【摘要】：通過(guò)光錐QCD求和規(guī)則選擇合適的手征流關(guān)聯(lián)函數(shù)進(jìn)行計(jì)算時(shí),B → D的躍遷形狀因子f_+~(B→D)(q~2)主要是由D介子領(lǐng)頭階分布振幅φ_(2;D)確定的。因此對(duì)分布振幅φ_(2;D)及其對(duì)躍遷形狀因子f_+~(B→D)(q~2)的影響做一個(gè)全面的研究學(xué)習(xí)是非常重要的。在此次論文中,我們?cè)诒尘皥?chǎng)框架下用QCD求和規(guī)則計(jì)算了分布振幅φ_(2;D)的矩,而且文中也給出了關(guān)于領(lǐng)頭階分布振幅的前四階矩(?)n_D和六維凝聚項(xiàng)的新的求和規(guī)則。在能標(biāo)μ=2GeV時(shí),前四階矩的值分別為(?)~1_D=-0.418_(-0.022)~(+0.021),(?)~2_D=0.289_(-0.022)~(+0.023),(?)~3_D=-0.178±0.010 和(?)~4_D=0.412_(-0.012)~(+0.013)。基于這些矩的值(?)~n_D,(n=1,2,3,4)我們構(gòu)建了一個(gè)更好的分布振幅φ_(2;D)模型。我們將此模型應(yīng)用于躍遷形狀因子并通過(guò)光錐求和規(guī)則進(jìn)行計(jì)算,且得到f_+~(B→D)(0)= 0.673_(-0.41)~(+0.038)和f_+~(B→D)(q_(max)~2)= 1.124_(-0.058)~(+0.053)。估算由分布振幅φ_(2;D)所引起的躍遷形狀因子f_+~(B→D)(q~2)的不確定度后我們發(fā)現(xiàn)應(yīng)當(dāng)將影響考慮進(jìn)去,尤其是在中低能區(qū)。同時(shí),我們也計(jì)算了分支比,并且計(jì)算結(jié)果與實(shí)驗(yàn)值吻合的非常好。由于許多標(biāo)準(zhǔn)模型的預(yù)測(cè)值與實(shí)驗(yàn)上所得的關(guān)于R(D)測(cè)量值有所差異,所以有學(xué)者認(rèn)為可能會(huì)存在新物理。為了在標(biāo)準(zhǔn)模型框架下用合適的理論方法來(lái)解釋R(D)疑難,因此改進(jìn)計(jì)算的精度非常有必要的。在此次的論文中,我們?cè)诠忮F求和規(guī)則下用傳統(tǒng)的關(guān)聯(lián)函數(shù)計(jì)算了躍遷形狀因子并進(jìn)一步預(yù)測(cè)了R(D)的值。作為關(guān)鍵要素,合理準(zhǔn)確的D介子分布振幅對(duì)于改進(jìn)理論預(yù)測(cè)值的準(zhǔn)確度是非常重要的。我們已經(jīng)在背景場(chǎng)框架下采用QCD求和規(guī)則研究了 D介子的領(lǐng)頭階分布振幅φ_(2;D)。此次我們用同樣的方法研究了 twist-3的分布振幅φ_(3;D)~p和φ_(3;D)~σ。同時(shí)我們給出了 twist-3分布振幅的前四階矩和六維凝聚項(xiàng)的求和規(guī)則�；谶@些矩的求和規(guī)則,我們借助Brodsky-Huang-Lepage描述構(gòu)建了D介子twist-3分布振幅φ_(3;D)~p和φ_(3;D)~σ的新的模型。對(duì)于φ_(3;D)~p和φ_(3;D)~σ的歸一化參數(shù),我們引入了兩個(gè)新的參數(shù)μ_D~p和μ_D~σ 而不是選用由D介子內(nèi)部夸克的運(yùn)動(dòng)方程所確定的值,因?yàn)樗鼈冊(cè)跉ぁ；??)_p~0_D和(?)_σ~0_D的求和規(guī)則,我們求得能標(biāo)μ =2Ge 時(shí):μ_D~p =2.529_(-0.129)~(+0.135)GeV和μ_D~σ=2.396_(-0.176)~(+0.192)GeV。采用傳統(tǒng)的關(guān)聯(lián)函數(shù),我們用光錐求和規(guī)則計(jì)算了 B → D的躍遷形狀因子f_+~(B→D)(q~2)�；贒介子twist-2,3分布振幅,我們得到f_+~(B→D)(0)= 0.653_(-0.051)~(+0.037)。更進(jìn)一步的,我們計(jì)算了分支比R(D)=0.324_(-0.040)~(+0.029),它與文獻(xiàn)中已有的標(biāo)準(zhǔn)模型的預(yù)言值和Belle合作組所測(cè)得的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)都吻合的非常好。
【圖文】：

電子散射中通過(guò)虛光子的夸克-反夸們可以考慮無(wú)初未態(tài)強(qiáng)子且所看起來(lái)的那樣，它們是真實(shí)發(fā)在電子-電子彈性散射中的虛光極其有用的量。該振幅的表達(dá) 2 0 0 0T j x j q q q 2q 0,j 是給定味 因而被看成 QCD 真空態(tài)。方所以不變振幅 2 q包含了所有兩點(diǎn)關(guān)聯(lián)函數(shù)的一個(gè)重要例子，此關(guān)聯(lián)函數(shù)就變成我們尋找

系(2-33)的右邊選出基態(tài)矢量介子貢引入簡(jiǎn)潔的記號(hào)： 2 2 2 2 20h hV V f q m q q s 閾值。注意在輕夸克道，，由兩個(gè)和三-27)是一個(gè)雙重性的函數(shù)。在大的負(fù)在正2q 處它按強(qiáng)子可觀測(cè)量分解， 2 q的色散關(guān)系。為此，我們對(duì)解析
【學(xué)位授予單位】：河南師范大學(xué)
【學(xué)位級(jí)別】：碩士
【學(xué)位授予年份】：2018
【分類號(hào)】：O572.33

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本文編號(hào)：2686653