【摘要】：在本篇文章中,我們采用非相對論的組分夸克模型系統(tǒng)地研究了低殼層λ型激發(fā)模式的D波單重味重子Λc(b)、∑c(b)、Ξc(6)、Ξc'(b)和Ωc(b)釋放出π介子或K介子的強衰變過程以及釋放出光子的輻射衰變過程。我們的結(jié)果顯示:(1)尚未發(fā)現(xiàn)的λ型1D波Ωc(b)、Λb和Ξb有著相對窄(r30MeV)的衰變寬度,其強衰變和輻射衰變過程中的主要衰變道將會是未來實驗中搜索其自身信號的理想場所。(2)∑c(b)和Ξc'(b)家族中的λ型1D波激發(fā)態(tài)有著相對比較寬(r50MeV)的衰變寬度,這些1D波主要通過強衰變釋放一個π介子或K介子的方式衰變到1P波重味重子態(tài),我們認為在將來實驗中去觀測這些1P波末態(tài)是非常有價值的。(3)強衰變的結(jié)果顯示:Ac(2860)和三c(3050)似乎更傾向是反對稱3F中自旋宇稱為JP=3/2+的激發(fā)態(tài)|2Dλλ3/2+),而對于Ac(2880)和三c(3080)這兩個態(tài)將歸屬于反對稱3F中自旋宇稱為JP= 5/2+的激發(fā)態(tài)|2Dλλ5/2+),但這樣的安排卻不能很好地解釋實驗測得的衰變寬度分支比。目前仍然只有少量的有關(guān)于含粲夸克和含底夸克的1D波重味重子輻射強衰變以及含底夸克的1D波重味重子強衰變的討論,因此對含粲夸克和含底夸克的1D波重味重子強衰變和輻射衰變的性質(zhì)進行系統(tǒng)性的研究是非常有必要。在未來,希望我們的研究能為實驗找尋那些尚未發(fā)現(xiàn)的Ac(b)、∑c(b)、Ξc(b)、Ξc'(b)和Ωc(b)態(tài)提供有價值的線索。
【學位授予單位】：湖南師范大學
【學位級別】：碩士
【學位授予年份】：2018
【分類號】：O572.34
【圖文】：

對式的乃波激發(fā)態(tài)衰變到尸波粲重味重子這一過程給出正確的衰變寬度逡逑預(yù)測值。在這項工作中，我們將進一步完善＿0波衰變到尸波粲重味重子過逡逑程的衰變寬度的理論預(yù)言，結(jié)果如圖４．２所示。此外，結(jié)合相對論夸克－雙逡逑夸克理論下質(zhì)量譜的預(yù)測值，表４．４上半部分給出了單重味重子_ 的乃波逡逑強衰變的衰變寬度值。逡逑從圖４．２中，我們可以看出當_ 激發(fā)態(tài)的Ｄ波質(zhì)量小于３．１２邋ＧｅＶ時，其逡逑衰變到末態(tài)Ｐ波粲重味重子的衰變道是沒有打開的，即使是那些打開的逡逑衰變到Ｓ波的衰變道的衰變寬度也是非常狹窄的，大約只有１０邋ＭｅＶ左右。逡逑當然，如果選�。担海患ぐl(fā)態(tài)Ｐ波的質(zhì)量大于３．１３邋ＧｅＶ時，那么它衰變到末逡逑態(tài)Ｐ波粲重味重子的衰變道就是打開的，并且這些衰變到末態(tài)Ｐ波粲重逡逑味重子的衰變道是_ 激發(fā)態(tài)Ｄ波的主要衰變道。從表４．４中可知

算結(jié)果可知，其質(zhì)量預(yù)測范圍為３．３邋ＭｅＶ。選取合適的質(zhì)量范圍，我們研逡逑究了它在非相對論組分夸克模型下釋放出一個ｔｔ介子或者Ｋ介子強衰變逡逑過程。結(jié)果如圖４．３所示。根據(jù)表格１．５，選取夸克－雙夸克理論下N現(xiàn)刈渝義咸牟ㄖ柿康腦げ庵擔頤橇諧雋瞬糠智克ケ淇磯扔敕淥ケ淇磯戎擔義先綾碭瘢矗鄧盡ｅ義洗穎碭瘢矗滴頤強梢鑰闖觶琋現(xiàn)刈猶牟ㄓ桑矗ǎ玻矗罰埃粒躝 （２５７５）Ａ？和三逡逑（２６４５）Ａｔ＆成的衰變道已接近飽和。為了找到實驗上尚未觀測到的N系模鈴義閑停牟ǎ鄄餑┨矗ǎ玻矗罰埃粒躝 （２５７５）欠和＃（２（３４５）＾是非常有價值的。同逡逑時希望表４．５中的輻射衰變結(jié)論能對尋找隊的Ａ型Ｄ波提供幫助。逡逑３０邋－ｒ－，邐邐邐邐邐，邐，＿＿邐，邐

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本文編號：2712624