近幾十年來工程結(jié)構(gòu)及技術(shù)的日益發(fā)展,使得動(dòng)態(tài)載荷的確定在實(shí)際工程問題中變得越來越重要。工程結(jié)構(gòu)的復(fù)雜性及激勵(lì)形式的千差萬別,導(dǎo)致了系統(tǒng)外載荷的不可測(cè)量性,所以需要根據(jù)結(jié)構(gòu)來建立相應(yīng)的模型進(jìn)行載荷識(shí)別。時(shí)域法是20世紀(jì)80年代發(fā)展起來的一種識(shí)別方法,它直接依據(jù)結(jié)構(gòu)的響應(yīng)時(shí)程來識(shí)別未知載荷的時(shí)間歷程,識(shí)別精度高,并具有識(shí)別各類載荷的潛力,工程應(yīng)用前景非常廣闊�，F(xiàn)有的一種時(shí)域載荷識(shí)別方法主要是利用模態(tài)疊加法將多自由度微分方程轉(zhuǎn)化為非耦合形式,然后建立具體的反演公式。該過程中涉及到了二階系統(tǒng)的解耦問題,具體涉及到了三個(gè)矩陣的同時(shí)對(duì)角化,數(shù)值代數(shù)領(lǐng)域認(rèn)為,直接通過主坐標(biāo)變換是很難實(shí)現(xiàn)的。本文將基于Lancaster結(jié)構(gòu)的二階系統(tǒng)解耦方法引入到系統(tǒng)動(dòng)力學(xué)方程的解耦問題中,實(shí)現(xiàn)了三個(gè)系數(shù)矩陣的同時(shí)對(duì)角化。在此基礎(chǔ)上,通過數(shù)學(xué)理論推導(dǎo)構(gòu)建了動(dòng)態(tài)載荷時(shí)域識(shí)別的新模型,該模型既可以應(yīng)用于比例阻尼系統(tǒng),也可以用于非比例阻尼系統(tǒng)。本文對(duì)該模型進(jìn)行了一定的數(shù)值實(shí)驗(yàn)驗(yàn)證,并進(jìn)行了抗噪性檢驗(yàn)。首先,將原始系統(tǒng)轉(zhuǎn)化為L(zhǎng)ancaster擴(kuò)展形式,并利用基于Sylvester方程的解耦變換求解方法獲得相應(yīng)的解耦變換。其次,...

【文章頁(yè)數(shù)】：62 頁(yè)

【學(xué)位級(jí)別】：碩士

【部分圖文】：

圖2.1單自由系統(tǒng)

M、C和K為系統(tǒng)質(zhì)量矩陣、阻尼矩陣和剛度矩陣，F(xiàn)為外力向量，圖2.1所示為一個(gè)單自由度二階系統(tǒng)，圖2.2為多自由度二階系統(tǒng)。圖2.1單自由系統(tǒng)圖2.2多自由系統(tǒng)在工程應(yīng)用領(lǐng)域，有時(shí)候?yàn)榱擞?jì)算方便，忽略了阻尼項(xiàng)，或者將阻尼項(xiàng)看作是質(zhì)量

圖2.2多自由系統(tǒng)

從物理學(xué)角度來說，二階系統(tǒng)的本質(zhì)是牛頓第二定律的表現(xiàn)形式，即Fma合合F表示系統(tǒng)所受的合外力，m為系統(tǒng)的質(zhì)量，a為系統(tǒng)的加速度，通過對(duì)待求進(jìn)行動(dòng)力學(xué)分析從而可求得該過程中涉及到的某一物理量。從數(shù)學(xué)角度來說，二是一種用數(shù)學(xué)模型表示的二階微分方程，比如，單自由度系統(tǒng)的運(yùn)動(dòng)微....

圖1線性載荷則將式（3-23）代入式（3-22），整理可得線性載荷精細(xì)積分格式

圖1線性載荷3-22），整理可得線性載荷精細(xì)積分格式}([()]){}([()]{()}111110()THHrTHHertdjH11[()][()][][]CTHH1111()][()][][][][][....

圖4.1(a)識(shí)別值與真實(shí)值比較圖4.1(b)識(shí)別誤差曲線

圖4.1(a)識(shí)別值與真實(shí)值比較圖4.1(b)識(shí)別誤差曲線4.3.2比例阻尼系統(tǒng)下兩種識(shí)別方法的對(duì)比算例2針對(duì)自由度為2的比例阻尼系統(tǒng)進(jìn)行模型仿真實(shí)驗(yàn)，結(jié)構(gòu)系數(shù)方程如下所示010100M，808116180C，....

本文編號(hào)：4028791