本文關(guān)鍵詞：大地電磁測(cè)深的TE和TM極化模式對(duì)比研究，，由筆耕文化傳播整理發(fā)布。

【摘要】： 在大地電磁測(cè)深工作中,由于實(shí)際地下介質(zhì)的非均勻性,我們所得到實(shí)測(cè)資料的TE、TM模式極化視電阻率曲線有很大差異,因此不同的模式會(huì)有不同的解釋結(jié)果,給我們正確認(rèn)識(shí)和判斷實(shí)際地質(zhì)結(jié)構(gòu)帶來(lái)困難。我們?cè)陂L(zhǎng)期的工作中發(fā)現(xiàn),雖然TE、TM模式極化視電阻率曲線有明顯差異,但在特定的地質(zhì)構(gòu)造中,它們之間的差異也有規(guī)律可循,尋找并正確認(rèn)識(shí)這些規(guī)律對(duì)實(shí)際資料的處理和解釋有重大意義。 本文首先介紹了大地電磁測(cè)深的一些基本理論,簡(jiǎn)要表述了一些重要的公式及原理,對(duì)有限元正演方法和幾種反演方法做了較詳細(xì)的討論。在正演方面,著重分析了有限元正演方法的基本方程式,邊界條件以及二維大地電磁場(chǎng)的有限元解法。在反演方面,簡(jiǎn)要闡述了OCCAM反演,RRI反演,NLCG反演方法的原理,并對(duì)三種反演方法做了對(duì)比分析,且最終確定了本文模型的正反演計(jì)算方法。本文中所有模型的正演計(jì)算方法為有限元正演法,一維反演方法為OCCAM反演法,二維反演方法為NLCG反演法,但二維反演的初始模型為一維OCCAM反演模型。 本文的重點(diǎn)是通過(guò)建立理論模型,進(jìn)行正反演并尋找在這些模型條件下TE和TM模式極化視電阻率曲線的變化規(guī)律。我們建立了地壘模型、地塹模型、斷層模型、靜態(tài)位移模型、淺層低阻體模型等常見(jiàn)地質(zhì)構(gòu)造模型,對(duì)其進(jìn)行正反演并分析結(jié)果,看哪種模式對(duì)模型有更好的擬合效果;并對(duì)比分析TE和TM模式極化視電阻率曲線的變化形態(tài),找出在不同模型中兩種模式極化視電阻率曲線所具有的特征,總結(jié)得出如下結(jié)論:TE模式有很好的縱向分辨能力,而其橫向分辨能力不足,TM模式有很好的橫向分辨能力,而縱向分辨能力不足;對(duì)于地壘構(gòu)造,在地壘區(qū)域,TM模式視電阻率曲線總是在TE模式視電阻率曲線的上方,對(duì)于地塹構(gòu)造,在地塹區(qū)域,TM模式視電阻率曲線總是在TE模式視電阻率曲線的下方,對(duì)地壘和地塹模型,TM模式要比TE模式反應(yīng)更靈敏,能更好的反映真實(shí)模型;對(duì)于斷層構(gòu)造,TE模式對(duì)斷層模型的反應(yīng)比TM模式靈敏,在斷層區(qū)域,TE模式視電阻率曲線的低頻段逐漸下移到TM模式視電阻率曲線的下方,與其形成“喇叭狀”;當(dāng)?shù)乇泶嬖诰植侩娦圆痪鶆蚨?三維地質(zhì)體,產(chǎn)生靜態(tài)效應(yīng)的時(shí)候,TM模式視電阻率曲線受影響很嚴(yán)重,而TE模式視電阻率曲線受影響較小,TM模式視相位曲線基本不受靜態(tài)位移的影響,而TE模式視相位曲線有明顯的靜態(tài)效應(yīng),但其受影響程度較低。在實(shí)際地質(zhì)工作中,我們發(fā)現(xiàn)TE模式視電阻率曲線受靜態(tài)位移的影響一樣嚴(yán)重,這表明實(shí)際地質(zhì)結(jié)構(gòu)是三維的,沒(méi)有二維的情形;TE模式對(duì)淺層低阻體的反應(yīng)要遠(yuǎn)好于TM模式。 文章最后我們用一實(shí)際大地電磁測(cè)深資料對(duì)我們所得出的結(jié)論做了論證,證實(shí)了這些結(jié)論對(duì)實(shí)際資料的解釋提供了很好的參考,為正確得出真實(shí)地質(zhì)構(gòu)造結(jié)果具有重要指導(dǎo)意義。
【關(guān)鍵詞】：大地電磁測(cè)深 TE模式 TM模式 正演 反演
【學(xué)位授予單位】：成都理工大學(xué)
【學(xué)位級(jí)別】：碩士
【學(xué)位授予年份】：2010
【分類號(hào)】：P631.325
【目錄】：

• 摘要4-6
• Abstract6-10
• 第1章 引言10-14
• 1.1 大地電磁測(cè)深發(fā)展現(xiàn)狀10-12
• 1.2 選題背景12-13
• 1.3 研究思路及目標(biāo)13-14
• 第2章 大地電磁測(cè)深基本理論14-19
• 2.1 麥克斯韋方程組14-15
• 2.2 均勻各向同性介質(zhì)中的大地電磁場(chǎng)15-16
• 2.3 二維介質(zhì)中的大地電磁場(chǎng)16-17
• 2.4 集膚效應(yīng)17
• 2.5 視電阻率曲線的畸變17-19
• 第3章 大地電磁測(cè)深的正反演方法19-31
• 3.1 大地電磁測(cè)深二維有限元正演19-21
• 3.1.1 基本方程式19-20
• 3.1.2 邊界條件20-21
• 3.2 二維大地電磁場(chǎng)的有限元解法21-25
• 3.2.1 場(chǎng)域剖分22
• 3.2.2 單元分析22-24
• 3.2.3 總體合成及線性方程組求解24-25
• 3.2.4 輔助場(chǎng)的求解和視電阻率與相位的計(jì)算25
• 3.3 幾種反演方法25-31
• 3.3.1 OCCAM 反演25-28
• 3.3.2 快速松弛（RRI）反演28-29
• 3.3.3 非線性共軛梯度（NLCG）反演29-31
• 第4章 不同模型的TE、TM 極化模式對(duì)比31-60
• 4.1 TE、TM 縱橫向分辨能力對(duì)比31-32
• 4.2 地塹和地壘模型的TE、TM 模式對(duì)比32-41
• 4.2.1 模型一（地塹）32-35
• 4.2.2 模型二（地壘）35-38
• 4.2.3 模型三38-41
• 4.3 斷層模型的TE、TM 模式對(duì)比41-44
• 4.4 斷層地壘模型對(duì)TE、TM 模式的反應(yīng)44-47
• 4.5 地表電性不均勻體對(duì)TE、TM 模式的反應(yīng)47-51
• 4.6 淺層低阻體的 TE、TM 模式對(duì)比51-53
• 4.7 均勻半空間嵌入不同產(chǎn)狀二維板狀體53-60
• 第5章 實(shí)測(cè)資料分析60-63
• 結(jié)論63-64
• 致謝64-65
• 參考文獻(xiàn)65-67
• 攻讀學(xué)位期間取得學(xué)術(shù)成果67

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本文編號(hào)：340370