本文建立了非粘性圓射流噴射進入不可壓縮軸向氣流中碎裂過程的非線性物理模型。推導得到非線性量綱一化的連續(xù)性控制方程、運動學和動力學邊界條件,進而推導出了二級波正對稱波形（圓射流多為正對稱波形）顯式復數型圓頻率和表面波振幅解表達式。繪制出了一級、二級波的波形圖,以及一級、二級波的波形和波峰疊加波形圖。結果表明:（1）由于雙曲余弦函數cosh的縱坐標對稱性,表面波增長率的正負對數值計算結果沒有影響。（2）在輸入參數相同和液體粘度不高的條件下,非線性的顯式增長項參數-支配表面波增長率（?）_i1-dom、波動項參數-支配（?）_{r 1-dom}、支配波數k_1-dom的數值計算結果依據Gaster變換后與線性的隱式時間模式（Temporal）色散準則關系式要經過Muller方法數值求解的計算結果幾乎完全相同,可以替代,使計算過程大為簡化。（3）二級波的振幅較小,并隨著時刻t的延長而增大。（4）一級波就會導致圓射流碎裂,由于二級波振幅與一級波的相比太小,疊加后對碎裂時間和碎裂長度幾乎沒有影響。因此,一級波將主導圓射流的碎裂,而二級波只是對圓...

【文章頁數】：115 頁

【學位級別】：碩士

【部分圖文】：

圖1.1三級表面波的波形疊加

波劃分為三個不穩(wěn)定區(qū)。每一級的初始擾動振幅各不相同；圖1.2所示為三級表的另一種疊加方式的示意圖，之所以提出這種疊加方式是基于對實際噴霧圖像的結果[26]。二級表面波附著在一級表面波的波峰連接線之上，而三級表面波又附二級表面波的波峰連接線之上，簡稱波峰疊加。

圖1.2三級表面波的波峰疊加在圓射流多級表面波非線性穩(wěn)定性理論研究中，一級、二級和三級表面波振幅的

波劃分為三個不穩(wěn)定區(qū)。每一級的初始擾動振幅各不相同；圖1.2所示為三級表的另一種疊加方式的示意圖，之所以提出這種疊加方式是基于對實際噴霧圖像的結果[26]。二級表面波附著在一級表面波的波峰連接線之上，而三級表面波又附二級表面波的波峰連接線之上，簡稱波峰疊加。

圖2.1圓柱液體表面波液流被看作是牛頓流體，并且質量力忽略不計，這是由于對于實際的噴霧應用來

示為圓射流表面波的示意圖�？紤]一個三維柱坐標圓柱液體，，沿射流半徑方向為r軸。未經擾動的初始半徑為a，密度為l，以壓力lP，速度lU，噴射進入密度為g，背壓為gP，速度

圖3.1圓射流的瑞利波

即z向的是瑞利波（圖3.1），沿射流旋轉方向的是泰僅研究瑞利波。在這種情況下，沿向是一個半徑為（a）所示。其中：圓面a+為波峰面，圓面a為沿射流旋轉方向的是一個波峰為a+、波谷為a。本文僅研究瑞利波。

本文編號：4025570