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沿流向微結構溝槽流場直接數(shù)值模擬

發(fā)布時間:2022-01-09 04:56
  采用高階格式對覆有V型對稱溝槽表面的槽道湍流流動進行了直接數(shù)值模擬,數(shù)值方法采用有限差分法。為精確求解溝槽壁面的湍流流動,對流項的離散采用7階WENO(Weighted Essentially Non-Oscillatory)格式;時間推進采用分數(shù)步時間推進與低耗散、低色散Runge-Kutta方法(LDDRK方法)結合的格式;黏性項的離散采用6階中心格式。模擬的雷諾數(shù)為5 000(基于槽道高度的1/2),計算的溝槽寬度范圍為13~44,溝槽斜壁與水平面夾角為60°。數(shù)值模擬結果表明,與平板相比,沿流向溝槽表面的阻力最高降低了9%。數(shù)據(jù)分析發(fā)現(xiàn)出現(xiàn)減阻效果時,溝槽減少了近壁面處順流向渦的數(shù)目,并且減阻機理與微溝槽阻礙大尺度流向渦與溝槽壁面的直接碰撞,使溝槽表面湍流脈動得到削弱有關。 

【文章來源】:航空學報. 2020,41(11)北大核心EICSCD

【文章頁數(shù)】:12 頁

【部分圖文】:

沿流向微結構溝槽流場直接數(shù)值模擬


圖1本文程序與文獻[22]計算結果對比Fig.1ComparisonofcalculationresultsofproposeddesignwithresultsinRef.[22]

速度曲線,微尺度,溝槽,計算區(qū)域


脈動———urms、vrms和wrms對比如圖1所示,對比結果表明二者吻合較好,證明該程序在求解該類問題時具有較好的精度和可靠性。同時,為體現(xiàn)高精度格式的優(yōu)勢,圖1還對比了高階格式和2階中心格式的速度型和均方根脈動速度曲線,可以發(fā)現(xiàn):對于速度型,低階格式在過渡區(qū)和對數(shù)區(qū)精度略低于高階格式;對于脈動速度,低階格式所得的脈動結果要低于高階格式和文獻[22]中的結果。3微結構溝槽建模計算區(qū)域的槽道流動外形如圖2所示,該模型中,下壁面為無滑移的V型溝槽平面,上壁面為無滑移平板,其中,溝槽平面和平板壁面所在位置分別為y=-δ和y=δ,這樣,對比上下壁面的阻力即可得到表面溝槽的減阻效果[17-18,28]。在不同的計算情況下,計算區(qū)域會因為溝槽的寬度以及數(shù)目存在一定差異,但是所有情況中,計算區(qū)域最小的尺寸為32πδ×2δ×13πδ(沿x、y、z方向),這個尺寸大于Jiménez和Moin在文獻[29]中提出的槽道流動模擬所需的最小尺寸,并且該尺寸也大于文獻[17]計算采用的尺寸,因而該尺圖1本文程序與文獻[22]計算結果對比Fig.1ComparisonofcalculationresultsofproposeddesignwithresultsinRef.[22]圖2微尺度溝槽槽道計算區(qū)域Fig.2Computationaldomainofchannelmountedwithriblets寸對于該問題的模擬滿足要求。計算區(qū)

云圖,溝槽,表面流動,流場


.0)情況下某時刻流場速度u分量云圖和瞬時速度矢量場,如圖11和圖12所示。從圖11(b)可以看出,當溝槽產生減阻效果時,大尺度流向渦位于溝槽之上且非常靠近溝槽頂部,同時與溝槽頂部頻繁碰撞,可以形象地描述為流向渦“浮”于溝槽之上,并且由于溝槽的約束作用,流向渦的展向運動也受到了抑制,因此展向的湍流脈動也會得到削弱。從圖12(b)可以看出,當溝槽產生增阻效果時,流向渦大部分位于溝槽內部,并且與溝槽底部圖11s+=21.9情況下溝槽表面流動的瞬時流場Fig.11Instantaneousflowfieldoverribletsincases+=21.9

【參考文獻】:
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本文編號:3578003

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