發(fā)布時(shí)間：2025-01-10 23:10

　　本文建立了非粘性圓射流噴射進(jìn)入不可壓縮軸向氣流中碎裂過程的非線性物理模型。推導(dǎo)得到非線性量綱一化的連續(xù)性控制方程、運(yùn)動學(xué)和動力學(xué)邊界條件,進(jìn)而推導(dǎo)出了二級波正對稱波形（圓射流多為正對稱波形）顯式復(fù)數(shù)型圓頻率和表面波振幅解表達(dá)式。繪制出了一級、二級波的波形圖,以及一級、二級波的波形和波峰疊加波形圖。結(jié)果表明:（1）由于雙曲余弦函數(shù)cosh的縱坐標(biāo)對稱性,表面波增長率的正負(fù)對數(shù)值計(jì)算結(jié)果沒有影響。（2）在輸入?yún)?shù)相同和液體粘度不高的條件下,非線性的顯式增長項(xiàng)參數(shù)-支配表面波增長率（?）_i1-dom、波動項(xiàng)參數(shù)-支配（?）_{r 1-dom}、支配波數(shù)k_1-dom的數(shù)值計(jì)算結(jié)果依據(jù)Gaster變換后與線性的隱式時(shí)間模式（Temporal）色散準(zhǔn)則關(guān)系式要經(jīng)過Muller方法數(shù)值求解的計(jì)算結(jié)果幾乎完全相同,可以替代,使計(jì)算過程大為簡化。（3）二級波的振幅較小,并隨著時(shí)刻t的延長而增大。（4）一級波就會導(dǎo)致圓射流碎裂,由于二級波振幅與一級波的相比太小,疊加后對碎裂時(shí)間和碎裂長度幾乎沒有影響。因此,一級波將主導(dǎo)圓射流的碎裂,而二級波只是對圓...

【文章頁數(shù)】：115 頁

【學(xué)位級別】：碩士

【部分圖文】：

圖1.1三級表面波的波形疊加

波劃分為三個(gè)不穩(wěn)定區(qū)。每一級的初始擾動振幅各不相同；圖1.2所示為三級表的另一種疊加方式的示意圖，之所以提出這種疊加方式是基于對實(shí)際噴霧圖像的結(jié)果[26]。二級表面波附著在一級表面波的波峰連接線之上，而三級表面波又附二級表面波的波峰連接線之上，簡稱波峰疊加。

圖1.2三級表面波的波峰疊加在圓射流多級表面波非線性穩(wěn)定性理論研究中，一級、二級和三級表面波振幅的

波劃分為三個(gè)不穩(wěn)定區(qū)。每一級的初始擾動振幅各不相同；圖1.2所示為三級表的另一種疊加方式的示意圖，之所以提出這種疊加方式是基于對實(shí)際噴霧圖像的結(jié)果[26]。二級表面波附著在一級表面波的波峰連接線之上，而三級表面波又附二級表面波的波峰連接線之上，簡稱波峰疊加。

圖2.1圓柱液體表面波液流被看作是牛頓流體，并且質(zhì)量力忽略不計(jì)，這是由于對于實(shí)際的噴霧應(yīng)用來

示為圓射流表面波的示意圖�？紤]一個(gè)三維柱坐標(biāo)圓柱液體，，沿射流半徑方向?yàn)閞軸。未經(jīng)擾動的初始半徑為a，密度為l，以壓力lP，速度lU，噴射進(jìn)入密度為g，背壓為gP，速度

圖3.1圓射流的瑞利波

即z向的是瑞利波（圖3.1），沿射流旋轉(zhuǎn)方向的是泰僅研究瑞利波。在這種情況下，沿向是一個(gè)半徑為（a）所示。其中：圓面a+為波峰面，圓面a為沿射流旋轉(zhuǎn)方向的是一個(gè)波峰為a+、波谷為a。本文僅研究瑞利波。

本文編號：4025570