)結(jié)中,該結(jié)構(gòu)能產(chǎn)生很高的磁能積。鐵磁/反鐵磁系統(tǒng)與硬軟磁異質(zhì)結(jié)有許多相似的特征,然而都是單獨(dú)地對(duì)交換偏置和交換彈簧進(jìn)行研究。本論文第一次提出了交換偏置和交換彈簧的統(tǒng)一理論模型,該模型將疇壁考慮到計(jì)算中,能計(jì)算磁滯回線、交換偏置場(chǎng)以及矯頑力,并且計(jì)算結(jié)果與相關(guān)實(shí)驗(yàn)吻合的很好。數(shù)值和解析結(jié)果表明交換偏置場(chǎng)與鐵磁厚度的反比關(guān)系將會(huì)被打破。更重要地,提出一種簡(jiǎn)單的方法去計(jì)算硬磁/軟磁和鐵磁/反鐵磁薄膜系統(tǒng)的磁相圖;通過(guò)計(jì)算發(fā)現(xiàn),鐵磁/反鐵磁雙層膜的磁相圖包括兩個(gè)偏置相(即可逆的交換偏置和不可逆的交換偏置)和三個(gè)非偏置相(即剛性磁體、退耦合磁體以及交換彈簧)。隨著界面耦合增強(qiáng),偏置相在磁相圖中收縮直至消失,而交換彈簧區(qū)域則隨之?dāng)U張。另一方面,理論計(jì)算指出,鐵磁/反鐵磁系統(tǒng)與硬軟磁異質(zhì)結(jié)十分相似,能實(shí)現(xiàn)巨大的磁能積。
【學(xué)位授予單位】：四川師范大學(xué)
【學(xué)位級(jí)別】：碩士
【學(xué)位授予年份】：2018
【分類(lèi)號(hào)】：O482.5
【圖文】：

ejohn 和 Bean 在 CoO 覆蓋的 Co 顆粒中首成 EB)[4]，并且他們提出 Meiklejohn-Bean6]。通常情況下的磁滯回線是關(guān)于外場(chǎng)原點(diǎn)回線，如圖 1.1 所示。磁滯回線不關(guān)于外除了 Co/CoO之外，多種材料體系(如 Nin[10], NiFe/FeMn[11,12])也存在交換偏置現(xiàn)象義的研究。目前的重點(diǎn)研究對(duì)象為鐵磁成與表征，也可以應(yīng)用到先進(jìn)的磁儲(chǔ)存1.2 所示，包括一個(gè)反鐵磁層，兩個(gè)鐵磁層矩同向時(shí)，對(duì)應(yīng)一個(gè)低電阻態(tài)；當(dāng)兩者磁界面耦合將對(duì)鐵磁層 1 釘扎，導(dǎo)致鐵磁層磁層為固定層；與之相反，鐵磁層 2 的磁自由層。正是由于反鐵磁層對(duì)鐵磁層 1 的成理想的夾角，從而使體系有較大數(shù)值的信號(hào)。

圖 1.2 自旋閥結(jié)構(gòu)示意圖。出了一個(gè)直觀的交換偏置圖景，但所計(jì)）比實(shí)驗(yàn)大 1-2 個(gè)數(shù)量級(jí)。因此，1987 論了弱耦合和強(qiáng)耦合兩種情況，所計(jì)算且，Yang 和 Chien 也在實(shí)驗(yàn)中發(fā)現(xiàn)存和 Mauri 模型不能很好地解釋界面磁矩提出 spin-flop 模型用來(lái)解釋補(bǔ)償界面的界面磁矩存在垂直耦合現(xiàn)象，但是 Schu生交換偏置[17]。此外，多種理論模型(凍模型[19])也被用來(lái)研究交換偏置，但前仍沒(méi)有統(tǒng)一的理論模型。是，不管是弱耦合還是強(qiáng)耦合，Maur000 年，Geshev 對(duì) Mauri 模型進(jìn)行理論推

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本文編號(hào)：2725210