機(jī)床主軸軸承熱誘導(dǎo)預(yù)緊力及剛度計(jì)算與實(shí)驗(yàn)研究
【圖文】:
inθ1-B(d+Δd)sinθ(11)δ1=Bdcosθcosθ1-()1(12)式中:Pd為軸承初始間隙;Fc為初始預(yù)緊力;FT為熱誘導(dǎo)預(yù)緊力;Z為滾珠個(gè)數(shù);K為軸向位移常數(shù);ΔR、Δd、Δr?yàn)闇厣鸬某叽缱兓;δr(yàn)檩S承內(nèi)外圈相對(duì)熱位移。1.3軸承徑向剛度計(jì)算基于Jones提出的理論模型[10],考慮溫升引起滾珠直徑、內(nèi)外滾道溝底直徑和預(yù)緊量的變化,建立角接觸球軸承的零件幾何關(guān)系如圖2所示。圖2機(jī)床主軸軸承內(nèi)部幾何關(guān)系假定軸承內(nèi)外滾道曲率半徑未發(fā)生變化,軸承變形幾何相容方程為[(fi+fo-1)(d+Δd)sinθ+δ1+δr+aRicos鐖j-Xj]2+[(fi+fo-1)(d+Δd)sinθ+δrcosψj+ΔR-Δr]2=[(fi-0.5)(d+Δd)+δij](13)X2j+Y2j=[(fo-0.5)(d+Δd)+δoj]2(14)式中:fi、fo為內(nèi)、外溝道曲率半徑系數(shù);R為曲率中心球半徑,R=0.5Dm+ΔR+Δr+(fi-0.5)(d+Δd)cosθ(15)ψj為滾珠方位角;δij、δoj為滾珠與內(nèi)外滾道接觸趨近;Xj、Yj為滾珠平衡時(shí)的水平與垂直距離;Aaj、Arj為滾珠與內(nèi)外滾道接觸點(diǎn)的水平與垂直距離;θ1、θ2為滾珠與內(nèi)外滾道接觸角;诟倪M(jìn)后的Jones模型,應(yīng)用Newton-Rap
Fr?yàn)閺较蜉d荷;δ為徑向變形。1.4熱邊界參數(shù)的確定機(jī)床主軸與冷卻系統(tǒng)、周圍空氣進(jìn)行熱量交換,,其主要熱邊界條件如表1所示。表1熱邊界條件邊界條件換熱系數(shù)Nu電機(jī)氣隙換熱Nuλ/D0.23(δ/r)0.23Re0.5冷卻水換熱Nuλ/D1.86×(RefPrfD/L)1/3旋轉(zhuǎn)表面換熱c0+c1uc2無(wú)需計(jì)算靜止表面換熱9.7無(wú)需計(jì)算2機(jī)床主軸熱機(jī)耦合分析流程機(jī)床主軸熱機(jī)耦合分析流程如圖3所示。當(dāng)不考慮熱誘導(dǎo)預(yù)緊力和溫度變化時(shí),根據(jù)式(1)~式(6)求解軸承損耗。結(jié)合內(nèi)置電機(jī)損耗及散熱邊界條件,應(yīng)用有限元方法迭代求解機(jī)床主軸關(guān)鍵熱位移。根據(jù)熱位移修正軸承載荷-變形關(guān)系式和軸承幾何相容方程,計(jì)算熱誘導(dǎo)預(yù)緊力,求解改進(jìn)后的Jones模型,獲得軸承運(yùn)行參數(shù),求導(dǎo)計(jì)算軸承徑向剛度。根據(jù)主軸系統(tǒng)熱響應(yīng)和熱誘導(dǎo)預(yù)緊力對(duì)模型進(jìn)行修正,如此反復(fù),直到機(jī)床主軸溫升值、熱位移以及軸承方程解滿足收斂要求后停止。圖3機(jī)床主軸熱機(jī)耦合分析流程3機(jī)床主軸熱機(jī)耦合分析相對(duì)于傳統(tǒng)機(jī)械主軸,電主軸的電機(jī)通常安裝于內(nèi)部,電機(jī)和軸承處安裝有循環(huán)冷卻系統(tǒng),其發(fā)熱、傳熱和散熱等規(guī)律更為復(fù)雜。以具體電主軸為例,考慮軸承配置、冷卻和預(yù)緊方式的影響,建立電主軸熱機(jī)耦合模型,分析溫升、預(yù)緊力和軸承剛度的影響因素和變化規(guī)律。應(yīng)用高精密功率分析儀測(cè)試電主軸不同轉(zhuǎn)速下空載損耗、電壓和電流,結(jié)果如表2所示,3者均隨著113
【參考文獻(xiàn)】
相關(guān)期刊論文 前1條
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【共引文獻(xiàn)】
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